* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

385 ГАЗЫ—ГАЗЫ БЛАГОРОДНЫЕ. 386 Г. совершается не прп определенной температуре, а въ некоторомъ промежутке температурь н весьма часто ограничено нределомъ. Эти факты легко объяснить, допустивъ, что при данной температуре пе все частицы Г. находятся въ одинаковыхъ услов|лхъ, т.-е. обладаготъ неодинаковымъ запасомъ энерпи. следовательно, неодинаковой скоростью движения.—У кл о н е н п л о т ъ з а к о н о в ъ Б о й л я М а р н о т т а и Г е й - Л ю с с а к a. Состояние Г. со­ г гласно этимъ законамъ выралсаетсл формулой pv--pv (l-j-oi) umi pv—R(l-\-oit) гдеJ2—постоян­ ная величина. Законъ сжимаемости былъ открыть при исследовании воздуха. Вскоре, однаисо, оказалось что Г.. сгугцасмые въ жидкость, каисъ N , уислошнотся заметно отъ этого заисона. Это побудило разделить Г. на постоянные, т.-е. несгупцаемые, и непостоянные. Постоянные Г. казались въ то лее время и совершенными!, ибо при изменении объема въ десятки разъ не удавалось обиарулсить уклоне­ нии отъ закона БоЙля - Марютта. Пзследовашя Реньо показали, однако, что при уменьшение ошибоисъ опыта можно наблюдать лвньия уклонивши отъ закона Бойля-Марнотта и для постоянныхъ .Г. Эти уклонения съ очевидностью обнаружились въ опытахъ Натер ера, исогда онъ сжималъ постоянные Г . давлешемъ до 3000 атмосферъ. Точныя данный объ уклонсинлхъ Г. прп нзменешяхъ давления въ инирокихъ пределахъ далии затемъ нзеледовання иЧаЙльте п Амага (см. Бой ля-М ариетта заисонъ). По характеру уислонеиий нзъ всехъ Г . выделяется во­ дородъ. Длл него уклонения при возрастании давле­ ния всегда положительны, т.-е. при возрастание да­ вления произведение pv возрастаешь, а следова­ тельно, сжимаемость менее, чемъ следовало бы по заколу. Бойля-MapioTTa. Для другихъ Г. характеръ уклонение при возрастании давления меняется: идя отъ иекотораго малаго давления, мы встречаемъ отрицательный уклонение (большую сжимаемость, чемъ иго закону Бой.ш-Марштта), которыя прихо­ дить въ положптельныя при большнхъ давлешяхъ. При большнхъ давлешяхъ хараистеръ упелонещй у всехъ Г. такой лее, каисъ у водорода. Какихъ велпчннъ достпгаютъ эти упелоненпе, можно судить по опытамъ Наттерера. Прп давлении въ 3600 атмо­ сферъ объемы различныхъ Г . уменьшились не въ 3600 разъ, а азота—въ 710 разъ, воздуха—въ 800 разъ, водорода—нъ 1040 разъ. При повышенини температуры уклонения Г. отъ заисона Бойлл-МаpioTTa станновлтея меньше, и хараистеръ ихъ у всехъ Г. приближается исъ характеру уклонений для во­ дорода. Все Г. являются, такимъ образомъ, несо­ вершенными, и уклонения, имъ свойственный, разли­ чаясь по величине, подчиняются одному общему закону. Эти уислонешя въ наименьшей степени обиарулшпаютсл постоянными, т.-е. сгущаемыми лишь при весьма нпзнсоп температуре Г. Уислонешл, сле­ довательно, обусловливаются тЬмл же причинами, которыя вызываютъ сжилсеше Г. Законы БойляМарпотта и Гей-Люссака совпадают!» съ выводами Teopin Г. при условие полнаго отсутствия приитлгатсльнныхъ силъ и прп отсутствие объема частицъ. Еслп действуют*!» притягательный силы, то внешииес давление Г. уменьшается нна величину, соответ­ ствующую внутреннему прптялсепню. Если частицы занпмаютъ некоторый объемъ, то въ сплу этого свободное пространство внутри оболочисии умень­ шается, и „внешнее давление Г . увеличивается. Еслп обе причины действуют-!» одновременно, то хараистеръ уклонение и самая величиина уклонений завпелтъ отъ величию»! обоихъ фансторовъ. Необхо­ димость признать за частицами известный объемъ была уже указана выше. Наблюдаемый у Г. у кло­ t 3 нення отъ простыхъ эаконовъ приводить также къ необходимости признать за частницами некоторый объемъ. Попытки ввести въ уравнения состояние Г. величины, харанстеризующия объемы и притяжежения частицъ, привели уже нсъ замёчательпымъ ре­ зультатами Предлолсены уравнение, долженствунищня выразить какъ состоите Г., таисъ и условие его перехода въ ишдкость, нсаисъ это изложено въ статье о Ванъ-деръ-Ваальсе ( I X , 517). Согласию Teopin Ванъдеръ-Ваальса уклонении Г. отъ простыхъ эаконовъ обнаруживаюсь факторы, определяющие жидкое со­ стояние, т.-е. притяжение и объемъ частицъ. «Несо­ вершенство «Г. служить, такимъ образомъ, основаниемъ длл Teopin жидкостей. Г а з ы б л а г о р о д н ы е . — Подъ этпмъ име­ немъ известны элементарные газы: гелий, неонъ, аргонъ, иериптонъ н ксенонъ) въ свободномъ со­ и стояние находящиеся въ атмосферииомъ воздухе. Они были открыты сэромъ В. Рамзасмъ и его со­ трудниками, после того кансъ лордъ Рэлей (1894 г.) нашелъ, что «азотъ», добытый изъ воздуха, удельно тяжел не азота, хнмпчесиси-чистаго, добытаго нзъ со­ ответствую щи хъ хнмическнхъ соединений, и, следова­ тельно, содерлштъ, по всей вероятности, какую-то при­ месь. Эта примесь въ главной своей массе оказалась состоящей пзъ аргона ( I I I , 386). Кроме того, благород­ ные газы, особенно, гелне, были наи1дены въ неисоторьихъ редкихъ миииералахъ (напр., гелне—въ ислепептн и др.), а также въ водахъ некоторыхъ источннисовъ. Таковъ, напр., источннисъ Bourbon Lancy, ежегодно выделяющие 547500 лиитровъ газа, нзъ которыхъ на долю благородныхъ Г. приходится 16 444 литра, нъ томъ числе 10074 литра гелия (1,84% общаго количе­ ства). Источнпкъ Maizieres даетъ 1080 литр, гелия въ годъ, изъ общ. числа 1825 гектолитр., т.-е. целыхъ 6% Благородные Г. получили свое назваше отъ своей полной химиичеенсой индифферентности. Въ этомъ от­ н о ш е т и они превосходятъ благороднейшие изъ метал­ ловъ—платину и золото. Все попытнеи ввести пхъ въ соединение съ другими элементами оисоичнлпсь не­ удачей. Ни одииь химнчесиш! реагентъ не оказываешь на нихъ абсолнотно нинсакого действия. Въ полномъ со­ ответствие съ такой химической нпдифферентиностьно, благородные Г. содержать только по одному атому въ молекуле, кансъ это вытекаешь нзъ всличипы . С'р отношения теплоемнеости при постолппомъ да¬ влении къ теплоемкости при постоянномъ объеме, которое для всехъ этнхъ газовъ близко къ 1,67. Но согласно кинстничеенсой Teopin газовъ (см. Газы) эту именно величину должно иметь отношение Q пиный Энциклопедически Словарь, т. X I I . ~ - для газовъ, молекула которыхъ состоитъ изъ Си одного тольисо атома (таковы, ниапр., пары большин­ ства металловъ). Въ нсрпедпичсскоиЗ системе благо­ родные Г. образуютъ н у л е в у ио г р у п п у, что оправдывается, съ одной стороньи, темъ обстоя­ тельством^ что валентность ихъ должна быть принята = 0 ('таисъ кансъ они вообще но спо­ собны исъ образованно соединение). Съ другой стороньи, химическая индифферентность благородныхъ Г. ста­ новится совершенно понятной, еслп принять но внимание, что, находясь въ ннулевой группе, каждый изъ нпхъ помещается между концомъ четнаго ряда и началомъ следующаго нечетнаго, сле­ довательно, мелсду двумя элементами съ противо­ положными элеистрохимическимн свойствами (напр., неоигн, мелсду фторомъ и нкгтриемъ, аргонъ—мелсду | хлоромъ и калиемъ н т. д.). Но + и — даиотъ нуль, а и j потому п вполне естественно, что противоположный j свойства щелочныхъ металловъ HI галоидовъ даиотъ