* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
Усилители колебаний радио- и промежуточной Выражение частоты (7-80) M = V R 243 максимум ( 7 5. Определяют требуемую величину нагру зочного сопротивления K = SR CT имеет A I Я при . 8 2 ) * ^5000 с 7 , 2 10-' = 1 4 4 ° ° T М 6. Определяют индуктивность L которая будет резонировать с емкостью 12 пф на частоте 15 Met it L = 1 ПС — = 9,39 (6,28) • (15 • IO) • 12 • 10" 2 2 1S мкгн. П р и м е ч а н и е . Д л я проверки расчетов определяют полосу п р о п у с к а н и я каждого ка скада: . /,Î== . ~V~ 7 2 ~ ' Л SI IKC C = 66 1 7 ^ Мгц. Из табл. 7-4 видно, что при пяти каскадах общая полоса пропускания составляет 0,386 от полосы пропускания каждого каскада. Следовательно, Δ / = 0,386 9,17 = 3,54 При увеличении связи сверх оптимальной величины (7-82) полоса пропускания и усиле ние уменьшаются. Если связь ослабляется п о сравнению с оптимальной, то полоса пропуска ния р а с ш и р я е т с я , а усиление падает. При ис пользовании пентода обычно не удается ре ализовать оптимальную величину M вследствие очень большой величины внутреннего сопротив ления R . 7-4е. Усилители с расстроенными конту рами. В многокаскадном усилителе с однокон турными одинаково настроенными каскадами увеличение общего усиления путем увеличения числа каскадов приводит к сокращению общей полосы пропускания [см. (7-78)]. Если ввести величину Д — добротность каскада, равную произведению усиления одного каскада на об щую полосу пропускания многокаскадного усилителя, то для усилителя с одноконтурными и одинаково настроенными контурами эта ве личина будет равна: I 7-4д. Усилитель с трансформаторной связью контура с анодной цепью лампы. В схе ме рис. 7-19, а первичная обмотка высокоча- (7-83) Можно п о к а з а т ь , что при соответствующем выборе резонансных частот и добротностей Q контуров различных одноконтурных каскадов общая добротность л-каскадного усилителя может быть сделана равной S/2nC. Это значит, что общая полоса п р о п у с к а н и я усилителя, со держащего η определенным образом расстроен ных каскадов, имеющих такое ж е общее уси ление, как и η каскадов, настроенных на одну частоту, может быть сделана равной полосе пропускания каждого из т а к и х одинаково на строенных каскадов. Математический вывод соотношений д л я величин расстроек и з а т у х а ний в η каскадах является довольно сложным и здесь не п р и в о д и т с я . Расстройка позволяет получить резонансную кривую с максимально плоской вершиной; это означает, что первые η—1 производных от в ы р а ж е н и я усиления об ращаются в н у л ь на центральной частоте. Этот способ взаимных расстроек может при меняться для любого числа каскадов, однако на практике ш и р о к о используются пары и тройки взаимно расстроенных каскадов. 1. В з а и м н о р а с с т р о е н н ы е п а р ы к а с к а д о в . Пусть к а ж д а я пара расстроен ных каскадов имеет следующие параметры: / о — средняя или центральная частота усили теля; fx — резонансная частота первого каскада; / г — резонансная частота второго каскада; Δ / — общая полоса пропускания пары каскадов; d — затухание каждого каскада, т. е. 1/Q; а — коэффициент, связывающий частоты f и / с частотой / ; δ — эквивалентное з а т у х а н и е пары каскадов 1 x 2 0 PIIC 7-19. Схема т р а н с ф о р м а т о р н о й м е ж д у каскадной связи, первичная цепь не настроена; вторичная настрое на на частоту с и г н а л а . а — схема кагкада; б — э к в и в а л е н т н а я схема. стотного трансформатора имеет небольшую индуктивность и не настраивается на частоту сигнала, а коэффициент связи первичной и вто ричной цепей выбирается сравнительно боль шим. Вследствие этого требуется учитывать только емкости лампы и монтажа со стороны вторичной обмотки трансформатора. Эквива лентная схема приведена на рис. 7-19, б. Уси ление напряжения при резонансе для одного ка скада с такой схемой определяется выражением Кμ ω ° Μ 0 * (7-80) где ω — 0 резонансная частота вторичной цепи, рад/сек; M — коэффициент взаимоиндукции, гн; R — сопротивление потерь вторичной об мотки, ом; Q — добротность вторичной индуктив ности при резонансе. Обычно R во много раз превышает сопротивле ние связи; тогда (7-80) приводится к виду i t I f 1 / о - (7-S4) K^Sv MQ . 0 it (7-81) Б о л е е д е т а л ь н о с м . S. B u t t e r w o r t h , On the theory of £11 ter amplifiers; Wireless E n g . , 1930, p. 536—541.