* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

517 ВЛНЪ-ДЕЙКЪ—ВАНЪ-ДЕРЪ-ВААЛЬСЪ 518 В а н ъ - Д е й к ъ (Van-Dyck), Эрнестъ-MapniГюберъ—известный оперный певецъ (гсропчесшй тоноръ). Род. въ 1861 г. въ Антверпене. Учился у Сентъ-Ивъ-Бакса въ Париже, где съ успехомъ выступалъ въ концертахъ Ламурё. Онъ былъ приглашенъ въБайрейтъ и въ роли Парсифаля выдвинулся въ число знаменнтыхъ певцовъ. Въ 1888 г. прпглавзенъ въ придворную оперу въ Ввие. В а н ъ - д с п ъ - Б о ш ъ (Van den Bosch), Фирмэнъ—современны!! бельпйсшй писатель. Талант­ ливый юристъ, занпмаюшдй место въ прокуратуре, онъ написалъ несколько сочинетй по юриспруденции («Contre l'institution d'un Conseil d'Etat», «Du droit de гёропве en matiere de presse>), касался и сощальнаго вопроса («Le socialisrae allemand», «Association et intervention), пробовалъ своп силы въ области разскаэа и драмы. Ему цринадлежитъ сборнпкъ разсказовъ «Vcrs le passed, одноакт­ ная комеддя «La conversion de РёЧгопе», путевыл записки («Sous le bleu*. «Maredsous»). Выступалъ u въ качестве полемиста («Coups de plunie», «Lettre ouverte sur la J e u n e B e l g i q u e * , «La jeunesse de demain»). Всего более онъ известенъ, какъ критикъ, авторъ двухъ большихъ трудовъ: «Essais de critique catholique* (1898) u «Impressions de literature contemporaine* (1905). По своимъ критическнмъ пр1емамъ Ванъ-денъ-Б. при­ надлежитъ къ пмпрешонистской школё, передаетъ свои личныя впечатленш, оценпваетъ съ чистосубъектпввой точки зретя. Онъ касается деятель­ ности некоторыхъ французскихъ авторовъ (Брюнетьера, Бурже, Думнка, Гюисманса), въ одномъ слу­ чае разбпраетъ и Льва Толстого (по поводу его кннгп «Что такое искусство»), но всего больше внимашя уделяетъ бельпйскимъ писателямъ—Максу Валлеру, Роденбаху, Впррэсу п др. 10. и М. В. В а н ъ - д е р ъ - В а а л ь с ъ (van der Waals), 1 о г а н н е с ъ - Д и д е р и х ъ — и з в е с т н ы й голландешй фпэикъ. Родился въ 1837 г., съ 1877 г. профес­ сор! въ Амстердаме. Получплъ степень доктора философш въ 1873 г. эа диссертащю, признаваемую ныне классическою: «Over de Continuiteit van den gas en vloeistoftoestand». Большая часть работь Ванъ-деръ-В. относится къ области теоретической молекулярной физики. Въ 1910 г. удостоенъ премш Нобеля по физике. — Ф о р м у л а Ванъ-деръ-В., одинаково прилагаемая и къ газообразному, п къ жидкому состоянию какого-либо вещества, выражаетъ зависимость мелсду объемомъ, температурою н давлешемъ. Въ статье о законе Бойлл-Марттта было уже сообщено, что вообще газы не вполне подчиняются этому закону, равпымъ образомъ и закону Гей-Люссака. Вследствие этого и формула, представляющая собою совокупность обонхъ законовъ, известная въ науке подъ именемъ «характери­ стическая уравнешл газообразная состолшл ТБЛЪ» пли «закона БойЛя-Марштта-ГеЙ-Люссака» въ виде pv=.B (1 + а£), гдЬ р—упругость газа, v—его объемъ (единицы веса), t—температура газа, a— ненш съ средними pa3CTOflHiflMii между нпмн, и допускал въ этихъ частпцахъ, помпмо возможныхъ вращательныхъ двпжешй, лишь прлмолнненныя движешя всевозможныхъ направлешй, т.-е. полагая, что частицы газа не оказываютъ никакого действия другъ на друга (за псключешемъ лишь моментовъ пхъ столкновенш), Клауз1усъ выводить следующую формулу для упругости газа пли величины давлешя газа ва единицу поверхности: Здесь р—плотность газа, G —средняя квадратич­ ная скорость движешя частпцъ газа при 0°. Заме­ нял р равною ему величиною -i-i имесмъ выраже­ ше закона Бойлл-Марютта-ГсЙ-Люссака: 0 Ванъ-деръ-В. же въ своей Teopiu принимаеть во внимаше объемность частпцъ и пхъ взаимное прптяжеше и выводить свою знаменитую формулу въ следующемъ виде: Здесь а—для каждаго вещества вполне определен­ ная величина; она завпептъ отъ сцеплешл между частицами этого вещества въ газообразномъ состоя­ нш и названа Ванъ-деръ-В. уде.тьнымъ а п р п т я ж о H I е м ъ ; — представляетъ молекуляр­ ное давлеше на едпницу ограничивающей раэсматрпваемое ГБЛО поверхности, нормально къ этой поверхности. Величина Ь представляетъ собою учетверенный объемъ всехъ частпцъ въ разематрнваемомъ объеме тела. Если за единицу объема при­ нять объемъ, какой занимаетъ прп 0° газъ, находи­ шься подъ давлешемъ р = 1, то Я=(1-\-а) (1 — Ь), п въ такомъ случае формула Ванъ-деръ-В. полу­ чаетъ видъ: (P + - J - ) ( » - Ь ) = (1 + а) (1-Ь) (1+at). Входяшдя въ эту формулу постоянныя а н & мо­ гутъ быть численно определены различными спосо­ бами. Наиболее удобное средство длл нахождешл а и & представллютъ наблюдения надъ такъ назыв. крптическимъ состояшемъ тела. Длл каждаго веще­ ства имеется температура (т), выше которой это вещество можетъ существовать лпшь въ одномъ состояши,^газообразномъ. Это—«критическая* темпе­ ратура по Эндрюсу пли «температура абсолютная кппёшя* по Д. И. Менделееву. Пусть р предста­ вляетъ собою упругость газа въ моментъ превращешл въ паръ лшдкости при критической температуре т (p —такъ назыв. «критическое давлеше») и v — объемъ прп т о р., такъ назыв. «крнтичесшй объемъ*. Ванъ-деръ-В. доказываешь, что при крити­ ческой температуре, т.-е. прп г = т, его формула, которой можно легко придать видъ уравнешл 3-ей степени, пмеетъ три равныхъ корня v, н величина коэффищентъ расшнренш газа, равный -^д-, и В— этихъ корней выражаетъ собою крнтичесшй объемъ v . Въ самомъ условш равенства трехъ корней некоторая постоянная длл каждаго газа величина, уравнешл заключаются соотношешя: находимая по формуле В=р у (где v —объемъ i-U — J L JL 1 единицы веса разематрпваемаго газа при 0° и подъ давлешемъ # ), является лишь приблизительнымъ выr — 27 ' b ' (1 + а) ( 1 - й ) ' ражешемъ свойствъ газовъ. Но, съ другой стороны, а ^ = 36; эта формула представляетъ собою непосредственное 27 b* следств1е кинетической Teopiu газовъ въ той форме, По наЙденнымъ изъ опыта т, j>, возможны опредЬвъ какой она въ конце пятндселтыхъ годовъ X I X ст. лешя а и b. Зпая величину а для какого-либо газа, была развита Клауз1усомъ. Представляя себе газъ а также зная v, когда этотъ газъ превращенъ въ какъсобрашо весьма большого числа абсолютно-упрушхъ частпцъ, размеры которыхъ ничтожны въ срав- жпдкое состолше, паходпмъ постоянное К— х t x x п 0 Q i _ a T 0 а 17'