* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
§86] Влияние междуэлектродных и паразитных емкостей 323 ны быть в несколько раз больше входной ем Н а рис. 8 - 3 4 , б показана схема РЫХОДНЫХ кости каждой лампы. Поэтому принимаем параметров л а м п ы , входная цепь которой Re — Rs 1 Мом и определяем емкости C изображена на р и с . 8 - 3 4 , а. Сопротивление и C . Если емкости C i и C о к а ж у т с я меньше R включает в себя выходное сопротивление 30 пф, то придется взять меньшую величину сопротивлений R И R Для уменьшения нестабильности длительности селекторного им пульса соп роти вл е ни я R и R необходимо подключить к источ нику £ . 3. О п р е д е л е н и е емко стей C и C . Длительность интервалов вре 0 мени T и Ta в течение которых Рис. ö-34 В ы х о д н о е с о п р о т и в л е н и е э л е м р о п н о н л а м п ы лампы JI Hjf заперты, могут быть а — в х о д н а я цепь, д л я к о т о р о й э к в и в а л е н т н о е выходное сопротивле ние з а д а н о , б — п р и б л и ж е н н а я величина в ы х о д н о г о с о п р о т и в л е н и я определены из уравнений ( 8 - 3 1 ) и = i a 3 c G 2 9 a а i 3 it t l 2 (8-32) или Из рис. из рис. 8-14 л 8-14. лампы в схеме на р и с . 8-34, с . ^ a i — £ а — £ç 80 — 200 — 200 - 8 — 200 _ ~~ * 5 4 _ - ' Следовательно, R Cti c согласно ь = рис. 8 - 1 4 J— 0,43; ReC 2 предыдущего каскада, соединенного п а р а л л е л ь но с сопротивлением в цепи сетки рассматри ваемого каскада. На интересующих нас часто тах сопротивление R обычно значительно меньше реактивного сопротивления емкости С . , включающей выходную емкость преды дущего каскада. Д л я данного условия выходная полная проводимость У приближенно опре деляется выражением c с к вых _ С ) 50- ю-» 0,43- ΙΟ-»"* 1 1 6 п ф У*ых J T + J<* ( C . S * + C . + C . a ) . t c a c K a c (8-38) - C s _ Т а к к а к модуль коэффициента усиления кас када \К\ приближенно равен SR при усло вии, что последующая лампа относится к тому же типу, то выходная емкость может быть определена выражением c Полная схема мультивибратора приведена на рис. 8-32. 8-6. ВЛИЯНИЕ М Е Ж Д У Э Л Е К Т Р О Д Н Ы Х И П А Р А З И Т Н Ы Х ЕМКОСТЕЙ Свых « C M + C C . . (1 +\К\У a (8-39) Междуэлектродные емкости, существую щие в типичной схеме мультивибратора, пока заны на рис. 8-33. Емкости цоколя и монтажа Поэтому шунтирующая емкость C анода лампы J I i и сетки лампы J I определяется приближенно выражением 2 C ^ С . a к а 1 + C . . , (1 + I К, I) + с . c с c a s й з + + C . ( l +)К*\). (8-40) Аналогично шунтирующая емкость Cf, анода i ' Ш п ы Jl и сетки л а м п ы Jl определяется ..риближенно выражением 3 1 Рис. 8-33 М е ж д у ^ л е л п одные е м к о с т и в твпичноЙ с х е м е м > л ь т и в и б р а т о р а . действуют параллельно каждой из у к а з а н н ы х емкостей и могут существенно увеличить фак тическую величину емкости по сравнению собственной емкостью л а м п ы . Входная емкость триода с омической нагрузкой определяется выражением ^BX = Сок + С . с а (I + 'К ), (8-37) ие К — коэффициент усиления каскада рассматриваемой частоте. 11* на + С . (1 + I K I) + С . + + C c i (1 + 1/Ti I). (8-41) В течение периода опрокидывания мульти вибратор можно рассматривать как двухкас кадный усилитель с положительной обратной с в я з ь ю . Эффективные шунтирующие емкости в схеме могут быть приближенно определены из уравнений ( 8 - 4 0 ) и ( 8 - 4 1 ) , если известны коэффициенты усиления каждого каскада. Так как μ, S и Ri каждой лампы очень быстро изме няются в течение периода опрокидывания, то шунтирующие емкости т а к ж е быстро изме няются в течение этого периода. О д н а к о при ближенная оценка производится исходя из среднего значения коэффициента усиления по н а п р я ж е н и ю д л я каждого каскада по данным анодных х а р а к т е р и с т и к л а м п ы . Время нарастания н а п р я ж е н и я на аноде в периоды между моментом окончания процесса опрокидывания и моментами времени, соот ветствующими у с л о в и я м покоя, в основном опb K a ä с а а a г к 1 C ~* C .