* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 20-J] Основные понятия 555 сопротивления или полной проводимости, т а к что диаграмма может быть использована не только для линии какого-либо частного вида с данной величиной волнового сопротивления. Действительные величины полного сопротив­ ления или проводимости могут быть получены путем умножения нормированных величин на волновое сопротивление или проводимость ли­ нии соответственно. Точки нормированных полных сопротив­ лений расположены в пересечениях о к р у ж н о ­ стей, которые в точках встречи с горизонталь­ ной осью дают значения нормированной про­ водимости, а в точках пересечения с внешним обводом диаграммы — нормированные значе­ ния чисто реактивного сопротивления. В общем случае полное сопротивление или полную проводимость в точках линии можно рассматривать к а к полное сопротивление или полную проводимость, которые имеет л и н и я в направлении к н а г р у з к е , если линию пере­ резать в этой точке. Полное сопротивление или полная проводимость в любой точке опреде­ ляют отношение величины н а п р я ж е н и я и тока и их взаимный фазовый угол. Необходимо за­ метить, что в установившихся условиях полное сопротивление и полное сопротивление по на­ правлению к генератору от точки, в которой линия разрезана, не в л и я ю т на распределение напряжения и тока по л и н и и . Однако полное сопротивление генератора влияет на величину мощности, которая передается по линии, и соот­ ветственно будет влиять на амплитуды н а п р я ж е ­ ния и тока, но не на отношение их максималь­ ной и минимальной величин. Внешняя у г л о в а я ш к а л а диаграммы дает расстояние между любыми двумя точками в зна­ чениях частей от длины волны, измеренное к а к в направлении к генератору, т а к и в направле­ нии к нагрузке. Н а п р и м е р , если на рис. 20-9 движок радиальной шкалы установить на коор­ динате, соответствующей нормированной вели­ чине полного сопротивления нагрузки линии, то нормированное полное сопротивление (счи­ тая затухание незначительным) в точке на рас1 , стоянии -g-λ от нагрузки по направлению к ге­ нератору может быть найдено путем поворота радиальной шкалы по часовой стрелке на 0,125 длины волны по внешней ш к а л е . Если необходимо рассматривать компонен­ ты полной проводимости вместо полного сопро­ тивления, то ось активных сопротивлений (RjZc ) становится осью проводимостей (GjY ) а шкала положительного реактивного сопротив­ ления ( + jX/Z ) становится шкалой положи­ тельной реактивной проводимости ( + JB/YQ), в то время к а к шкала отрицательного реактив­ ного сопротивления (— jk/Z ) становится шка­ лой отрицательной реактивной проводимости (—JBlY ). Емкостная р е а к т и в н а я проводимость положительна, а индуктивная реактивная про­ водимость отрицательна. Нормированная п о л н а я проводимость, соот­ ветствующая данному нормированному значе­ нию полного сопротивления, или в общем слу­ чае сопряженная величина любому комплекс­ ному числу, может быть получена путем опре­ деления координат точки на диаграмме в на­ правлении, диаметрально противоположном ис­ i 0 t 0 0 0 ходной точке, и на равном расстоянии от цен­ т р а . Если установить на радиальной ш к а л е величину коэффициента стоячей волны, то можно получить геометрическое место точек полных сопротивлений по линии путем поворота радиальной шкалы вокруг центра. Эти полные сопротивления будут повторяться каждые 180°, если пренебречь затуханием, и будут иметь максимальное значение (соответствующее ми­ нимуму тока), когда риска д в и ж к а пересечет среднюю горизонтальную линию (чисто актив­ ное сопротивление) между единицей и беско­ нечностью. Величина минимального полного со­ противления (также чисто активное сопротивле­ ние при минимуме н а п р я ж е н и я ) соответствует точке пересечения риской д в и ж к а средней го­ ризонтальной линии между нулем и единицей. К о э ф ф и ц и е н т о т р а ж е н и я . Ве­ личина коэффициента отражения непосредст­ венно может быть определена по радиальной шкале, когда у к а з а т е л ь устанавливается в со­ ответствии с нормированным полным сопротив­ лением в рассматриваемой точке л и н и и . Фа­ зовый угол коэффициента о т р а ж е н и я находится в месте пересечения радиальной шкалы и уг­ ловой ш к а л ы по внешней окружности диаг­ раммы. Этот фазовый угол есть угол, на который н а п р я ж е н и е отраженной волны отстает от напря­ ж е н и я падающей волны. Необходимо отметить, что все нормированные полные сопротивления по радиальной ш к а л е соответствуют одинаковым фазовым у г л а м коэффициента о т р а ж е н и й . Все нормированные полные сопротивления на ди­ аграмме на данном расстоянии от центра соот­ ветствуют данной величине коэффициента от­ р а ж е н и я , если считать, что л и н и я имеет т о л ь к о незначительное з а т у х а н и е . З а т у х а н и е . З а т у х а н и е из-за потерь в диэлектрике, в меди и на утечку нанесено на радиальной подвижной шкале через один де­ цибел. Когда затухание существенно, величина нормированного полного сопротивления д о л ж н а быть уточнена. Это может быть осуществлено, во-первых, путем вычисления полного затуха­ ния по длине линии, если известно з а т у х а н и е на единицу длины (или на длину волны) и рас­ стояние между рассматриваемыми точками. У к а з а т е л ь затем передвигается при вращении шкалы к внешнему или внутреннему концу шкалы на требуемую величину децибел в з а ­ висимости от направления перемещения по лннни к н а г р у з к е или к генератору соответ­ ственно. Ш к а л а .коэффициентов потерь на передачу на радиальном движке позволяет найти коэф­ фициент, на который необходимо у м н о ж и т ь величину вычисленных потерь в децибелах для того, чтобы определить потери из-за боль­ ших токов и н а п р я ж е н и й в линии, в которой имеются стоячие волны. Это явление не влияет на коэффициент стоячей волны и на полное со­ противление л и н и и . Коэффициент потерь при передаче должен быть усреднен по длине ли­ нии, если нормальное з а т у х а н и е настолько зна­ чительно, что может вызвать заметное измене­ ние коэффициента стоячей волны. Полное зна­ чение потерь при отражении определяется к а к ^отр = - Ю I g ^ Гпд r , (20-63)