* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

314 Мультивибраторы \гл 8 отпертой лампы Jl в состоянии покоя опре­ деляется точкой пересечения линии нагрузки по постоянному току с характеристикой лампы при нулевом сеточном н а п р я ж е н и и . Н а рис. 8-12 эта точка обозначена буквой А. Н а п р я ж е н и е на аноде отпертой лампы Jli аналогично определяется пересе­ чением линии нагруз­ ки с характеристикой при нулевом сеточном напряжении. На рис. 8-12 эта точка обозначена буквой А. Р и с 8-13. П р и б л и ж е н н а я эквивалентная схема н Мгновенное з н а ч е ­ начальные условия д л я ние н а п р я ж е н и я и определения напряжения и при запирании лам на сетке лампы Л при пы Л ее запирании в резуль­ тате оп рок иды ва н и я определяется по эквивалентной схеме рис. 8-13. Н а п р я ж е н и е и в функции времени ( после запирания лампы Jl определяется выражением 2 с2 с Длительность T удовлетворяющая уравне­ нию (8-14), л е г к о определяется из графика рис. 8-14, н а котором RC = R Cu a T=T . at i a а 8 й с а 3 Рис 8-14. Д л и т е л ь н о с т и импульсов мультивибратора / — д л я о д н о с т а б н л ь н ы х м у л ь т и в и б р а т о р о в с а и одной с в я з ь ю ( с м . р и с . 8-7 и 8-9) U c3 = * Rz + RiRiulRi 8 + Rn) ( U a l - E t 2 — для од н о ста б ильного м у л ь т и в и б р а т о р а с в я з ь ю (см р и с . 8-21) = In А, г д е А — a I K S (8-11) где — сопротивление в цепи сетки лампы Rn — динамическое внутреннее сопроти­ вление лампы JIu определяемое в ра­ бочей точке А анодных характери­ стик (см. рис 8-12); U — напряжение на аноде отпертой лам­ пы Jlü L — напряжение источника смешения в цепи сетки лампы Jl T — постоянная времени разрядной цепи конденсатора C : 3i C 2l x i с катодной RC 4 а i С κι+ c7 Co S — для мультивибратора, работающего в автоколеба­ тельном р е ж и м е с а н о д н о й с в я з ь ю (см. р и с . 8-27) 1„ V _ In 7» RC 9 A r где A s= и ai л E^-E. а "с Е i *в с * ~ К с £ с ий---* = " , 0 - В большинстве практических случаев со­ противление £ в 10—100 раз больше сопроти­ влений # i и R U В этом случае уравнение (8-11) может быть приближенно представлено в виде: 8 I Ucs = (U*i - E c 2 c - E ) в' ' si / / ? * * + E. z с (8-12) При достижении н а п р я ж е н и е м U напря­ жения отпирания лампы Jl последняя отпи­ рается Н а рис 8-15 приведена эквивалентная схема цепи з а р я д а конден сатора Си П р и запертой лампе Jl н а п р я ж е н и е конденсатора C • повышается от значения tf i — | | ' (ϋ Γϋ ) — Uc. о» которое он имел в м о X +ц_ мент о п р о к и д ы в а н и я , д о з н а ч е ^ ния, равного р а з н о с т и между c 2 2 i i a α 00 Н а п р я ж е н и е U повышается со временем по экспоненциальному закону, стремясь к напря­ жению E Когда напряжение U становится равным н а п р я ж е н и ю з а п и р а н и я U лампы JI последняя отпирается и в результате опрокиды­ вания лампа JI з а п и р а е т с я . Длительность за­ пертого состояния лампы Jl определяется вре­ менем Г , требуемым д л я достижения напря­ жением U уровня U . Это определяется выражением a c 3 Ct 0 2t i 9 а c 2 Cm 0 напряжением ного питания E нием н а Сетке U пы Jim. Т а к источника анод­ и напряже­ a ОТПерТОЙ л а м ci как динамическое п c s сеточное с о п р о т и в л е н и е R лампы JI в положительной облаCTH С е т О Ч Н Ы Х Н а п р я ж е н и й о б ы Ч но весьма мало п о с р а в н е н и ю с сопротивлением R то мгновен2 u н Рис. 8-15. При ближенная эквивалентная с х е м а иначальые условия з а р я д а конден отпирадиилам" пы J I T ное ния значение a напряжения на аноде 7 _r 'χ in ( U Лг(Уц-Ez-EJ β )[ Ä + R i R + R i l ) ] « i лампы определяется 3 3 Jl в момент / после запира­ i довольно точно уравнением c 0 i a - · «а. = E -(E + U. - и ) *-f*iC. л1 i (8-15, а 1 (8-13) При условии Время нарастания T н а п р я ж е н и я и от нуля до 9 0 % уровня определяется приблизи­ тельно выражением T = RiC i l In 10 Е + л и,. -и о-и»л 0 (8-16) J U уравнение (8-13) принимает вид: il ^= ' Ä Ciin (-Ä^r)- ( 8 - , 4 )