* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

449 ГИДРОДИКПДЕВЫЯ—ГИДРОДИНАМИКА 450 1 dp короткое плечо горизонтально. При погружеши же прибора въ воду сила течения отклонлетъ шаръ отъ вертикальнаго положения, и соответственно этому поднимается конецъ коропсаго плеча уголь­ ника. Это короткое плечо соединено помощью сторжпя съ рейкою, или указателемъ, который пе­ редвигается вертикально вдоль бруска. Конецъ ука­ зателя снабжонъ стальнымъ карандашомъ, который можетъ чертить разныя лиши на аспидной пла­ стинке, прикрепленной къ медной рамке. Переме­ щение пластинки производится действ1емъ микро­ метрическая винта, в р а щ а е м а я зубчатымъ механпзмомъ. Къ прибору прпдЬланъ руль, который устанавливается ио т е ч е т ю и позволяетъ шару перемещаться только въ сторону движения воды. Бзявъ среднюю арпемстпческую пзъ ордннатъ по­ лученной исривой въ течение определенная вре­ мени, можно по ней определить среднюю скорость течешя за это время на основан! и постоянныхъ коэффнщснтовъ, опредЬляемыхъ тарировкою ка­ ждаго прибора.—См. сЖурн. мин. путей сообще­ ния» (1884 г.). Г а д р о д и к д 1 е в ы я — см. Зеленыя водо­ росли. Гпдроднпамииш. Такъ называется та часть теоретической механики, которая имеетъ целью нахождение общпхъ законовъ движешя жид­ костей. Первыми доследованиями относительно дви­ жения жидкостей были опытныя изследовашя Тори­ челли, которыя привели его къ открытш извест­ н а я закона, что скорость пстечошя жидкости изъ м а л а я отверстчл въ сосуде равняется скорости, приобретаемой теломъ, свободно упавшимъ съ той высоты, какую имеетъ уровень жидкости въ сосуде надъ отвсрстиемъ. Открытие это было опубликовано иъ 1644 г. Двадцать летъ спустя, Варпньонъ предложилъ парижской акад. наукъ тотъ теоретически* иыводъ этого закона, который и до сихъ поръ встре­ чается въ элементарныхъ сочпнешяхъ. Въ 1687 г. Ньютонъ, въ первомъ издании кпиги «PhiJos. natu­ ral us pTuncipia mathematical, далъ также теорети­ ч е с к и вы водъ того же закона, во этотъ выводъ представляетъ собою одно нзъ неудачныхъ месть его знаменитой книги, несмотря в а пеправлеше, сделанное во второмъ издании ея. Первая попытка теоретическая вывода общаго закона движения жидкости была сделана Дашнломъ Бернулли, ко­ торый въ 1738 г. напечаталъ трактатъ подъ заглаuieMb: «Hydrodynamica, sive de viribus et motibus fluidorum commentarii»; въ немъ Д. Бернулли, на осиоваши закона сохранения живой силы, вывелъ известную и имеющую важное значеше въ гидравлике формулу (см. Гидравлика). Несмотря на это, первыя основашя Г. еще не были установлены, и те, которые стали работать далее по пути, про­ ложенному Дашпломъ Бернулли, а именно Маклоренъ и 1оаннъ Бернулли, дальнейшихъ уснеховъ не имели. Только после открытия начала Даламбера оказалась возможность установить Г. ва прочномъ основашн. Самъ Даламберъ показалъ («Essai d'une nouvelle thdorie sur la rdsistance des fluides», 1752), что отъ уравнснШ равнове^я жидкости можно перейти къ уравнешямъ движенш пхъ, если заменить приложенный силы потерянными; но по­ лученный Даламберомъ уравнения оказалось возможнымъ упростить в обобщить. Въ 1755 г. Эйлеръ («Principes gdnerauix du nuouvement des iluides*, tllistoire de TAcademie de Berlin*, 1755; «De principiis unotus fluidorum», - «Novi Commentariu Acad, Petrap.», т. X I V , 1759) получилъ днфференш'альныя уравнения движения жидкости подъ следуюиилмъ видомъ: Ионий Эициклоиедвчеиий Словарь, т. X U UU du и г = dt dw ~dt" х Z дх 1 dp о ду ±др_ о де 0 где. 1 ^ . dt дх ду д дг р есть давлеше, о—плотность, и, t>, го—провисши на осп коордиватъ скорости въ точке жидкости, нахо­ дящейся въ моментъ t въ точисе пространства, определяемой исоординатами х, у, t\ Г , Z суть проекции (на оси коордпнатъ) разечптанной на единицу массы ввешвой силы въ той же точке жидкости. Къ этимъ уравнешямъ, заключающимъ пять искомыхъ функций (tt, t>, Wу р , о) оть t в коордннатъ а?, у г, должно присоединить еще такъ называемое «уравпеше неразрывности»: да d(att) a(qp) д(аго)_ у п dt ^ дх ^ ду ^ дг " и и уравнеше, выражающее зависимость между плот­ ностью и давлешемъ. Эти дифференидальныя уравнешя относятся исъ такъ называемымъ с о в е р ш е н ­ н ы м ъ, пдеальпымъ жпдкостлмъ, не оказывающимъ никакого сопротивления среэывающпмъ пли тангенщальнымъ соламъ, иначе говоря, къ жпдкостямъ, не обладающпмъ внутреннпмъ трешемъ. Въ случае применен1я этихъ ураввешй къ «весжимаемымъ» жидкостямъ, должно считать плотность а постоявною величиною; тогда уравнеше неразрывности при­ нимаешь видъ: ди до | дго дх ' ду * de : выражая несжимаемость жидкости. Въ случае при­ менения къ газообраэнымъ веществамъ, сохраняю­ щей мъ постоянную температуру во всехъ частяхъ массы, зависимость между давлешемъ в плот­ ностью принимается, по закону Бойля, следующего: где к—постоянная, зависящая отъ природы газа. Если же предполагается, что движение газа совер­ шается при условш сохранешя того же количе­ ства тепла въ каждомъ малейшемъ элементе объема газа, то зависимость между р и а предполагается такою: р—Ко { , где 7 = 1,41 для воздуха; кроме этихъ ураввешй которыя должны быть удовлетворены во всякой точисе жидкости, должны быть удовлетворены еще особыя условия въ точкахъ поверхности жидкости. Лагранжъ въ своей