* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 3-8} Полное входное сопротивление усилителя 99 ваемый реактивностью анодной на­ грузки; при ЭТОМ φ = φι — φ , где C — фазовый угол н а г р у з к и , а ср — p фазовый угол, создаваемый нагруз­ кой совместно с внутренним сопротив­ лением лампы R . Выражения (3-40) и (3-41) применимы в случае отсутствия в усилителе отрицательной обратной связи как из цепи катода, т а к и из цепи экранирующей сетки. В случае резонансного триодного усили­ теля возможно самовозбуждение на той частоте, при которой нагрузка принимает индуктивный характер, если отдаваемая в о внешнюю цепь сетки мощность достаточна д л я самовозбужде­ ния. Во избежание этого применяют нейтра­ лизацию, т. е. создают дополнительную цепь между выходом и входом с т а к и м расчетом, чтобы протекающий по ней ток компенсировал вредное действие тока, прошедшего в цепь сетки через междуэлектродную емкость. Пример 3-7 Найти активную и емкостную составляю­ щие входного сопротивления триодного уси­ лителя, имеющего следующие данные: 3 1 2 I входного сигнала время пролета электронов в лампе, выражаемое в долях периода подавае­ мого на вход с и г н а л а , увеличивается. Это приводит к тому, что характер входного со­ противления у с и л и т е л я приближается к чисто активному, а величина этого сопротивления становится очень малой, т а к что оно с и л ь н о н а г р у ж а е т источник входного сигнала. К а к было показано Л е в и л л и н о м , входное сопро­ тивление усилителя, определяемое временем пролета электрона, изменяется обратно про­ порционально квадрату частоты . Это сопротивление можно определить п о формуле 1 RBX. пр где Д в х п р = KSf*t* * (3-42) μ = 20; R = 8 ООО ом; 1 C . C. c c к а = 3 пф; = 4 пф. Анодная н а г р у з к а состоит из последова­ тельно соединенных активного сопротивления в 12 О О ом и индуктивности в 2,5 мгн. О 1. Находят X : L X = 2nfZ= L 6,28-2-10 L 8 - 2 , 5 - 1 0 ^ = 31 400 ом. 8 2. Находят Z : Z L = R L + IX L = 12 000 + /31 400 = = 33 600/69,1° ом. 3. Определяют К: V-Z i 1 20 . 33 600/69, P 1 R + Z 8000 + ( 12 000 + у З 1 400) = — 18,1/11,6° X 4. По формуле (3-40) определяют R е 1а : 1 6,28-2 - 10 . 4 - 1 0 " . 18,1 · 0.201 = — 5 460 OJ«. 5 Из выражения В (3-41) определяют С : в х С х = 3 + 4 [1 + (18,1 • 0,98)] = 78 пф. 3-8г. Влияние времени пролета электрона на входное сопротивление. В электронной л а м п е поток электронов, д в и ж у щ и й с я под воздей­ ствием приложенного к сетке н а п р я ж е н и я от катода к аноду, при своем движении наводит в цепи сетки ток. Электроны, приближающиеся внутри лампы от катода к сетке, вызывают во виешней цепи сетки движение электронов от сетки к катоду, а электроны, движущиеся внутри лампы от сетки к аноду, вызывают во внешней цепи сетки движение электронов от катода к сетке. На низких и средних частотах наведенный сеточный ток создает преимуще­ ственно емкостную нагрузку д л я источника входного сигнала. При повышении частоты 4· — входное сопротивление лампы, оп­ ределяемое временем пролета элек­ тронов; К — постоянная, я в л я ю щ а я с я функ­ цией времени пролета электронов в п р о м е ж у т к а х между катодом и сеткой и между сеткой и анодом; 5 — крутизна, мо (а/в); f — частота, гц; t — время пропета электронов между катодом и сеткой, сек. У обычных л а м п , применяемых д л я уси­ ления н а п р я ж е н и я , рассмотренное в л и я н и е времени пролета электронов обычно становится заметным на частоте 10 Мгц и выше. Н а ча­ стоте 50 Мгц и выше это влияние создает уже^ очень значительную н а г р у з к у д л я источника, сигнала. Д л я работы в диапазоне частот по­ р я д к а 3 000 Мгц и выше были сконструированы* специальные л а м п ы , например маячковые, кото­ рые имеют плоские электроды, расположенные очень близко д р у г от друга. На рис. 7-34 приведены типичные значения входного сопротивления некоторых ламп на частоте 100 Мгц. Эти значения учитывают т а к ж е влияние индуктивности катодного ввода на величину входного сопротивления. 3-8д, Влияние крутизны на входную ем­ кость. Входная емкость лампы возрастает т а к ж е при увеличении крутизны вследствие приближения пространственного з а р я д а к сетке. Приращение входной емкости AC при пе­ реходе от «холодной» лампы к «горячей» х а р а к ­ теризует совместное влияние времени пролета электронов и крутизны лампы на величину входной емкости. Можно осуществить полную компенсацию этого в л и я н и я путем включения в цепь катода незаблокированного емкостью сопротивления R величина которого опреде­ ляется из формулы K T RK или R = ACI , , . ~с7^ 7~ 1 \ ( Д Л Я тетрода a 0М или пентода) А С (3-43) [ом] (для триода), где AC — приращение входной емкости л а м п ы при переходе от холодной лампы к го­ рячей, пф; F . В. L l e w e l l y n , Electron inertia effects, Cambridge University Piess, New Y o r k , 1941. 1