* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

471 Волосность—ВОЛОСНЫЕ СОСУДЫ 472 противлеше двпжешю воздуха въ такомъ канале, и сумма этихъ сопротнвлешй при большомъ числе капель можетъ сделаться очень вначптельной. Въ одномъ изъ опытовъ (Жамена) такого рода 12 ка­ пель не пропускали воздуха, направленнаго въ трубку подъ добаво^нымъ давлешемъ въ одну атмо­ сферу. Но вода легко проходитъ черезъ такую трубку, сливаясь последовательно со всеми каплями и гоня передъ собою воздухъ къ противоположному концу трубки. По этой причине воздухъ съ трудомъ проникаетъ сквоэь смоченную пористую оболочку, хотя бы внутри ея и было произведено сильное разряжеше. Но вода легко проходитъ чрезъ подоб­ ную оболочку внутрь ея илп обратно изнутри кна­ ружи. Пользуясь приборомъ, пзображеннымъ схема­ тически па черт. 2, можно посредствомъ испарешя воды въ проницаемой смоченной обо­ лочке заставить воду подниматься на А значительную высоту. С—сосудъ изъ f/Я/г.'-.-г " '> '.• •' слабо обожженной, неглазурованной глины, въ дно котораго вставлена стеклянная трубка Д опущенная нпжнпмъ концомъ въ чашку съ ртутью В. Глиняный сосудъ и трубка сначала наполняются водою, а потомъ сверху плотно накладывается крышка А . Вода испаряется съ поверхности со­ В суда, вследств1е чего за поверхностью образуются пустоты, тотчасъ же замещаемыя водою, движущеюся изнутри въ волосныя поры сосуда. Уменыпен1е объема воды внутри сосуда С вызываетъ подшгпе ртути въ трубке J?, достигающее величины, близкой къ вы­ соте ртутнаго столба въ барометре, если будутъ приняты меры къ выпу­ ску воздуха, скопляющагося пзъ воды Рнс. 2. въ сосудё С. Движете соковъ въ расте­ т я х ъ возбуждается испарешемъ воды, происходящпмъ па поверхности листьевъ, подобно тому какъ такое движете возбуждается въ только-что описанномъ опыте.—Teopifl в о л о с н о с т и . Первая полная теор1"яявлешй В. изложена Лапласомъ въ4-мъ томе его «Mecanique celeste* (1806). Она основана на гипотезе молекулярныхъ силъ, первая мысль о которой высказана Ньютономъ и развита Клеро. Подъ молекулярными силами подразумеваются силы взаимодейств1я мелсду парами частицъ вещества, равный и прлмопротиводоложпыя, направленныл по кратчайшему разстояшю мелсду частицами или по его продолжешямъ. Величины этихъ силъ суть тагая функщи разстолтй, которыя имеютъ заметныя величины только при ничтолшо-малыхъ вел и чи­ нахъ разстоянш, а съ увеличешемъ пхъ быстро убываютъ и обращаются въ нуль, когда разстояте достигаетъ или будетъ более некоторой весьма ма­ лой величины 1 называемой рад1усомъ сферы дей­ ствия молекулярныхъ силъ (по определешлмъ Плато и Квинке величина I приблизительно равна 0,00005 мм., т.-е. десятой доле длины волпы свето­ выхъ лучей средней преломляемости). Молекуляр­ ный силы деиствуютъ какъ между частицами жид­ кости, такъ и между каждою частицею погружен­ ного въ жидкость твердаго тела и каждою части­ цею жидкости, но последшя молекулярный силы могутъ выражаться иными функщями, чемъ первыя; хотя видъ этихъ фупкщЙ неизвестенъ, но оконча­ тельный формулы Teopin капилллрныхъ явлешй за­ ключаютъ въ себе не самыя функщи, а только не­ которые определенные интегралы отъ этихъ функ­ щи, которые могутъ быть заменены численными коэффициентами, зависящими отъ химическаго соЛ става и фпзическихъ качествъ разематриваемыхъ жидкостей и твердыхъ телъ. Каждая жидкость имеетъ свой капиллярный коэффищентъ а (имтлошлй измёрешя площади), зависяшдй отъ молекулярнаго взаимодейств1я между ея частицами. Такъ, напримеръ, для воды а г = 1 5 квадр. мм.; эти коэф­ фициенты изменяются съ изменешемъ температуры жидкости. Силы в з а и м о д е й с т в 1 Я между частицами жидкости и частицами погруженнаго въ нее тела обусловливаютъ существоваше другого коэффициента Ь , завпеящаго отъ нихъ. Поверхность покоющейсл тяжелой жидкости имеетъ некоторое искривлете близъ поверхности погружевнаго въ нее тела и встречаешь последнюю подъ некоторымъ угломъ со, называемымъ угломъ схождешл (angle de raccordement); этотъ уголъ между нормалью къ поверхности тела, проведенною внутрь его, и между нормалью къ поверхности жидкости, проведенною наружу ясидкости, определяется величинами коэффищентовъ а и Ь , а именно: а — 26 3 3 3 3 3 7 3 COSO) — - 2 . а Между ртутью и стекломъ уголъ ш равенъ 43° 12'; следовательно, въ этомъ случае & менее половины а ; если 26 равно а —уголъ ш будетъ прямой; если 2Ь более а ,, то уголъ ш будетъ тупой. При полномъ прплипатп Ь — я , и уголъ ш обращается въ два прямыхъ. Въ 1830 г. Гауссъ далъ полную теорш всехъ явлешй, зависящихъ отъ"молекулярныхъ натлжешй близъ поверхности жидкостей; эта Teopin, озаглавленная: «Principia generalia theoriae figuгае fluidorum in statu aequilibrii, основанная на техъ же гипотезахъ, что и Tcopifl Лапласа, выведен.i изъ принципа виртуальныхъ перемещен]'й, примененнаго къ какой-либо системе, состоящей изъ твер­ дыхъ телъ и зкидкостей, находящихся въ положены равновЬсля. Изъ этой Teopin, такъ же, какъ и изъ Лапласовой, оказывается следующее: 1) жидкость, не подверженная действш силы тялсести, принимаешь такой видъ, что поверхность ея удовлстворяетъ уравнешю: 1 1 ~2^~ -f- -jg- — const., где By и i? суть главные рад1усы кривизны по­ верхности въ которой-либо точке ея. Приведенноо сейчасъ уравнеше выралсаетъ, что такъ назыв. с р е д ­ н я я к р и в и з н а поверхности должна быть по­ стоянного. 2) Жидкость, подверженная дЪйствш силы тялсести,должнаиметь поверхность, удовлетворяющую уравнешю: 3 3 3 3 3 3 3 t 2 — 2 V Л, ^ В /> если ось Z направлена внизъ и плоскость XY совпадаетъ съ горизонтомъ уровня частей жидкости далекихъ отъ поверхностей погруженныхъ въ нее твердыхъ телъ. Отсюда следуетъ, что высота жид­ кости въ круговой цилиндрической трубке рад1уса В при весьма малой величине этого pafliyca при­ близительно равна: а — - j T cos со, что равно положительной величине, если уголъ со— тупой, т.-е. при смачивающихъ трубку жидкостяхъ. Для воды въ чистыхъ стеклянныхъ трубкахъ высота подъема приблизительно равна а :В. Дальнейшпмъ развгтемъ Teopin В. занимались Пуассонъ (1831), Плато, В. Томсонъ, лордъ Рэлей (