* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
160 Усилители мощности [гл 4 Таблица 4-2 Углы отсечки умножителей частоты и относительное возрастание их эквивалентных сопротивлений R 9 Основная частота Гармоника 2 3 80—110 2,5 4 5 120-150 Относительное возрастание сопротив ления контура . . 1 90—120 1,5 70—90 3,3 60 4 75 иметь повышенный к. п. д. выбирают « . а; «смаке Р У отсечки порядка 120°. 4-4и. Умножение частоты в усилителе в режиме класса С. Если в сеточной цепи дей ствует возбуждающее н а п р я ж е н и е частоты ω, то при настройке анодного контура на одну из гармоник вида 2ω, 3ω и τ, д., произойдет усиление высшей гармонической составляю щей. Д л я повышения к. п. д. умножителя необ ходимо уменьшать угол отсечки анодного тока. При умножении возрастает требуемое экви валентное сопротивление анодного контура R по сравнению со случаем работы на основной частоте. В табл. 4-2 приведены углы отсечки, рекомендуемые при умножении частоты д л я различных гармоник. Т а м же показано отно сительное возрастание требуемого сопроти вления R . При умножении частоты происхо дит возрастание мощности возбуждения, но выходная мощность уменьшается по сравнению со случаем работы на первой гармонике. 4-4к. Расчет усилителя класса С. Выход ной к а с к а д передатчика может содержать одну или несколько ламп. Расчет энергетического режима рекомендуется делать д л я одной лампы. При включении п а р а л л е л ь н о η ламп необхо димо умножить на число η выходную мощность, мощность возбуждения и мощность, подводи мую к лампе. Т а к ж е поступают при расчете двухтактной схемы, п о л а г а я η ~ 2. Типовой расчет содержит следующие пункты: 1. Р а с ч е т в ы х о д н о й мощно сти. При работе усилителя на пониженных частотах создаваемая им мощность переменного тока частично расходуется на тепловые потери в анодном контуре и частично поступает в цепь антенны (или во входную цепь следующего каскада). При работе на частотах больше 50 мгц часть мощности лампового генератора расхо дуется на диэлектрические потери в л а м п а х . 2. Мощность, рассеиваемая анодом каждой лампы выходной станции, находится по фор муле а м и н П И г л е 9 9 н и я м . Н о м и н а л ь н а я мощность Я , указан ная радиоламповым заводом, должна быть больше, чем найденная из расчета в п. 2. Кроме того, л а м п а д о л ж н а удовлетворять нижесле дующим дополнительным требованиям: а) л а м п а д о л ж н а эффективно работать в за данном частотном диапазоне; б) н а п р я ж е н и я анода, экранирующей сетки и д е п и н а к а л а должны соответствовать имею щимся источникам питания; в) соответствие условиям о х л а ж д е н и я ; г) наличие требуемых параметров; д) малая мощность возбуждения; е) механическая прочность и виброустой чивость. Т а б л и ц а 4-3 а Л Г Типовые отношения мощности, рассеиваемой анодом л а м п ы , к ее полезной мощности А Гармоника 0,33 1 2,33 3,44 4,35 1 2 3 4 5 где η — число ламп ступени; А — множитель, представляющий отноше ние мощности, рассеиваемой на аноде лампы, к мощности переменного тока. В табл. 4-3 дано значение k при работе усилителя на основной частоте и в режимах умножения. 3. В ы б о р лампы, удовлетво ряющей т е х н и ч е с к и м требова 4. В ы б о р н а п р я ж е н и я источ н и к а а н о д н о г о п и т а н и я . Рассмот рим случай выбора £ применительно к луче вому тетроду и пентоду, работающим на У К В . Д л я таких ламп характерно наличие: 1) повышенного н а п р я ж е н и я экранирую щей сетки E; 2) пониженного анодного н а п р я ж е н и я £ ; 3) уменьшенного эквивалентного сопротив ления нагрузочного контура R . Отметим, что уменьшенное R способствует снижению диэлектрических потерь в ламповой конструкции вследствие уменьшенной амплитуды U . В этом случае происходит уменьше ние к. п. д. лампы, но срок службы лампы воз растает. Может возникнуть необходимость опреде лить режим усилителя при н а п р я ж е н и я х , от личающихся от у к а з а н н ы х на характеристиках неизменных токов. Тогда необходимо произ вести расчет, основанный на использовании за кона «степени трех вторых». Расчетные коэф фициенты найдены в предположении отсутствия вторичной эмиссии. Чтобы привести х а р а к т е р и стики лампы к новой масштабной шкале, надо н а п р я ж е н и я анода, управляющей сетки и экра нирующей сетки умножить на требуемый коэф фициент пересчета; токи, указанные на кри вых" рис. 4-18, необходимо умножить на коэфа ct а 9 9 mi