* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Рассмотрим критический реактор, в котором активная зона радиуса R окружена бесконечным отражателем. Решение одногруппового уравнения диффузии д л я потока нейтронов в отражателе будет иметь вид [1J φM = C^ Г . (3.14) Влияние о т р а ж а т е л я на уменьшение критических размеров реактора харак­ теризуется эффективной добавкой Ô= # A D — R 1 (3.15) где R — экстраполированный радиус реактора без о т р а ж а т е л я . Эффективную добавку определим т а к ж е , к а к длину линейной экстра­ поляции потока нейтронов в отражателе на границе с активной зоной реактора: φ d ^ ЛД -2+У4+(Ш^ э ( 3 Л 8 ) Удобной величиной, характеризующей энергетический спектр нейтронов в реакторе без отражателя, является кадмиевое отношение для U : 2 3 6 J Р с а νΣ/φ (и) du (3.19) = Ш -CC Величину λ к а к функцию кадмиевого отношения Rcd определяют с помо­ щ ь ю критических параметров R н R , полученных решением многогрупповых уравнений диффузии при заданных плотностях ядерного горючего и замед­ лителя, а т а к ж е при заданном обогащении урана по изотопу U . Критический размер реактора с бесконечным отражателем при других обогащениях и тех ж е плотностях горючего и замедлителя вычисляют по формуле (3.18) с использованием графика функции λ. Однако предварительно необходимо произвести многогрупповой расчет реакторов без отражателей д л я определения величин R и кадмиевого отношения. График ф у н к ц и и λ д л я системы с водяным отражателем приведен на рис. 3.1. Сравнение критических размеров активной зоны д л я этих систем, определенных с помощью многогрупповых расчетов и по формуле (3.18), в широкой области изменения отношений а = QKIQ дано в табл. 3.1. Звездоч­ кой отмечен р а д и у с , найденный по формуле (3.18). Расхождения в критиче­ ской массе л е ж а т в пределах точности, с которой производят многогрупповой расчет, и в основном не превышают 10%. Заметим, что д л я расчета критических размеров систем U O — P u O — — H O (Yuo = Y P U O = г/см ) по формуле (3.18) можно использовать функцию λ, приведенную на рис. 3 . 1 , что и подтверждается табл. 3.1, где уран — естественный. Это говорит о том, что график функции λ не изменяется при замене у р а н а на плутоний, если соединения, в котором они присутствуют, HMerof одну и ту ж е плотность. Т а к и м образом, появляется возможность д л я расчета критических масс по формуле (3.18) любых комбинаций делящихся -элементов в данном соединении при наличии графика функции λ. A 2 3 6 3 5 2 2 6 3 2 2 2 93