* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

79 ЛУЧИСТАЯ ТЕПЛОТА—ЛУЧИСТАЯ ЭНЕРПЯ 80 сЪрнистомъ углероде задерживаете светлые лучи, а пропускаете темные. Тпндаль посредством* такихъ сосредоточенных* темныхъ лучей покаэывалъ на своихъ лекпдяхъ эажигаше дерева и плавлеше металловъ. Тиндаль (1865) нашелъ, что газовал го­ релка даете только 4% свътлыхъ лучей, а раскален­ ная до-бела платина 4,6И. Оказалось, что обыкно­ венная электрическая калильная лампа испускаете всего около 10 а вольтова дуга 20 —§ 4. Л у ч е ­ испускательная способность поверх­ ностей разныхъ теле при одной и той же температуре неодинакова. Лесли (1804) при по­ средстве металлическая куба съ горячей водой, стенки котораго покрыты различными веществами, и который помещался посредине между резервуа­ рами дифференщалънаго термометра, нашелъ, что наибольшею лучеиспускательной) способностью обла­ даете сажа. Принявъ ее за 100, для бумаги онъ получилъ 98, для стекла 90, для сукна 88, для ртути 20, для гладкаго железа 15, и для серебра, золота, меди 12. Дальнейлпя пзслъдовашя Меллони, Превостэ и Дезена, Кноблауха, Магнуса, Тиндаля и др. показали, кроме того, что лучеиспускате за­ висите и огь толщины слоя, и оть состояшя поверх­ ности. По Хрисиансену (1883) 1 см. абсолютно чернаго тела (сажа) излучаете въ 1 секунду 0,004 малыхъ Kanopifi при разности температурь въ 1°. Ньютонъ, допускалъ, что потеря теплоты тбломъ пропорпдональна разности температурь тела и среды. Дюлонгь и Пти (1817) произвели обширный рядъ очень тщательныхъ опытовъ надъ скоростью охла­ ждения тЬлъ и выразили результаты довольно слож­ ною формулою, которая, однако, при дальнейшихъ пэследоваюяхъ въ более пшрокихъ предёлахъ темпе­ ратурь оказалась недостаточно точною. На осно­ ваши опытовъ Тиндаля, Дрепера и др., Стефанъ (1879) вывелъ законъ, по которому л у ч е и с п у с к а H i e т е л а п р о п о р ц и о н а л ь н о 4-ой с т е ­ п е н и е г о а б с о л ю т н о й т е м п е р а т у р ы . По­ этому потеря теплоты гЬломъ выражается формулою Q = A ( 2 — Z ^ ) . Больцманъ (1884) вывелъ этотъ законъ Стефана теоретически изъ электромагнитной теорш света.—По мере возвышешя температуры при общемъ возрастали напряженности испускаемой ТБЛОМЪ теплоты постепенно прибавляются лучи съ более короткими волнами; при некоторой определен­ ной температуре начинание появляться уже види­ мые лучи, именно при 390° по Веберу (1887) или 358° по Терешину (1894).—§ 5. П о г л о щ а т е л ь н а я с п о с о б н о с т ь т е л ъ такъ же, какъ и ихъ лучеиспускательная способность, зависите какъ оть природы телъ, такъ и оть состояшя ихъ поверх­ ностей. Показать это можно, напримеръ, при по­ мощи дифференщалънаго термометра. Для этого обращенный другъ къ другу стороны цилиндрическихъ резервуаровъ термометра покрываются слоями изследуемыхъ веществъ; между ними поме­ щается сосудъ съ горячей водой. По перемещеши жидкости въ соединительной трубке судить о большсмъ или меныпемъ нагреванш, следовательно, и о поглощенш соответствующая резервуара. Подобные опыты были произведены Лесли, Меллони, Пре­ востэ и Дезеномъ и др. Наибольшею поглощательною способностью для всехъ лучей обладаете сажа. По Меллони, для тёхъ же 4 тепловыхъ источниковъ, что и въ табл. теплопрозрачности (§ 3), получаются след. числа, указывающая на сравнительную величину поглощательной способности некоторыхъ телъ: 3 4 ^ 2 ) *1 4 1 Сажа 100 100 100 100 Тушь 96 9Б 87 85 Свннцовыя б е л е л а . . 53 56 89 100 Металлы . . . \ . . . . . . 14 14 13 13 (Серебро—896 солнечп. лучен а всего 2% оть лампы Локатолли I ) . Вообще оказалось, что тела о б л а д а ю т ъ т е м ъ большею п о г л о щ а т е л ь н о ю способностью (Л, а), ч е м ъ б о л ь ш е п х ъ п с п у с к а т е л ь н а я с п о с о б н о с т ь (Е, е), т.-е. Е:е~А:а. Въ этомъ состоите законъ Кирхгофа, выведенный также п теоретически. Выводъ этотъ можете быть легко подтвержденъ на томъ же приборе, если покрыть и стороны нагревательная сосуда теми же веще­ ствами, что и резервуары термометра.—§ 6. К о ­ л и ч е с т в о теплоты, д о с т а в л я е м о е солн­ ц е м ъ , определяется при помощи приборовъ, пазывасыыхъ п и р г е л 1 о м е т р а м и (Пулье, Крова, Вюль п др.) и а к т и н о м е т р а м и (Марье-Дэви, Онгстремъ, Хвольсонъ и др.). Первые изъ нихъ предназначены для абсолютныхъ измерен!й, а вто­ рые—для отноептельныхъ определенш. Приборы эти довольно простого устройства; пиргелюметръ—это вообще калориметричесшй сосудъ съ плоской стен­ кой, на которую падаюте солнечные лучи п нагревають заключенный въ немъ воду или ртуть; акти но-' метръ же состоить, главнымъ образомъ, изъ двухъ термометровъ, при чемъ резервуаръ одного изъ нихъ покрыть сажей. Зависимость между количествомъ теплоты (Q), падающей перпендикулярно на 1 по­ верхности въ 1 времени и длиною пути (е), прохо­ димая солнечными лучами въ земной атмосфере, выражается формулою Q = Ар , при чемъ Аир величины постоянный. «Солнечная постоянная» по Пулье А —1,763, а р = 0,75. Это значить, что на верхнюю границу атмосферы (когда е = 0) на 1 см. падаете въ 1 минуту 1,763 малыхъ калорШ теплоты, при чемъ изъ этого количества Л. теплоты при вертикальномъ падеши лучей (когда е=1) дохо­ дите до земли всего / ея, а / задерживается атмосферой. По другимъ наблюдешлмъ для А полу­ чаются величины 2,5, 2,8 п по Ланглею 3 м. калорШ, а для р отъ 0,4 для фюлетовыхъ лучей до 0,9 для ультракрасныхъ. Легко разечитать, что все коли­ чество теплоты, падающей на всю поверхность зем­ ного шара, было бы достаточно для расплавлен in въ течете года слоя льда, облегающая эту поверх­ ность при толщине примерно въ 50 м. (Подробности и литературу см. «Курсъ физики» проф. Х в о л ь с о н а , т. I I ) . О новейшихъ изеледовашяхъ въ области «чернаго излучешя» см. Лучистая энерпя. IT. Р . Л у ч и с т а я энерг1я. — Современное состоян1в в о п р о с а объ пзлучен1и чер­ н а г о т е л а и т е о р i л к в а и т ъ или атом­ ности э u е р г i и. Изъ кинетической теорш газовъ известно, что средняя живая сила поступа­ тельная движешя молекулъ пропорщональна абсо­ лютной температуре, т.-е. ^ mufl = сТ, или для энергш (U)N молекулъ U=NcT, при чемъ с постоянная, не зависящая отъ свойствъ газа. Для U мы можемъ написать и такое выражеше: U = JMGvT, где J механ". эквив. тепла, М — моле­ кулярный въсъ, Cv — удельная теплота газа при постоянномъ объеме. Кинетическая теор1я поэтому требуете независимости Cv отъ Т; между темъ, требоваше это не подтверждается опытомъ: Cv на самомъ деле съ температурою меняется. Протпвореч1е съ опытомъ получается и для выведенной теоретически величины энергш « ч е р н а г о и з л уч е н 1 я » . Наибольшею поглощатсльною и лучеиспу­ скательной) способностями обладаете, какъ известно, сажа.- Но абсолютно чернымъ тЬломъ, поглощающимъ и испускающимъ лучи всевозможныхъ длннъ волнъ, можно принять полость съ зеркальными стен­ ками. (На практике и обыкновенную печь можно иногда считать такою полостью). При постоянной температуре въ полости устанавливается равномер­ ное распределеше лучистой энергш съ различными в 3 а ! 4 4