* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

809 ИСТЕЧЕНИЕ 610 егши къ тверды мъ т е л а м * и газам*. Teopifl И. со­ ставляетъ одну иэъ важныхъ главъ г и д р о д и н а ­ м и к и — у ч е ш я о д в и ж е в ш жидкостей; практическая ел сторона и приложения разсматриваются въ г и др а в л и к * или г и д р о т е х н и к * . - - И. ж и д к о ­ с т е й . Предполагая жидкость несжимаемою и не имеющею внутренняго т р е т и , Д. Бернуллп (1726) далъ сл*дуюиий основной законъ для струй: если назовемъ скорость струп въ одномъ е я с Ь ч е т и V , , д а в л е ш с въ ней въ этомъ месте р , , т е же вели­ чины длл другого ст.чсшя V и р , разницу по вы­ сот* этихъ двухъ с*чсшй h, ускорешо силы тялсеети—#, а плотность жидкости ш, то 0 0 (1) 2g Прилагал это уравнеше къ И. жидкости пзъ отвер­ стая въ весьма тонкой с т * н к * и полагая, что одинъ конецъ струп есть внешняя поверхность жидкости съ с*чошомъ q , а другой—отверспе съ с е ч е ш е м * q „ и зам*тпвъ, что длл неразрывности струн необхо­ димо, чтобы Viflo —"V,q„ находимъ общее выражсHie для с к о р о с т и И.: 0 Ро — Pi тически вычислить К . Если с т * н к а толста, или отверcric имеет* короткш н а с а д к и , то законы П. из­ меняются. Если насадка въ виде короткой цилин­ дрической трубки входить внутрь жидкости (насадка Борда), то Teopin даетъ для К наименьшую вели­ чину К = И , а опыты отъ 0,51 (Борда) до 0,55 (Бидоне). Если эта насадка представляетъ выходяrnifi нзъ стенок* сосуда цилиндр*, то сузившаяся струя снова расширяется и при выходе пзъ насадки занимает* уже все ел с е ч е т е ; въ этомъ случае, к а к ъ даетъ Teopin и подтверждает* опыт*, К = 0,82. Если внешняя н а с а д к а имеет* коническую форму, близкую къ форме основашя струи, то К должно быть близко къ 1. Въ практической гидравлике (устройство нлотицъ, шлюзов* и т. д.) в а ж е в ъ слу­ чай П. при посредстве перелива, т.-е. когда одна нзъ стенок* .сосуда имеет* отверспе, доходящео до самаго перха стёнкн, пли когда вся ст*нка илн часть ея ниже уровня жидкости. В ъ этомъ случае Teopin даетъ для количества вытекшей въ единицу времени жидкости сложную формулу, которая по опытнымъ даннымъ приводится къ более простой: M = 0,4Lh|/2^h,. (6) где Ъ — глубина в ы р е з а въ с т е в к е , L—длина его. В ъ практической гидравлике пользуются для случая пе­ релива и другими формулами, тоже выведенными эм­ пирически. Т р е т е о стенки сосуда, почти не вл1лющее на И. при отверстляхъ въ" самой с т е н к е , ста­ новится эам*тнымъ, когда место П. соединено с * сосудом* длинной трубкой. В ъ этомъ случае скорость И. меньше, и величина V формулы (2) становится зави­ симой отъ трешя о стенки трубки. Прн И. жидкостей, смачнвающихъ ст*нкп трубок* нзъ тонкихъ волосныхъ (капиллярных*) трубочекъ,главнуюроль играет* уже не трешс жидкости о стенки, а внутреннее собственное треше одних* слоев* жидкости о д р у п я . Teopiio этого случая И. далъ Пуазейль (1842) и раз­ работали Нейман*, Гельмгольцъ н д р . Пользуясь формулой для этого случая, выводят* обыкновенно коэффициенты внутренняго трешл н а основанш на­ блюден! й надъ I I . жидкостей нзъ волосныхъ тру­ б о к * . — С т р у и и ви х р п . И. происходит* чаще всего въ виде струй. В ы т е к а я изъотперсия, струя произво­ дит* н а остальную массу жидкости давлешо, назыBtaeMoe р о а к ц 1 е й струи: давлеше это равно двой­ ному гидростатическому давленш, испытываемому о т в е р г н е м * , т.-е. 2 qo>h. Н а реакцш струп осно­ ваны турбины; н а ударе струи основаны водлныя колеса и некоторый водоподъемныл машпны (та­ раны)." Если И. происходит* подъ влшшемъ мгно­ венных* силъ, то вместо струй образуются часто в и х р и (см. Вихрсвыя двнжошп). — И. г а з о в ъ , Въ случа* газовъ мы им*омъ дело с ъ веществом*, объемъ и плотность котораго зависят* отъ давлешл; поэтому нельзя, к а к ъ въ случае жидкостей, считать среду несжимаемой. И. всегда происходить подъ влшшемъ разности давлсшя, и, следовательно, исте­ кающая струя газа, попадающая въ среду съ мепьшпмъ давлешемъ, занпмаотъ бблышЙ объемъ, рас­ ширяется. Pacninpenie газа всегда сопровождается охлаждешемъ его: охлаждеше ж е зовет* за собой опять изм*исшя въ объемё, плотности и давленш. Въ виду этого ptniome общихъ задачъ объ И. г а ­ зовъ представляетъ одну нзъ самыхъ т р у д н ы х * г л а в * а э р о д и н а м и к и . Если пренебречь охлаждешемъ г а з а отъ расширены и д е й с ш е м ъ силы тяжести, то для скорости V И. газа, подъ вл1яшомъ одной раз­ ности давлешл, получимъ формулу, аналогичную формул* (2). Бол*е простое в ы р а ж е ш е д л я V полу­ чимъ изъ формулы Торрпчелли, применив* се къ газам*: V, = s Г ^ Г - (2) - ( - ) V q./ Если положнмъ, что с*чеше q отверстия совер­ шенно незначительно въ сравнены! съ с е ч е ш е м * q вн*шнсй поверхности, давления p и р одинаковы, и И. жидкости происходить подъ влшшемъ одной силы тяжести, то получимъ: t 0 t 0 V ^ g g h , Mn:V, = l/2ih, (3) основной простой законъ И. жидкостей подъ влш­ шемъ силы тяжести, опытно найденный (1643) Торричеллн. Результаты опытовъ показали, что псе же въ практик* нельзя принимать скорость П., д а в а е ­ мую формулой Торрпчелли, з а истинную, которая всегда меньше теоретической. Въ гидравлик* фор­ мулу (3) пишутъ въ следующем* вид*: v=a /i^; 1 j (4) гд* а, по опытамъ разныхъ наблюдателей, колеблется между 0,95 и единицей, въ сродномъ z=0,97; при­ чина этого отступлошл лежитъ, вероятно, въ т р е т и воды о стЬпкп сосуда.—Если вычислить к о л и ч е ­ с т в о вытекшей нъ единицу времени жидкости, взлвъ п р о и з в е д е т е сечешл отвергли па скорость струн, то мы найдемъ, что вычисленное такнмъ образомъ количество жидкости будетъ много больше истнннаго. Причину этого легко найти, если обра­ тить вннмаше на то, что струя, по выходе изъ отв е р с п л , конически суживается до некоторой толщины и эатемъ продолжает* течь съ новымъ меньшим* сечешомъ струи. Причина этого с ж а т 1 я с т р у п лежитъ въ томъ, что частицы жидкости притекают* къ отверспю не только сверху, но и сбоку. Я в л е ш е это въ первый разъ замечено было И с . Ньютоном* и описано въ его « P r i n c i p i a » (1714). При И. жид­ кости з а раэм*ръ отверстш И. с л е д у е т * поэтому приниматьсечешо наиболее узкой части струи, а сле­ довательно помножить истинное отверспе на к о ­ эфф п ц i с п т ъ с ж а т ! я — К . Формула для коли­ чества вытекшей жидкости: М = К . а j/2gb (5) Средняя величина К = 0,62; в * действительности К зависит* отъ формы отнерстгл, отъ давлешл и множества других* причин*. Былн попытки теоре­