* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

612 Антенны [гл. 21 вень боковых лепестков при данной ширине основного лепестка или наиболее узкий глав­ ный лепесток при данном уровне боковых ле­ пестков. Все боковые лепестки имеют равные уровни. Биноминальное распределение в дей­ ствительности можно считать предельным слу­ чаем распределения Д о л ь ф а — Чебышева, так как при биноминальном распределении соотно­ шение уровней основного и боковых лепестков становится бесконечным. Д р у г и м предельным случаем является случай, когда возбуждаются только крайние элементы решетки, прн этом все лепестки имеют один и тот же уровень. Равномерное распределение не является каким-либо специфичным среди всех остальных. Практические трудности, связанные с реа­ лизацией распределения Д о л ь ф а — Ч е б ы ш е в а , состоят в трудности подбора возбуждения каж­ дого из элементов при необходимости иметь их большое количество. щ пассивного элемента к активному. Пассивный элемент тогда называется рефлектором. Д л я большего увеличения направленности антенны возможно т а к ж е сочетание некоторого коли­ чества рефлекторов и директоров. Такое соче­ тание элементов показано на рис. 21-42 Ан­ тенна Уда—Яги показанная на рис. 21-42,6, имеет тот недостаток, что она имеет у з к у ю эффективную полосу рабочих частот. О д н а к о т а к а я антенна иллюстрирует простой метод получения значительного увеличения направ­ ленности. Д л я такой антенны требуется т о л ь к о один о т р а ж а ю щ и й элемент, так как остаточное поле позади рефлектора обычно очень мало. Уравнения, описывающие соотношения между токами в активном и одном пассивном элементах, записываются следующим образом: £/, = ΛΖ + Η 1 1 8 2 IZ ; 3 is 8 2 O= Z Z +Z Z , где i (21-29) V Ma напори /)Мвнсам&* LL Qi ZC 22 3 //// Рис. 21-42. П а с с и в н ы е антенны. a — активный и пассивный вибраторы; б — рефлек­ торный н д н р е к т о р н ы й вибраторы; / — рефлектор; 2 — д и р е к т о р ; 3 — активный в и б р а т о р з а ш т р и х о в а н . U — н а п р я ж е н и е в центре активного вибратора; 1\\ I — токи в активном и пассивном элементах соответственно; 2 ц , Z i — собственные полные сопротивле­ ния активного и пассивного элементов соответственно; Z i = Z — взаимные полные сопротивления между активным и пассивным вибраторами. Из у р а в н е н и я (21-30) следует, что ток I связан с током J и сопротивлениями элементов следующим образом: s 8 2 s l i i Z = - Z a 1 ^ (21-30) 21·3β. Пассивные антенны . Пассивные антенны показаны на рнс. 21-42. Пассивная ан­ тенна возбуждается электромагнитным полем, излучаемым активной антенной.Это электромаг­ нитное поле возбуждает в пассивном элементе ток, который создает свое поле излучения, скла­ дывающееся с полем активной антенны. Р е з у л ь ­ тирующая диаграмма направленности такой системы обычно имеет увеличенную направ­ ленность по сравнению с характеристикой направленности одной активной антенны. Р е з у л ь т и р у ю щ а я диаграмма направленно­ сти зависит от расстояния между активным и пассивным элементами и т а к ж е от размеров последних. Пассивные решетки обычно кон­ струируются т а к и м образом, чтобы расстояния между элементами были малы. Направленные свойства какого-либо конкретного сочетания активной и пассивной антенн определяются величиной и фазовыми соотношениями воз­ буждающего и индуктируемого токов. В ча­ стности, при близком расположении элементов, если фаза токов в пассивном элементе запазды­ вает по отношению к фазе тока в активном эле­ менте, максимальное излучение будет в направ­ лении от активного элемента к пассивному. Пассивный элемент тогда называется директо­ ром. Если ж е фаза тока в пассивном элементе опережает фазу тока в активном элементе, то максимальное излучение будет в направлении от G . Н> B r o w n , Directional antennas, Proc. I R E , Janpary,, (937, Proc. I R E ν . 25, p. 78—145; Ρ* S. С а г t e Fi C i r c u i t relations 1л radiating systems, Proc. I R E , June 1932, v, 20, p. 1004. 1 1 1 или J*\ 1 Zaa Z € (π-Μΐί (21-31) где θ * — фазовый угол Z , θ — фазовый угол Z . Х а р а к т е р и с т и к а антенны из одного актив­ ного и одного пассивного элементов запишется так: 18 î s 8 3 8 3 £(φ) = / (ic = Ä/i[l+| 4- öis — Qj a ^ cos φ)η Ζ» (21-32) где d — расстояние между вибраторами; φ — угол в плоскости вибраторов, измеряе¬ мый относительно оси, соединяющей центры вибраторов; k — коэффициент пропорциональности. Полная х а р а к т е р и с т и к а направленности может быть получена путем умножения х а р а к ­ теристики, определяемой соотношением (21-32), на х а р а к т е р и с т и к у направленности полуволно­ вого активного вибратора. Из этого у р а в н е н и я видно, что проектирова­ ние систем пассивных антенн сводится к опреде­ лению собственного и взаимного сопротивле­ ний излучающих элементов. На рис. 21-43 представлены величина и фаза взаимного H . Y a g i , Beam transmission of ultra short waves, Proc. I R E , June 1928, vol. 16, p. 715—740. 1