* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ з-т Схемы коррекции на верхних частотах 105 3-32, 3-35, 3-37, 3-40 и 3-42). Вообще схема вносит фазо-частотные искажения в том слу­ чае, когда создаваемый ею сдвиг фазы не про­ порционален частоте. Нормированные фазочастотные характеристики схем, не вносящих таких искажений, представляют собой гори­ зонтальные линии. Ординаты каждой такой линии определяются только величиной фазо­ вого сдвига на данной частоте, а тот факт, ч ю она расположена горизонтально, показывает, что фазовый сдвиг пропорционален частоте. Следует заметить, что величина фазочастотных искажений определяется скорее аб­ солютным значением отклонения фазы от такого нормированного идеального графика, чем его процентной величиной. В случае синусоидаль­ ного колебания фазовый сдвиг может быть преобразован в эквивалентное время з а д е р ж к и , как показано на рисунках. Периодические сигналы сложной формы подвергаются искажениям, если схема нару­ шает соотношение амплитуд и/или фаз у раз­ личных составляющих спектра сигнала. Если усилитель не вносит фазо-частотных искажений, но имеет неравномерную ампли­ тудно-частотную характеристику, то при подаче на вход сигнала прямоугольной формы выход­ ной сигнал будет иметь симметричную форму. Однако верхняя часть выходного сигнала не будет плоской. Его верхняя часть становится выпуклой при недостаточном усилении в области верхних частот и вогнутой при недостаточном усилении в области нижних частот. При любой амплитудно-частотной х а р а к ­ теристике усилителя фазо-частотные искажения приводят к тому, что подаваемый на вход уси­ лителя сигнал прямоугольной формы приобре­ тает на выходе несимметричную форму. Если верхняя часть выходного сигнала нарастает, то это значит, что низкочастотные составля­ ющие проходят через усилитель с большей задержкой, чем высокочастотные составляющие. Если же верхняя часть выходного сигнала убывает, то высокочастотные составляющие сигнала проходят через усилитель с большей задержкой, нежели низкочастотные. Схема коррекции, создающая критическую величину затухания, имеет нормированную характеристику фазового сдвига, убывающую с ростом частоты. При подаче на вход сигнала ступенчатой формы схема с критическим зату­ ханием обладает минимальным временем уста­ новления без «выброса» (рис. 18-4). Обычно в видеоусилителях критическое затухание не применяется, так как время установления при таком затухании считается чрезмерным В мно­ гокаскадных усилителях, где при подаче на вход сигнала ступенчатой формы желателен некоторый «выброс», допустимый «выброс» в ка­ ждом каскаде должен быть обратно пропор­ ционален числу каскадов. Для единичных сигналов ступенчатого типа или для периодических сигналов сложной формы часто считают наиболее желательными усилители, схемы коррекции которых рассчи­ таны на получение оптимальных фазо-частотиых характеристик, дающих минимальное от­ клонение нормированного фазового сдвига от постоянной величины. Считается, что такие усилители дают наилучший компромиссный результат при усилении у к а з а н н ы х сигна­ лов. 3-11а. Параллельная схема коррекции. Обычный усилитель с резистивной с в я з ь ю без коррекции в цепи катода или в цепи анода прн заданной величине сопротивления анодной на­ грузки позволяет получить определенное зна­ чение верхней граничной частоты f . Из выра­ ж е н и я (3-61) видно, что f есть частота, при которой реактивное сопротивление шунтирую­ щей емкости С бщ равно R . При этой частоте полное сопротивление анодной нагрузки ста­ новится равным 0,707 R и при увеличении частоты продолжает уменьшаться: B B f 0 a r a f.= а общ (3-61) где f — в е р х н я я граничная частота, гц, при которой коэффициент усиления усилителя с резистивной с в я з ь ю без коррекции снижается на 3 дб по сравнению с коэффициентом усиления на средних частотах; С б — полная емкость, ф, ш у н т и р у ю щ а я анодную нагрузку усилителя (включающая в себя т а к ж е вход­ ную емкость следующей лампы); R — эквивалентное сопротивление анод­ ной нагрузки для переменного тока, ом. Если в анодную цепь усилителя последо­ вательно с сопротивлением нагрузки включить катушку индуктивности, к а к п о к а з а н о на рис. 3-30, то образуется резонансный контур, B 0 щ a Р и с 3 30. Схема выхода у с и л и т е л я с п а р а л л е л ь , ной высокочастотной к о р р е к ц и е й . который при надлежащей величине и н д у к т и в ­ ности имеет резонансную частоту, б л и з к у ю к f , и малую добротность Q. Такой п а р а л л е л ь ­ ный резонансный контур увеличивает полное сопротивление нагрузки анодной цепи лампы в ограниченной области частот, благодаря чему в е р х н я я граничная частота увеличивается по сравнению с f . Требуемую индуктивность к а т у ш к и можно определить по формуле B B ^ а ^ а ^общ» (3-62) постоян­ где L — в гн\ к — произвольная ная; R — ъ ом; С — в ф. a л a о б щ Н а рис. 3-31 и 3-32 представлены ампли­ тудно-частотные и нормированные фазо-ча-