* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 4-3] Усилители мощности высокой частоты класса В 151 димую к лампе от источника анодного питания, в указанных режимах. Это обстоятельство необходимо учесть при регулировке схемы. Выходная мощность и мощность, рассеи­ ваемая на аноде, справедливые для двухтакт­ ного усилителя класса В, могут быть прибли­ женно найдены при наличии следующих пред­ посылок: 1. Возбуждающее напряжение является синусоидальным. 2. На выходе усилителя имеется идеальный трансформатор. 3. Импульс анодного т о к а , проходящий через каждую лампу, представляет собой поло­ вину синусоиды. На основе ранее сделанных выводов можно найти выходную мощность по формулам (4-19) или (4-20), в которых обозначим через I макси­ мальное значение анодного тока каждой л а м п ы . Тогда среднее значение анодного тока / для импульса, продолжающегося половину пе­ риода, может быть найдено п о формуле m а 0 Линейное усиление в р е ж и м е В необхо­ димо при амплитудно-модулированных колеба­ ниях или в случае однополосной передачи. На р и с . 4-13 п о к а з а н а типовая схема л и ­ нейного у с и л и т е л я . Этот усилитель не может быть использован в двухтактной схеме, т а к к а к анодный контур настроен в резонанс. Обычно стремятся получить наибольшую в ы х о д н у ю мощность, которую способна отдать л а м п а . Р и с . 4-13. У с и л и т е л ь м о щ н о с т и высокой частоты в р е ­ ж и м е к л а с с а В, Полная мощность, подводимая к двум л а м п а м , равна: Р = 2Е / . (4-23) 0 а а 0 На рис. 4-12 показаны типичные суммарные ха­ рактеристики двухтактного у с и л и т е л я . При амплитуде возбуждающего н а п р я ж е н и я , равной 67,5 в, получают выходную мощность 16,1 вт с результирующим коэффициентом нелинейных искажений, равным 1 1 % . Если лампы 6L6 имеют тетродное включение, то максимальная выходная мощность приближенно равна 50 вт при анодном напряжении 350 в. 4-3. УСИЛИТЕЛИ МОЩНОСТИ в ы с о к о й ЧАСТОТЫ КЛАССА В Усилитель мощности высокой частоты или ламповый генератор с внешним возбуждением в режиме В имеет в анодной цепи настроенный резонансный контур. И м п у л ь с анодного тока наблюдается в течение полупериода, т. е. угол отсечки равен 180° *. Описываемый усилитель применяется д л я усиления мощности колебаний высокой частоты при сохранении линейной зависимости между амплитудой входного н а п р я ж е н и я U и ампли­ тудой переменного анодного н а п р я ж е н и я U . Отсюда вытекает название «линейный усили­ тель». Линейное усиление может быть получено при работе усилителя в р е ж и м е А, но его к. п. Д. весьма мал. Ламповый высокочастотный усилитель мощности, работающий в р е ж и м е С (см. § 4-4), имеет больший к. п. д. по сравнению с работой его в режиме В . Н о в р е ж и м е С невозможно получить линейную зависимость между ампли­ тудой выходного н а п р я ж е н и я U и амплитудой входного напряжения U . mc ma m& mc * Автор углом отсечки х а р а к т е р и з у е т тельность всего импульса. продолжи­ Поэтому усилитель работает с током у п р а в л я ю ­ щей сетки, т а к к а к при увеличенной амплитуде возбуждающего н а п р я ж е н и я на этой сетке со­ здается мгновенный положительный потенциал в течение части положительного полупериода. Наличие сеточного тока не позволяет осуще­ ствить автоматическое смещение с помощью со­ противления R т а к к а к при модуляции имело бы место изменение сеточного тока; поэтому сме­ щение явилось бы непостоянным. Следова­ тельно, напряжение смещения д о л ж н о быть вы­ брано т а к и м , чтобы избежать нелинейной зави­ симости между входным и выходным н а п р я ж е ­ ниями. Выбор р е ж и м а лампового усилителя класса В производят графоаналитическим методом, описанным в § 4-4, применительно для усили­ теля класса С. Поэтому надо учесть с л е д у ю щ и е моменты : 1. Т а к как в режиме В л а м п а работает, имея угол отсечки 180°, то отсутствует необхо­ димость в расчете н а п р я ж е н и я смещения E. Оно находится непосредственно из семейства характеристик неизменного тока данной лампы. Н а п р я ж е н и е смещения д о л ж н о быть таким, чтобы при выбранном анодном н а п р я ж е н и и и отсутствии возбуждающего н а п р я ж е н и я анод­ ный ток был равен нулю. 2. Минимальное анодное напряжение должно быть приближенно равным удвоенному мгновенному н а п р я ж е н и ю управляющей сетки, в момент прохождения импульса анодного тока I 3. При выборе лампы, работающей в ре­ жиме усиления модулированных колебаний в режиме В при коэффициенте модуляции m = 1, необходимо, чтобы номинальная мощность, рассеиваемая анодом P , была приближенно равна удвоенной полезной мощности в режиме несущей волны. Поэтому в формуле (4-39) з н а ­ чение коэффициента k равно 2. Расчет электрических данных режима и деталей схемы производится аналогично, как и д л я у с и л и т е л я , работающего в р е ж и м е С. Максимально возможный к. п. д . линейного усилителя в режиме С равен 78,5%, т. е. такой ci c m t a