* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 3-6] Коэффициент усиления и полоса пропускания дроссельного усилителя 93 3-6. КОЭФФИЦИЕНТ УСИЛЕНИЯ И ПОЛОСА ПРОПУСКАНИЯ ДРОССЕЛЬНОГО УСИЛИТЕЛЯ Схема дроссельного у с и л и т е л я показана на рис. 3 - 2 1 , a, a его э к в и в а л е н т н а я схема — на рис. 3 - 2 1 , б. На второй схеме через г обозначено актив­ ное сопротивление обмотки дросселя, а через Cp — распределенная емкость дросселя. П а р а л ­ лельно с емкостью C включены емкости: С — выходная емкость усилителя; C — распределенная емкость монтажа и C — входная емкость следующей л а м п ы . Н а схеме емкость C разделена на две части: C и С * — е м к о с т и монтажа соответственно с левой и с правой стороны от разделительного конденсатора C . Дроссельную нагрузку в анодной цепи лампы применяют в том случае, когда желах p В Ь 1 Х M B X m u c или 7(=¾ — μ (при R >Ri)\ SR К~ 1+ RJRi c c (3-25) Коэффициент усиления при наличии от­ рицательной обратной связи в цепи катода можно определить по формулам /С' = и /С' = 1 + - (3-26) R+ i R+ c RAy·+ c 1) (3-27) SR SR K Rc + *, R i В области нижних частот, где реактивное сопротивление дросселя может быть недостач точным, чтобы удовлетворить допущениям. 0 Рис. 3-21. У с и л и т е л ь с д р о с с е л ь н о й с в я з ь ю (а) и е г о э к в и в а л е н т н а я с х е м а (б). тельно, чтобы она представляла собой большое сопротивление для переменного и малое со­ противление для постоянного тока. Н а выходе такой схемы можно получить переменное на­ пряжение, амплитуда которого получается почти в 2 р а з а большей, чем иа выходе усилителя на сопротивлениях при одинаковых лампах и н а п р я ж е н и я х анодного питания. Дроссельному усилителю свойственно боль­ шинство недостатков трансформаторного уси­ лителя, но он не обладает преимуществом по­ следнего, заключающимся в возможности по­ вышения напряжения з а счет трансформатора. К числу таких недостатков дроссельного уси­ лителя относятся: возможность магнитного насыщения при прохождении через обмотку дросселя постоянного тока, зависимость ин­ дуктивности дросселя от величины приложен­ ного напряжения, значительная распределенная емкость, высокая стоимость и большие р а з м е р ы . 3-ба. Коэффициент усиления. Д л я опреде­ ления коэффициента усиления дроссельного усилителя в области средних частот с л у ж а т формулы (3-24) и ( 3 - 2 5 ) , которые справедливы в том случае, если реактивное сопротивление дросселя значительно превосходит общее со­ противление соединенных п а р а л л е л ь н о R и R и если реактивное сопротивление конден­ сатора C пренебрежимо мало по сравнению к а к с R так и с R : C i C CJ I сделанным д л я вышеприведенных уравнений, коэффициент усиления можно вычислять по формулам (3-24) — (3-27) c a C при замене в них R на Z и при условии, что реактивное сопро­ тивление конденсатора C пренебрежимо мало по сравнению с R и Z . Определение Z про­ изводится по формуле i a a = *с γ ' (r.+ r\ + *L\ R^+^Ц ' (3-28) В области н и ж н и х частот, где реактивное сопротивление конденсатора C становится боль­ шим по сравнению с суммой сопротивлений R и Ri а шунтирующее реактивное сопротивление дросселя все еще значительно по сравнению с R и R н и ж н я я граничная частота f (частота, при которой усиление снижается на 3 дб по сравнению с усилением на средних частотах) определяется т а к ж е , к а к и д л я усилителя на сопротивлениях: C c 9 i cr H K = Ri +R (3-24) t Н и ж н я я г р а н и ч н а я частота, определяемая только величиной шунтирующей индуктив­ ности, является такой частотой, при которой сопротивление дросселя ^L равно результи­ рующему сопротивлению п а р а л л е л ь н о соеди­ ненных R и R при условии, что реактивное сопротивление конденсатора C пренебрежимо мало по сравнению с R и R и что Г мало по сравнению с ^L . x c i C i c х 1