* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

575 КИНЕТИКА—КИНЕТИЧЕСКАЯ TEOPIH ГАЗОВЪ 576 ность ея можетъ быть выражена въ немногихъ словахъ. Согласно этой Teopin, газы состоять изъ огромнаго числа отдельныхъ весьма малыхъ частицъ, двигающихся по всемъ возможнымъ направленшмъ и съ различными скоростями; частицы этп связаны между собою весьма слабымъ притяжешеыъ, н по­ тому въ большей частп своего пути оне двигаются по инерщп прямолинейно, пока не встретят! другихъ частицъ; тогда происходить, ударъ, сопро­ вождающейся пзменешемъ направлсшя и величины скорости. Въ ясной и вполне определенной форме начала этой Teopin были высказаны еще Дан. Бернуллп («Hydrodinamica», 1738) и имъ же впервые применены къ выводу закона Бойль-Марштта (см.). Но Бернулли не далъ формулы, связывающей давлеше газа со скоростью днижешя его частицъ. Это сде.талъ впервые а н ш й с ш й ученый Ватерстонъ въ 1845 г.; указанная формула была также получена Джоулемъ (1851), Крёнигомъ (1856) и Клауз1усомъ (1857). Выводъ Ватерстона наиболее простоя и не требуетъ допущешя одинаковой скорости и массы всехъ частицъ. Вообразимъ, для простоты, кубъ единицы объема, наполненный газомъ, и пусть одна иэъ частичекъ, имеющая скорость ш, удариетъ въ одну изъ стенокъ куба, образуя съ нею уголъ 6. Такъ какъ при упругомъ ударё меняется только нормальная составляющая скорости па прямо противоположную, то импульсъ силы единичного удара выразится черезъ 2mw.Sn6, где те—масса частицы, а полное давлеше, производимое частицею на стенку, — черезъ произведете 2mu>Sn6 на число ударовъ этой частицы въ стенку въ единицу времени. Промежуток! времени между двумя последователь­ К и н е т и к а — н а у к а , изучающая зависимость ными ударами равенъ времени, нужному частице, ме:кду кинематическим! состоя Hi е м ! матерш, обла­ чтобы пройти туда и обратно пространство между дающей предполагаемыми свойствами, и причинами, обусловливающими это состояше. Подъ словомъ с кинематическое состояше» здесь разумеется видъ двумя стенками; это время равно ^ g ^ , а число движевгя мате pi и движущейся или положеше и o>Sn6 строен]с материи покоющейся. Назваше свое К. ударовъ = —^—; отсюда давлеше, оказываемое п мучила отъ греческаго слова К ^ с к г ^ д в и ж е ш е ^>Sn6 клкъ деятельность. К. составляетъ часть общей на­ каждою частицею на стенку = 2wu>Sn8. — - — = уки о движеши—механики. Путемъ наведешя иэъ данныхъ опыта и наблюдешй рождаются въ насъ = ww) Sn 6, или те« , где и составляющая скорости предположешя о свойствах! мате pi и и о свойствахъ частицы, перпендикулярная къ данной грани куба. причинъ такихъ кинематичеекпхъ состояшй матерш, Давлеше всехъ частицъ равно сумме ±ти*\ раз­ которыя не объясняются одними только допущен­ лагая скорость и каждой частицы на три соста­ ными уже ел свойствами; такая причины мы назы- вляются, перпендикулярный гранямъ куба: м, v ваемъ силами. Основываясь на предположешлхъ о го, а замечая (законъ Паскаля), что дли газа, на­ свойстве MaTepin и силъ—К., путемъ математиче­ ходящаяся въ равновесш, 2ш« = Emv = Hmw' — ской дедукщи, показывает!, въ какомъ кинемати­ ческом! состояшй будутъ находиться данный мате- = -|- NmV где F — среднее арпеметическое pi альныя тела прн действш на нихъ данныхъ силъ, или, обратно, определяет^ при действ in какихъ квадрата скоростей всехъ частицъ, a N— число силъ данныя тела могутъ находиться въ данномъ частицъ въ единице объема, получаемъ, что давле­ газа на стенку единицы поверхности: состояшй. Т е иэъ предположен^ (гипотезъ) К., ко­ ше торыя относятся ко всякой матерш и ко всяк имъ p = -^-2vre7 ... (1). Это и есть искомая формула. спламъ, и въ несомненности которыхъ мы убе­ ждаемся по мере бйлыпаго ознакомлетя съ явле- Nm равно массе всехъ частицъ въ единице шямн, принимаются за основныя истины, которымъ объема, или абсолютной плотности р, такъ что подчинены все явлешя фиэическаго Mipa; эти гипо­ (2). Сравнивъ эту формулу съ фор­ тезы называются о с н о в н ы м и н а ч а л а м и (прин­ p=-^-pV ... ципами) механики. Изложение началъ механики въ мулою Клапейрона, pv = BT или р = В?Т, где томъ виде, въ которомъ они принимаются и въ v — удельный объемъ газа, Т— абсолютная темпе­ настоящее время, было сделано 'Ньютон о мъ въ его: ратура, а R — постоянная, можно видеть, что «Philosophiae naturalis principia mathematical квадратъ скорости, а следовательно и живал (1687). Въ новейшее время народились некоторый сила частицъ, проиорщональна абсолютной темпе­ новый системы началъ механики (Больцманъ,. ратуре. При одной и той же температуре Г. Герцъ; системы, построенный на принципе отно­ сительности), но оне еще не являются общепри­ и одинаковом! давлеши для разныхъ газовъ: Q 2 a 2 t а 3 J 2 2 y 2 2 % правилъ о допущенн! малолътнихъ на представлеHia въ К. (въ 1913 г. въ гос. думу внесено 82 де­ путатами предложете объ пздашп и въ Poccin аналогдчныхъ правилъ по образцу Запада), а самое главное—путемъ прпвлечетя къ делу К. художественныхъ силъ. Но отрицательный стороны К. во­ обще являются лишь однимъ пзъ лроявлешй золъ современной культуры, съ номеныпей силой сказы­ вающихся, напр., въ театръ п ежедневной прессъ. По мъръ же то/о, какъ деятели искусства прини­ маютъ активное учаспе въ кинематографичеекпхъ постановках!, заметно изменяется ихъ характеръ. Вместе съ темъ, все обогащается репертуаръ К. пзъ области классической и истор. драмы, географш и этнографии, естествознан1я, техники, промышлен­ ности, хроники выдающихся собъгпй дня и т. п. К. все более входить поэтому въ обиходъ народ­ ныхъ и школьныхъ аудитор^ (въ Pocciu насаждешемъ «разумнаго К.> занимаются некоторый зем­ ства и общественный организащи), и по самой сути своей К., столь простой и общедоступный, долженъ быть приэнанъ незаменимым! для широких! маесъ источникомъ эстетичеекпхъ эмощй и новыхъ впеч а т л е т й , какъ чисто-занпмательныхъ, такъ и имею­ щ и х ! образовательную ценность.—Ср. L e h m a n п , «Bie Kinematographie* (Лпц., 1911); преимуще­ ственно техническ. сочинешя F o r c h (Лпц., 1913); L i e s e g a n g (ib., 3-е изд., 1912), D и с о m (П., 1911), C o u s t e t (П., 1914); сОгробоскопичесшя явлешя» (сборн. основн. работъ; СПБ., 1911); сРаэумный К.» (списокъ лентъ; М„ 1912); A l t е n l о Ъ, «Zur Soziologie des Kino* (1ена, 1914); популярн. соч. Г о т в а л ь т а (М., 1909) н Д о б р о в о л ь с к а г о (М.,1912). I. Я. К и н е т и ч е с к а я т е о р и я газовъ.—Сущ­ нятыми. К и н е т и к а х и м и ч е с к а я — с м . Хим1л. p—-^NmV~ = z - i - 3 ^ 7 » ! Г — . . . Опытъпоказываетъ, г 2 что при смешеши газовъ въ указанных! услов1лхъ