* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

334 Схемы переменной I задержка — ток лампы JI \гл lt 9 с сопротивлением R^. Если т а к ж е п р и н я т ь , что анодный ток I лампы JI изменяется ли­ нейно в зависимости от н а п р я ж е н и я между сеткой и катодом « . л а м п ы JI то ж е л а т е л ь ­ ное линейное соотношение между длительностью селекторного импульса T и напряжением между сеткой и землей может быть получено при обеспечении линейной зависимости T от 1 1 с к 1 u A A 1 Rb + R в Уравнение (9-17) может быть представлено виде: Л К1 , + W = ,,Kl W ig = A+ IR t l ^ ( 9 2 0 ) или = w K ! l (9 - 21) где Z = е~~ . Разлагая e в р я д и ограничившись тремя первыми членами, можно найти величину со­ противления R соответствующую наилучшей аппроксимации линейной задержки в функции от тока I при заданных значениях Л , В и R Результирующие уравнения имеют вид: LT 1 K R 1 = ^ ; В ?RK В (9-22) (9-23) (9-24) а 0,02 ом o oo οβδ а/о t K= W=\n ' 1 ФзЬ Рис. 9-13. Ф о р м а н а п р я ж е н и я н а сетке н о р ­ м а л ь н о о т п е р т о й лампы о д н о с т а б и л ь н о г о мультивибратора с катодной связью при отсечке а н о д н о г о тока. Ak В Время з а д е р ж к и п р и б л и ж е н н о определяется выражением T Значение 1 a Z . К а к видно из рис. 9-13, потенциал U сетки лампы JIt в момент отпирания лампы JI и потен­ циал Uy в момент отпирания лампы Л я в л я ю т с я функциями тока I . Вследствие экспоненциаль­ ного з а к о н а нарастания потенциала сетки лампы JI длительность селекторного импульса T не возрастает линейно с увеличением т о л ь к о Uy О д н а к о , у с т а н а в л и в а я потенциал U тем более отрицательным, чем выше потенциал U можно почти в точности скомпенсировать влияние указанной нелинейности иа длитель­ ность импульса T которая может изменяться почти линейно в зависимости от тока I . Хоро­ шая компенсация может быть получена д л я значений длительностей до 0,1 (Z? + R)C Соотношения д л я получения оптимальной ком­ пенсации определяются условиями, при которых T изменяется линейно с изменением тока I в уравнении (9-16). Поэтому, если представить уравнение (9-16) к а к л и н е й н у ю функцию I то получим. 1 x 1 9 1 9 A t x yt AT 1 3 IT A 1 lt № A +- R) (Kh + W) Си (9-25) отрицательным, когда M I равно нулю, т а к к а к —^- всегда меньше еди­ ницы. Поэтому существует определенное зна­ чение I удовлетворяющее условию равенства T н у л ю . Значение I при котором T равно нулю, определяется выражением 1 A u A T является '^=шткAI I II m 3 k c 1 (9 26) " Д л я наибольшей длительности селекторного импульса T равной 0,1 (R + R ) C наиболь­ ший анодный гок Z I лампы JI определяется выражением Z 1 макс — - / 'JHHH ~Г 41 ^ ^ · (9-27) ^ ^ где =^ + ^ ( 1 ¾ ) * , A = U -U *; UCX K (B-IT) Наибольший анодный ток Z и, следовательно, наибольшая достижимая з а д е р ж к а T опреде­ ляются линией н а г р у з к и по постоянному ю к у д л я лампы JI и уравнением A i U c i M ! l K C = U & 5 + U . c o t (9-28) (9-18) Ot где U c IMJKC — (9-19) зависи­ Uo K К — постоянная, мость крутизны характеризующая T a наибольший потенциал сетки лам­ пы JI при котором она еще может находиться в запертом состоянии π рн отпе ртой л а мпе JI ; — потенциал катода отпертой лампы it 2 JI T f 1 Wt-Ä)cr T (R + a O T / i ; W — теоретическое начальное значение R*)Ct при Z = 0 ; 1 U — н а п р я ж е н и е отсечки лампы JI . Практически можно считать, что отклоне­ ние в 2 р а з а от оптимального значения R определяемого уравнением (9-22), заметно не ухудшает линейности задержки в зависимости от тока I tt0 1 U u