* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

659 Жидкости 860 комъ, не более 9—11° Боме, и на слабо мъ огне. ние является причиной таисъ назыв. капилллрКогда же образуется совершенно эмульсия н нач­ ныхъ явлений и между прочимъ обусловли­ нется процеесъ омыление, прибавляютъ понемногу ваешь то обстоятельство, что Ж., уединенная отъ вторую порщю щелока, обыкновенно уже более воздействия силы тяжести, принимаешь форму кр'Ьпкаго, въ 25° Боме, и варятъ до получения со­ шара, какъ тела съ минимальной поверхностью вершенно готоваго мыла. Для определений конца (Плато). Поверхностное натяжеше сильно зависитъ обмыливашя каплю мыла охлаждаютъ на стекля, и отъ природы вещества и отъ температуры. если по охлаждение она остается прозрачной и Вода принадлежитъ къ Ж., обладающнмъ осо-' светлой, то мыло готово. Въ России Ж . мыло не­ бенно большимъ поверхностнымъ натялсешемъ.— редисо готовится на калийномъ щелоке, содержащемъ В л i я н i е т е м п е р а т у р ы и д а в л е н и й н а / едкаго и / углекислаго калие, крепостью въ о б ъ е м ъ Ж . Всякая Ж., хотя и въ малой' степени, 10° Боме. Ж . мыло, подобно твердымъ мыламъ, изменяешь свой объемъ въ зависимости отъ условий, иногда тоже наливается, т.-е. разбавляется веще­ въ которыхъ она находится, п прежде всего отъ ствами, увеличивающими его весъ, большею частью, температуры и давлешн. Въ громадномъ большин­ однако, въ ущербъ его достоинству. Для наливки стве случаевъ Ж . непрерывно расширяются при употребляюсь пли сернокалисвую соль, пли хлори­ повышении температуры. Если некоторое количе­ стый калий, смесь квасцовъ съ поваренной солью, кар­ство жидкости при 0° будетъ занимать объемъ, ко­ тофельную муку, талькъ, растворимое стекло и т. п. торый мы прцмемъ = 1, если объемъ той же жид­ а прн темЖ . Н Д К О С Х И — т е л а , подобно твердымъ (иери- кости при температуре t ! будетъ = V сталлическимъ) теламъ, обладающий п о с т о я нV-,—V н ы м ъ о б ъ е м о м ъ, пли точнее объемомъ, мало пературе to будетъ равенъ V , то а = - 7 = — г будетъ изменяющимся подъ влненнемъ «внешннхъ» условий среднпмъ исоэффициентомъ расширений этой жид­ (напр., температуры и давлонп'л), но прнтомъ не кости между температурами t н t . Такъ, а при ныеюпш постоянной формы. Ж . принимаюсь форму температуре, близкой исъ 20°, для эеира составляетъ сосуда, въ который налиты, такъ исаисъ частицы ея 0,00167, для пентана 0.00163, для бензола—0,00124, свободно передвигаются другъ оиеоло друга; освобо­ для ацетона 0,00149, для ртути 0,000182. Вода дившись отъ внешней преграды, опа т е ч е т ъ . П о ­ показы ваетъ резкую аномалия между 0° HI следнее обстоятельство отличаетъ Ж . отъ твердыхъ + 3,98°; она сжимается отъ повышешл "темпера­ кристаллическихътелъ, обладающихъ постоянствомъ туры (коэф. расширения—отрицательный); при даль­ формы и изменяющихъ ее лишь подъ вли'яшемъ нейшем!» повышен1н температуры происходить значнтельныхъ уеший (подъ значнтельнымъ давле- расширение (коэф. а делается положнтельнымъ). шемъ кристалличесния тела текутъ подобно Ж., Однако, а, вообще говоря, изменяется съ темпе­ каисъ поисазали опыты Треска, Спринга, Н. С. Кур- ратурой, а потому для сколько-нибудь точныхъ накова и др.). Постоянство формы кристалличе- разечетовъ въ шнрокнхъ температурныхъ иптерскнхъ телъ связано съ наличностью вектор1альныхъ валахъ приходится применять более слоленып ин­ или нанравленныхъ силъ, ориентпрующпхъ моле- терполяционный формулы. Очень простую и прн­ псулы кристалла въ опредЬленномъ порядке, по томъ теоретически обоснованную формулу предлоопределеннымъ направлешлмъ. Поэтому въ кри­ сталл* по разнымъ направлешямъ мы встр*чаемъ ясилъ Д. И. Менделеевы V = j — ^ - т . (обозначе­ различный свойства. Наоборотъ, Ж . все и з о т р о п н ы , ний прежние, при чемъ к обозначаетъ постолнпуио по разнымъ направленйямъ свойства пхъ одинаковы, величину, такъ назыв. определитель расширение). а отсюда следуетъ, что силы, удерживающий ча­ Для многихъ Ж . формула даетъ удовлетворитель­ стицы Ж . другъ оиеоло друга, дЬйствуюгь по всемъ ное согласий съ опытомъ, пными словами к въ направлешямъ одинаково, и что определенной широкихъ пределахъ не занзиситъ отъ температуры. ориентировки частицъ здесь не существуетъ. Силы Д. П. Коноваловъ ионсазалъ, что формула эта мо­ эти (силы сцеплешя) обусловливаюсь такъ назыв. жетъ быть выведена какъ следствие нзъ уравнетй в н у т р е н н е е д авл е H i e , хараистерпзующее Ж . Ванъ-дсръ-Ваальса (см.). Коэффпц. расширение Ж . въ отличие отъ газовъ. Въ идеальномъ, т.-е. сильно определяютъ съ помощью особыхъ приборовъ дплаторазреженномъ газ* силы взаимнаго прнтяжешл метровъ (стеклянный сосудъ съ припаянной узкой не оказываютъ влияния, всл*дствне слишкомъ боль­ трубкой, снабженной делениями и позволяющей шого разстолшя, разъединяющаго отд*льныя моле­ измерять объемъ, занимаемый определеннымъ ко­ кулы. Наоборотъ, силы эти т*мъ р*зче выступаютъ, личествомъ Ж . прн разныхъ темиературахъ); или чемъ дальше данный газъ отъ идеальнаго cocтoянiл; же определяютъ удЬлыность веса Ж . d при раз­ всего же резче оне проявляются въ Ж., молекулы ныхъ температурахъ и вычисляюсь удельные объемы которыхъ особенно сближены. Внутри Ж . силы сцеплешя, действуя равномерно по всемъ напра­ V ло формуле V = Изменение объема Ж . подъ влешямъ, уничтожал другъ друга, но на поверх­ ности Ж., напр., на границе, отделяющей ее отъ ея влияниемъ давлетя вообице очень незначительно. Длл насыщеннаго пара, условий существенно изменяются. большинства Ж . оно возрастаешь съ температурой. Зд*сь молекулы поверхностнаго слоя, съ одной сто­ Среднею сжимаемостью въ нзвестномъ интервале роны, соприкасаются съ густо расположенными мо­ давлешй счи'таютъ частное отъ разделения приращелекулами Ж., а съ другой—съ неболыпимъ сравни­ шл объема, равнаго единице на соответственную раз­ тельно чпеломъ молекулъ разреженнаго газа. При­ ность давлений. Таисъ, сжимаемость воды при повы­ тяжение очевидно будетъ значительно больше въ шение давлетя на 1 атмосферу равна 5 X Ю ~ сторону Ж., а потому наружный слой или пленка 0°, 3,89 X Ю~ при 60° и 4,09 X 1 0 " * со всехъ сторонъ сдавливаетъ Ж., стремясь сохра­ при при 99 . Для ртути соответственная вели­ нить свою собственную поверхность до m i n i m u m ' a . о т ъ Ж. въ Такимъ образомъ возникаетъ внутреннее давлеше, чина = 3,8 X H P . — П е р е х о д ъ направленное внутрь Ж . нормально къ ея поверх­ г а з ъ и о б р а т н о . Въ настоящее время можно ности, и поверхностное натяжение, проявляющееся считать доказаннымъ, что все газы при совокупвъ поверхностиомъ слое Ж . и действующее па­ номъ действие высокаго давление и понижение раллельно ея поверхности. Поверхностное натяже­ температуры могутъ быть превращены въ лсидкое 3 1 4 А l t 1 Q t 2 5 Б е 6