* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

550 0 Линии передачи [гл. 20 можно считать р а в н ы м Z . Е с л и сопротивление нагрузки Z р а в н о Z , то Z = Z в любом с е ­ чении л и н и и . Если л и н и я к о р о т к о з а м к н у т а , т о Z определяется п о ф о р м у л е ( 2 0 - 5 3 ) . Если л и н и я разомкнута на конце, т о Z определяется п о h 0 x 0 x x формуле ( 2 0 - 5 4 ) : Z x x = JZ Xgfa 0 (20-53) (20-54) Z = -JZ Ctgfa 0 Ф о р м у л а ( 2 0 - 5 6 ) показывает, что четверть­ волновая л и н и я может быть использована д л я преобразований полных сопротивлений от боль­ шого значения величины Z ДО малого значения величины Z и л и от малой величины Z к боль­ шой величине Z . 20-IdМощность и эффективность.В линии передачи, имеющей стоячие волны, полная мощ­ ность Р , которая передается по л и н и и , равна: H x h x Входные сопротивления, определяемые п о фор­ м у л а м ( 2 0 - 5 3 ) и ( 2 0 - 5 4 ) , обратны друг д р у г у , т. е. коэффициенты при Z т а к и е , что они об­ ратны один другому. Эти формулы представлены графически на рис. 2 0 - 5 . Короткозамкнутые и разомкнутые линии соответствующей длины по х а р а к т е р у сопротивлений п р о я в л я ю т свой­ ства, аналогичные п а р а л л е л ь н о м у и последо­ вательному резонансным к о н т у р а м . Необхо­ димо иметь в виду следующие зависимости. 0 ρ ^макс^Аиии р+ P- (20-57) где P — мощность падающей волны, Р~ — мощность отраженной волны, a U И £/ — среднеквадратичные н а п р я ж е н и я . Когда стоя­ чих волн нет, Ul (20^58) P=P+ = MAKC Н И Н + Wl ft ! 1 Рнс.20-5. Входное полное сопротивление короткозамк­ н у т о й • р а з о м к н у т о й и а к о н ц е л и н и й б е з потерь. М а к с и м а л ь н а я мощность, которая может быть передана п о л и н и и , ограничивается пробивным н а п р я ж е н и е м н коэффициентом стоячей волны. Она определяется формулой U i P = - S P-^o 9 (20-59) 1. Короткозамкнутые л и н и и : Z— x индуктивное сопротивление при — среднеквадратичное значение про­ бивного н а п р я ж е н и я . При стоячей волне м а к с и м а л ь н а я мощность, которая может быть передана п о л и н и и , в ρ р а з меньше, чем при бегущей волне. Это иллюстри­ руется графиком на рис. 2 0 - 6 . Влияние высоты над уровнем моря на максимальную мощность п о к а з а н о на рис. 2 0 - 7 . Приведенная зависимость п р где £ / W 0,9 P - Предельная аереhme Z —равно x x бесконечности п р и * = -^-; 0,3 0,7 P 0,6 P 05 Matte · ограниченная npoâaâньш напряжением, при HCS = f û t дадармая MoaiHocm l Z — емкостное сопротивление при λ т λ < * < т ; . OU 1 Z— x р а в н о нулю при х= ai о аз а? 2.0 U.0 S.0 HCB 8.0 W 2. Р а з о м к н у т ы е на конце л и н и и : Z — емкостное x О 5 высота, тыс м Рис. 20-7. И з м е н е н и е мак­ симальной мощности с высотой. сопротивление при ; ·<*< Т Z —равно x Р и с . 20-6. Связь м е ж д у мощностью н коэффициен­ том стоячей волны п о на­ пряжению. λ нулю п р и * = — ; Z— x индуктивное сопротивление п р и λ λ т < * < x т ; при χ 2 ' Z— р а в н о бесконечности 3. Л и н и я равна половине длины волны: Z = Z x w (20-55) 4. Ч е т в е р т ь в о л н о в а я линия; (20-56) основана на т о м , что пробивное н а п р я ж е н и е пропорционально плотности воздуха. Инте­ ресно отметить, что влажность воздуха приво­ дит к уменьшению максимальной мощности, которая может быть передана п о л и н и и , т о л ь к о на 5 % . Однако острые углы или изгибы зна­ чительно уменьшают максимальную мощность. При импульсных с и г н а л а х пробивная мощность п р и м е р н о обратно пропорциональна корню кубическому из длительности и корню восьмой степени из частоты повторений в диапазонах длительностей импульсов примерно от 0 , 5 до 5 мксек и частот повторений от 1 5 до 2 0 0 0 гц . 1 1 R a g a n (см. ссылку выше), р. 227—242.