* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

51 ВОДА 52 «Атмосферою» или нормальнымъ давленнемъ принимается давление столба ртути въ 760 мм. при 0° и широт* 45°; упругость паровъ В. Я", выраженная въ атмосферахъ, и соотв4тственныя температуры суть: t Н t н 170,8° 8 атм. 81,7 Ч атм. 9 175,8° 100,0° е 2 1 - it 3 5 •6 7 м .. 1. 120,6° 133,9° 144,0° 152,2 159,2° 165,3° е 10 И 12 13 " „ „ 15 .. 180,3° 184,5° 188,4° 192,1° 195,5° 198,8° Очевидно, что каждой данной упругости паровъ отвечаешь низшая возможная температура, нагре­ тые выше ея пары называются перегретыми; при низшей же температуре пары превращаются отча­ сти въ жидкость. Перегретые пары значптельнаго давлешя имеютъ большое применений въ заводскомъ деле, напр., при перегонке нефти. Жидкою В. мо­ жетъ оставаться при данной температуре только тогда, когда находится подъ давлешемъ равнымъ или ббльшимъ вышеуказанной упругости ея паровъ; въ пространстве, ненасыщенномъ парами, В. испа­ ряется; если же пространство насытится парами, то часть В. остается въ жидкомъ виде, пока темпе­ ратура не достигнешь «температуры абсолютнаго кипешя» или «критической)), ей свойственной, ко­ торая, по определешю Дьюара (Dewar, 1884), .ле­ жишь для В. около 370° (по даннымъ 1891 г. Б а телли: 364,3°). При этой температуре В. вся перехо­ дишь въ паръ; следовательно, эту температуру должно считать высшею гранью жидкой В. При охлаждены до 0°, какъ общеизвестно, В. переходитъ въ твердое состояние, исрпсталлизуется въ ледъ, но этотъ переходъ можетъ замедляться при совершенномъ покое охлаждаемой... В., такъ что ее можно охлаждать даже до—10°, сохраняя въ жидкомъ виде. Такая— переохлажденная В. отъ сотрясешя и кусочка льда начинаешь давать твердыл массы льда, но выде­ ляющееся тепло повышаетъ температуру остальной В., а потому часть ея, пока тепло не потеряется, остается въ жидкомъ виде, и при образовали льда общая температура устанавливается 0°. Что ка­ сается твердаго состояшя В., т.-е. льда и снега, то оно не существуетъ при температурахъ выше 0°. Такимъ образомъ, какъ у жидкаго, такъ и твердаго виида В. есть абсолютные температурные пределы; только для парообразнаго состояния нетъ температурныхъ пределовъ (ледъ сохнетъ или испаряется подобно В. жидкой, даже при наинизшихъ известныхъ температурахъ), но зато есть предельный давления. Перемена состоятй В. обусловливается но только температурою, но и количествомъ тепла, потому что сопровождается или поглощешемъ тепла, а именно при переходе твердаго въ жидкое и газообразное состоите и при переходе жиидкости въ паръ, или же выделешемъ тепла, если паръ пере­ ходитъ въ жидкость, пли эта последняя въ твердое состоите. ОпредЬлешя Реньо и др. установили, что для перехода одной весовой части жидисой В. въ паръ (имеюнидЙ ту же t) при различныхъ температу­ рахъ расходуется различное количество теплоты, а итменно: при „ и 0 Ц. •><» „ 100° „ 150%, с С 606 ед. топла. 571 „ 534 „ „ 494 „ „ шя. При переходе льда въ жидисость при 0° погло­ щается 80,0 ед. тепла (Бунзенъ), при—5° менее, а именно 76,7 (Петтерсонъ). Металлы (напр., РЬ 5,8, Sn 13) и мнопя твердый тела поглощаютъ, плавясь обыкновенно менее тепла,* чемъ В., а жидкости (Hanp.,CS 90, Вг 51, СНС1 70), испаряясь, погло щаютъ менее тепла, чемъ В . *). Это имеетъ боль шое з н а ч е т е какъ въ природе, такъ и въ техник* Такъ, напр., въ природе превращеше водяныхъ па ровъ въ жидкость (роса, дождь и т. п.) сопро волсдается выделешемъ столь эначительнаго коли чества тепла, что оно препятствуетъ быстрому охлаждешю и, обратно, испареше В. препятствуетъ накаливашю, а потому умеряешь ислиматъ, чему содействуешь большая теплоемкость В. и ея малая теплопроводность. Теплоемкость жидкой В. при 0° принимается за 1, при 50° она — 1,039, при 100° =1,063 (Эттингенъ), следовательно, остается значительною при всехъ температурахъ и большею, чемъ у другихъ жидкостей (напр., сниртъ 0,55, эеиръ—0,53, ртуть—0,033). Теплоемкость паровъ В. гораздо меньше, а именно лишь = 0,37, даже теплоемкость льда менее, чемъ жидкой В., а именно = 0,46. Поэтому каиьъ жидкая нагретая В., такъ особенно водяные пары могутъ скоплять (пары въ виде скрытаго тепла) въ себе много тепла, а потому ихъ употребляешь какъ природа, такъ п техника для передачи тепла. Такъ, напр., нагреваHie жилишь, перегонныхъ сосудовъ, испарясмыхъ растворовъ и т. п. во множестве случаевъ съ наибольшими удобствами производится при содей­ ствии нагретой В . или пропускаемыхъ водяныхт» па­ ровъ. На томъ же свойстве В . (равно какъ по легкости иметь ее всюду въ распоряжений) осно­ вано и применений ея для установлешл постоянныхъ температуръ 0° и 100° въ термометрахъ, принимал за изеходъ—температуры таяшя льда (чистаго, при норм, давлеши) и кипения В. Т е лее термичесюя свойства В. служатъ основашемъ для ся применения въ паровыхъ и др. термическихъ машинахъ, где механическая работа, въ сущности, производится на счетъ тепла, развиваемаго топлнвомъ, и В., образуя паръ ИЛИ охлаждаясь, служить только посреднпкомъ или передаетъ работу тепла изъ очага дёйствующимъ механизмами подобно передаточному ремню или валу. Изъ другихъ физичеекпхъ свойствъ В. остановимся здесь лишь на ея удельномъ весе (плотности), сжимаемости и сцеплеши, какъ на такихъ, которыя явно находятся въ связи съ природными явлешями, техническими при­ ложениями и вышеуказанною переменою состоятii В. при нагревашп. ПЛОТНОСТЬ В. или весь куб. меры ея изменяется, смотря по состояшю: жидкому, твердому и парообразному и смотря по темпера­ туре. Ёъ X V I I I столетий былъ (Делюкъ, Гильпинъ и др.) найденъ поразительный фактъ, что В. при температуре около 4° Ц. представляетъ наиболь­ шую плотность, т.-е. данная масса ея при 4° зани­ маешь наименьший объемъ, или иными словами: жидкая В. отъ 0° при нагревании до 4° Ц. но расширяется, а сжимается и только после этой температуры съ нагревашемъ увеличиваетъ свой объемъ, въ отличив отъ всехъ почти другихъ жидко­ стей, постоянно расширяющихся при нагревании. Точныя определений изменешй объема или плотно­ сти В . произведены затемъ многими изеледоватеa а 3 Приближенно можно принимать до 200°, что при t скрытое тепло испарения = 606—0,75*. Это показываешь, что расходъ тепла уменьшается съ возвышенн'смъ £, и что можно ждать температуры, при которой онъ = 0. Этого и должно ждать при упомянутой выше температуре абсолютнаго кипе­ c М Это находить объяснение въ тоыъ, что В. наъ всЬхъ жпд* костей представляетъ иавыенышй химический частичный в±съ, и тепло, испаряющее количества, пропорцюнальныя частичным!, в+.саыъ для В С Б Х Ъ веществъ, хотя неодинаково въ точности, ио близко, такъ какъ произведение изъ скрытой теп. испарения иа частичный въхъ есть величина, шало изгоняющаяся для хорошо изсл'вдованпыхъ веществг.