* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

144 Усилители мощности [гл. 4 сопротивление . Когда одна из л а м п будет заперта, то д р у г а я будет работать на внешнее сопротивление, равное * ~ . В случае неравен­ ства мгновенных внутренних сопротивлений лампа, имеющая меньшее R будет работать на нагрузочное сопротивление, значение которого R R лежит в пределах между — и ^~~ , д р у г а я лампа работает на н а г р у з к у с сопротивлением в пределах между Bî=à и Я _ = оо. Следова­ т е л ь н о , в двухтактном усилителе ни одна из ламп не работает на фиксированное сопроти­ вление нагрузки, т а к к а к мгновенные внутрен­ ние сопротивления ламп з а в и с я т от мгновенных значений анодного н а п р я ж е н и я и анодного т о к а , которые изменяются под воздействием внешнего н а п р я ж е н и я сигнала. Достаточно строгий а н а л и з работы схемы может быть выполнен с помощью суммарных (или составных) х а р а к т е р и с т и к , справедливых для двух ламп (см § 4-2а). Суммарные х а р а к ­ теристики составлены из двух семейств кривых вида г = f(M )» присущих отдельным л а м п а м ; их расположение предусматривает возможность получения общей нагрузочной характеристики при д в у х т а к т н о м включении л а м п . 4-2а. Двухтактный триодный усилитель мощности в режиме A с трансформаторным выходом. В двухтактном усилителе в режиме A i с автоматическим смещением обычно отсут­ ствует емкость, ш у н т и р у ю щ а я общее сопроти­ вление в цепи катодов (рис. 4-6, б). При согла­ сованных плечах схемы результирующий ток катода равен сумме постоянных составляющих и четных гармоник, протекающих через обе л а м п ы . Падение н а п р я ж е н и я основной частоты на катодном сопротивлении отсутствует. Сле­ довательно, на этом сопротивлении имеет место падение н а п р я ж е н и я в основном за счет по­ стоянного тока и второй гармоники. При заданном коэффициенте нелинейных искажений триодный двухтактный усилитель в режиме A с трансформаторным выходом спо­ собен создать выходную мощность, превышаю­ щую более чем в 2 раза мощность, создаваемую однотактным усилителем, с лампой такого ж е типа, к а к и применяемые в двухтактной схеме. Искажения в триодных у с и л и т е л я х происходят в основном за счет второй гармоники. Они имеют место в однотактном усилителе и отсут­ ствуют в двухтактной схеме. Коэффициент по­ лезного действия двухтактного триодного уси­ лителя с трансформаторным выходом в режиме A обычно лежит в пределах 30—45% Суммарные х а р а к т е р и с т и к и . Построение суммарных х а р а к т е р и с т и к д л я двух­ тактного усилителя с трансформаторным выхо­ дом заключается в соответствующем располо­ жении анодных характеристик отдельных л а м п , чтобы получить составные кривые вида I = f ( a ) i позволяющие построить общую линию н а г р у з к и д л я двух ламп. Одна из анодных характеристик перевернута и расположена от­ носительно другой таким образом, чтобы полу­ чить совмещение анодных напряжений, соответ­ ствующих режи му покоя. Рассмотри м случай, для а il а а а а a i i 1 a = u а которого напряжение анодного источника 145 в, ток покоя каждой лампы 60 ма и сопротивле­ ние каждой половины первичной обмотки 167 ом. Тогда имеет место падение напряжения в каждой половине обмотки, равное 10 в. Следовательно, анодное н а п р я ж е н и е каждой лампы равно 145—10 = 135 в Поэтому необ­ ходимо расположить анодные характеристики ламп, как показано на рис. 4-7. Чтобы не з а ­ г р у ж а т ь чертеж, на этом рисунке приведены лишь две статические характеристики, спра­ ведливые д л я режима покоя. Если бы ис- Р и с . 4-7. М е т о д п о с т р о е н и я а н о д н ы х х а р а к т е р и с т и к д л я д в у х т а к т н о г о у с и л и т е л я мощности на т р а н с ф о р м а т о р е . Д л я у п р о щ е н и я на р и с у н к е и з о б р а ж е н ы а н о д н ы е харак­ теристики т о л ь к о д л я о д н о г о н а п р я ж е н и я смещения ламп Jl и JI . l t пользовалось автоматическое смещение, то анод­ ное напряжение в режиме покоя было бы равно 135 в минус падение н а п р я ж е н и я на катодном сопротивлении. Р а с п о л о ж и в , к а к описано, кривые анод­ ного тока отдельных л а м п , приступаем к по­ строению суммарной характеристики, соответ­ ствующей режиму п о к о я . Она и з о б р а ж а е т собой геометрическое место точек, представляющих разности мгновенных токов, которые протекали бы через лампы, если их сеточное напряжение соответствовало бы режиму покоя и происхо­ дило бы симметричное изменение мгновенных анодных н а п р я ж е н и й в противоположных на­ п р а в л е н и я х . Суммарная характеристика рас­ положена т а к и м образом, что наблюдается оди­ наковая разность токов * — Z для мгновен­ ных анодных н а п р я ж е н и й ламп. Первая точка суммарной характеристики соответствует анод­ ному н а п р я ж е н и ю в режиме покоя, для кото­ рого t i = Ли *аа Λι*· Следовательно, в этой точке i — i = 0. Следующие точки суммарной характеристики удовлетворяют ус­ ловию yx — yw — yz. Они расположены на суммарной характеристике, справедливой для сеточного н а п р я ж е н и я в режиме п о к о я . а1 aa И = a a l a a