* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

280 Радиоприемники [гл. 7 характеристиках создается необходимое огра­ ничение, а анодный ток имеет импульсный ха­ рактер. Ширина импульсов тока зависит от разности фаз напряжений на квадратурной и сигнальной сетках. Если амплитуды на сигнальной и квадра­ турной сетках достаточно велики для получе­ ния хорошего ограничения (10—20 в), то сред­ нее значение анодного тока будет линейно зави­ сеть от сдвига фаз между u и и ^. Внешний п а р а л л е л ь н ы й контур, присоединенный к ква­ дратурной сетке, настраивается на требуемую среднюю частоту / . Н а частоте f сопротивле­ ние этого контура имеет чисто активный ха­ р а к т е р , и в результате в л и я н и я связи через пространственный з а р я д (см. § 7-5 е) н а п р я ж е ­ ние на нем отстает от н а п р я ж е н и я на сигналь­ ной сетке на 90 Если частота принимаемого сигнала ниже f , то сопротивление контура имеет индуктивный х а р а к т е р и напряжение на нем отстает от сигнального н а п р я ж е н и я ме­ нее, чем на 90° Если частота сигнала выше f , то сопротивление контура имеет емкостный х а р а к т е р и фазовый сдвиг будет превышать 90 Т а к и м образом среднее значение анодного тока будет изменяться с изменением частоты принимаемого сигнала. Н а п р я ж е н и е на выходе такого дискриминатора не равно нулю на ча­ стоте fo. Катодное смещение выбирается таким, чтобы выходное н а п р я ж е н и е в режиме покоя равнялось выходному н а п р я ж е н и ю при частоте входного сигнала, равной f . Тогда уход ча­ стоты входного сигнача будет либо увеличивать, либо уменьшать выходное н а п р я ж е н и е . C j с 0 0 е 0 0 е 0 емкостный или индуктивный х а р а к т е р в за­ висимости от того, в к а к у ю сторону сдвинута фаза н а п р я ж е н и я между сеткой — катодом относительно н а п р я ж е н и я гетеродина. В схеме рис. 7-72 н а п р я ж е н и е сетка — катод отстает от н а п р я ж е н и я гетеродина на 90°, поэтому реактивная л а м п а эквивалентна включению индуктивности п а р а л л е л ь н о контуру гетеро­ дина. Пренебрегая емкостями лампы, можно написать выражение д л я присоединенной к кон­ туру гетеродина проводимости, к а к у ю создает лампа и фазосдвигающая цепь RC, показанная на рис. 7-72: ( 7 ' 2 1 0 ) Рис. 7-72. Схема реактивной лампы. С х е м ы р е а к т и в н ы х л а м п . При использовании гетеродинов с обычными лам­ пами напряжение А П Ч воздействует на наст­ ройку контура путем изменения реактивного сопротивления реактивных л а м п . Схема реак­ тивной лампы с пентодом приведена на р и с . 7-72. Р е а к т и в н а я лампа включается параллельно контуру гетеродина. Н а п р я ж е н и е между сеткой и катодом реактивной лампы составляет часть н а п р я ж е н и я на гетеродинном контуре и сдви­ нуто относительно него по фазе приблизительно на 90° Поэтому анодный ток реактивной лампы находится в квадратуре с н а п р я ж е н и е м на кон­ туре гетеродина и реактивная лампа выполняет роль реактивности, включенной параллельно контуру гетеродина. Реактивность может иметь где ω — угловая частота, рад/сек; S — к р у т и з н а реактивной л а м п ы . Если фазосдвигающая цепь создает сдвиг 90°, то реактивная составляющая проводимо­ сти, создаваемой лампой, будет равна jaRC/S. На высоких частотах необходимо учитывать междуэлектродные емкости л а м п ы . В основном эти емкости увеличивают активную составляю­ щую создаваемой лампой проводимости, при­ соединяемой к контуру гетеродина. В системах А П Ч управляющее напряжение изменяет смещение на реактивной лампе, из­ меняя ее крутизну S. При этом одновременно изменяется реактивное сопротивление лампы, а следовательно, и резонансная частота контура гетеродина. Величина изменения частоты гете­ родина под влиянием реактивной лампы зави­ сит от соотношения реактивных сопротивлений лампы и контура гетеродина, а т а к ж е от вели­ чины изменений крутизны реактивной лампы. Системы АПЧ с газонапол­ ненными лампами. Системы А П Ч с газонаполненными лампами широко исполь­ зуются в импульсных приемниках. В типовой схеме один из тиратронов создает пилообразное напряжение, которое заставляет частоту гете­ родина качаться в широком диапазоне частот (поиск). Любой принятый радиочастотный им­ пульс преобразуется в импульс промежуточной частоты и подается на дискриминатор. Поляр­ ность видеоимпульса на выходе дискриминатора определяет, была ли частота гетеродина в мо­ мент приема импульса слишком низкой нли слишком высокой. Выходной импульс дискри­ минатора подается на второй тиратрон, который затем производит управление частотой вместо первого тиратрона, если полярность получае­ мого импульса позволяет з а ж е ч ь этот второй тиратрон. После прекращения работы пер­ вого тиратрона (поиска) пониженное после з а ­ жигания анодное напряжение второго тира­ трона подается на гетеродин и изменяет его частоту в сторону уменьшения ошибки наст­ ройки. После деионизации второго тиратрона его анодное н а п р я ж е н и е возрастает, сдвигая частоту гетеродина в д р у г у ю сторону. Когда смещение частоты станет достаточно большим, импульс с выхода дискриминатора снова з а ж ­ ж е т второй тиратрон, и цикл повторится. 1 Более д е т а л ь н о е р а с с м о т р е н и е этой схемы А П Ч см. в книге « P r i n c i p l e s of radar», p. 458—461, McGrawH i l l Book Company, I n c . , New York, 1952. 1