* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Помеха где Z — полное сопротивление антенны; — сопротивление излучения антенны; Ro — эффективное сопротивление потерь антенной цепи; X — реактивное сопротивление антенны. a a 227 ду отдельными источниками, принято использо­ вать результирующую э.д.с. внешних шумовых помех, которую представляют в виде: Е ъ=У ^Ъ> ш 4кТ (7-И) — эф4>ективная шумовая температура сопротивления излучения, т. е. т а к а я температура, при которой сопротивле­ ние излучения создает э.д.с. шума, равную результирующей э.д.с. воспри­ нимаемого антенной шума согласно (7-11). Квадрат полной э.д.с. шума E действую­ щей в р е а л ь н о * а н т е н н е с потерями, будет равен: 9 uif где T &ш = W LfR b z + 4kTàfR 2 Q = (7-12) = 4т/(-Ь_# Рис. 7-5. Эквивалентные с х е м ы антенны. а — схема антенны как источника сигнала; б — экви­ валентная ш у м о в а я схема. + # ). 0 # представляет собой сопротивление, ко­ торое, будучи соединено последовательно с ан­ тенной, поглощает т а к у ю же мощность, к а к у ю излучает антенна, если она используется в ка­ честве передающей. Оно представляет собой кажущееся сопротивление антенны, не имеющей других потерь. Сопротивление потерь антенны Rr создает э.д.с. тепловых шумов точно т а к и м же образом, как и другие омические сопротивления; этот шум может быть учтен введением последователь­ но с R генератора э.д.с. шума в t ft E ul0 = VWFbfRb (7-8) Сопротивление излучения антенны входит s схему эквивалентного генератора э . д . с , который характеризует мощность сигнала, вос­ принимаемую антенной. Если бы антенна, Имеющая пренебрежимо малые потери, находи­ лась в состоянии теплового равновесия с окру­ жающей средой, то мощность тепловых шумов £а ее зажимах была бы равна F P ai = k W (7-9) — температура антенной системы, со­ стоящей из антенны и пространства, в которое она излучает. Эта шумовая мощность воспринимается антенной из окружающего пространства, а не создается внутри антенны. Д л я учета таких шумов вводится генератор шумовой э.д.с. E uis де = V BbfRs- 4kr (7-Ю) Пространство, о к р у ж а ю щ е е реальную ан­ тенну, не имеет всюду одинаковой температуры. Кроме того, промышленные и атмосферные по­ мехи, а также космические шумы, воспринимае­ мые антенной, добавляются к тепловым шумам, изучаемым о к р у ж а ю щ и м антенну простран­ ством. Поэтому действительная величина шума (точнее, помех) на з а ж и м а х антенны отличается от величин, определяемых формулами (7-9) и (7-10), на величину, з а в и с я щ у ю от расположе­ нии антенны, частоты и характеристики направ­ ленности антенны. Поскольку шумы, создавае­ мые па зажимах антенны, трудно разделить меж­ Полная э к в и в а л е н т н а я схема антенны, , включающая источники шумов, приведена на рис. 7-5, в. 7-2э. Шумы электронных ламп. Существует несколько основных источников шума электрон­ ных ламп (см. табл. 7-1). Эти шумы вместе с тепловыми шумами ограничивают величину максимального полезного усиления усилителя. 1 . Д р о б о в ы е ш у м ы . Наиболее в а ж ­ ным типом ламповых шумов являются дробовые шумы, возникающие вследствие того, что элек­ тронная эмиссия накаленного катода образует ток, состоящий из множества отдельных эле­ ментарных з а р я ж е н н ы х частиц, вылет которых является случайным. В результате ток эмиссии обладает ф л у к т у а ц и я м и . Эти непрерывные флук­ туации тока лампы называются шумами дробо­ вого эффекта. Ш у м ы , создаваемые дробовым эффектом, подразделяются на два вида: дро­ бовые шумы анодного тока и шумы, наведенные в цепи сетки. ' Д р о б о в ы е шумы а н о д н о г о т о к а . Дробовые шумы анодного тока созда­ ются: 1) флуктуациями анодного тока вслед­ ствие случайного х а р а к т е р а электронной эмис­ сии с катода и 2) в многоэлектродных лампах — случайным характером перераспределения тока между токособирающими электродами, напри­ мер между анодом и экранной сеткой в пентоде. Шумы перераспределения наводят шумовые токи в цепи управляющей сетки, которые в свою очередь увеличивают флуктуации анодного тока. Шумы, связанные с наведением токов в цепи сетки, будут рассмотрены отдельно от шумов, вызванных дробовым эффектом анодного тока. Д р о б о в ы е шумы а н о д н о г о тока диодов и триодов с отри­ ц а т е л ь н ы м смещением Дробовой шум анодного тока имеет наибольшую интенсив­ ность, когда ток лампы ограничивается темпе­ ратурой катода, т. е. когда н а п р я ж е н и е на аноде достаточно в е л и к о для того, чтобы собирать все эмиттированные электроны (режим насыщения). При этих условиях шумовая составляющая анодного тока диода, триода с отрицательным смещением или любой лампы, в которой весь катодный ток направляется к одному электроду, определяется выражением Au а = У~2в/оА/ (насыщенный диод или триод), (7-13)