* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
§3-2) Эквивалентные схемы усилителей 81 таким усилителем затруднено из-за присущих трансфер матору недостатков. 3. Д р о с с е л ь н ы й у с и л и т е л ь (рис. 3-1, в) позволяет п о л у ч а т ь большое со противление анодной н а г р у з к и для перемен ного тока при малом падении на ней н а п р я ж е ния постоянного тока. З а исключением того, что в этой схеме отсутствует трансформация, большинство ее х а р а к т е р и с т и к совпадает с ха рактеристиками схемы с трансформаторной связью. 4. У с и л и т е л ь с непосредст венной с в я з ь ю (рис. 3-1, е) является единственным типом, имеющим частотную ха рактеристику без ограничения в области низ ких частот. 3-2. Э К В И В А Л Е Н Т Н Ы Е С Х Е М Ы УСИЛИТЕЛЕЙ Работу ламповых схем можно анализиро вать посредством эквивалентных схем. Д л я относительно слабых входных сигналов лампе можно приписать в эквивалентной схеме ли нейный передаточный коэффициент *. Им может служить (1) коэффициент μ, который связывает напряжение эквивалентного генератора с на пряжением входного сигнала, или (2) коэф фициент S, который связывает ток эквивалент ного генератора с входным н а п р я ж е н и е м . Следует подчеркнуть, что этот метод ана лиза учитывает только переменные составляю щие токов и н а п р я ж е н и й , но не их постоянные составляющие. Из эквивалентной схемы следует, что вы ходной ток / и выходное н а п р я ж е н и е Î / могут быть определены из формул в ы х B b Œ w - R i + R i (3-D (3-2) i ^ в ы х — ^вых^?а — Ri +R a VX «• 1 «л* а) Рис. 3-2. б) Усилительный к а с к а д и е г о э к в и в а л е н т н а я схема. 3-2а. Эквивалентный генератор напряжения или тока. Схема рис. 3-2,α может быть заменена простой эквивалентной схемой анодной цепи (рис. 3-2, б). Из этой эквивалентной схемы исключены сеточная цепь и те элементы (E £ ) . которые определяют р е ж и м лампы по постоянному току. Электронная л а м п а как уси литель напряжения может быть в с е г д а за менена эквивалентным генератором, у которого э.д.с. равна н а п р я ж е н и ю сигнала на сетке, помноженному на коэффициент усиления лам пы μ, а внутреннее сопротивление равно вну треннему сопротивлению лампы Rtzt а Ä Нагрузочное сопротивление R на рис. 3-2, а может быть заменено любым д р у г и м т и пом нагрузки (индуктивностью, настроенным контуром и т. Д.), если при этом будет з а м к н у т а цепь постоянной составляющей анодного т о к а . При этом в эквивалентной схеме и в уравне ниях анодное сопротивление R заменяется полным сопротивлением Za. Полное сопротив ление реактивной н а г р у з к и я в л я е т с я функцией частоты, поэтому любой численный результат, полученный из приведенных уравнений, будет верен только д л я определенной частоты. Е с л и н а г р у з к а Z составлена из двух или более п а р а л л е л ь н ы х ветвей, то для облегчения реше ния это п а р а л л е л ь н о е соединение следует ме тодом комплексной алгебры з а м е н и т ь экви валентным последовательным соединением. Если нагрузка Z имеет реактивную составляю щую, т. е. если ее фазовый угол на данной ча стоте отличен от н у л я , то 1 И Bbix будут сдвинуты по фазе относительно н а п р я ж е н и я сигнала U *, 3-26. Генератор напряжения. Рассмотре ние уравнения (3-2) показывает, что если R очень велико по сравнению с Rt то выходное н а п р я ж е н и е почти равно — I - U и почти не за висит от величины R . В таком частном случае лампа эквивалент на генератору э. д. с. Такое представле ние полезно д л я схем с перемен ным сопротивле нием анодной на г р у з к и , если мини Р и с . 3*3. Схема э к в и в а л е н т н о г о г е н е р а т о р а э . д . с. п р и мальное значение R много больше, чем Ri- При вы полнении этого условия схему усилителя рис. 3-2, а можно заменить схемой генератора э.д.с. рис. 3-3. Д л я этой схемы U равно э.д.с. генератора, а усиление U IU равно μ. Фа зовый сдвиг выходного тока равен фазовому углу н а г р у з к и , взятому с обратным з н а к о м . Эта эквивалентная схема часто применя ется для усилительного каскада, имеющего в анодной цепи дроссель илн н е н а г р у ж е н н ы й междукаскадный трансформатор. 3-2в. Генератор тока. Рассмотрение урав нения (3-1) показывает, что если R значительно меньше, чем Rt то выходной ток определяется выражением (3-3): a a a t7 ВЫХ BX i 1 1 B X a a BWX BVIX BX a t ВЫХ (при R < R ). z i (3-3) При слабых с и г н а л а х п р о и с х о д и т м и н и м а л ь н о е изменение параметров лампы п о д д е й с т в и е м с и г н а л а . Это у т в е р ж д е н и е с п р а в е д л и в о д л я с л а б ы х с и г налов и д л я таких р а б о ч и х частот, при к о т о р ы х м о ж н о не принимать во внимание м е ж д у э л е к т р о д н ы е е м к о с т и , время пролета электронов и д р у г и е высокочастотные факторы. 2 1 В этом частном случае выходной ток факти чески не зависит от величины сопротивления * Обычно п р и р а с с м о т р е н и и ф а з о в о г о с д в и г а в у с и л и т е л я х не учитывают н о р м а л ь н о г о ф а з о в о г о сдвига в 180° м е ж д у н а п р я ж е н и я м и сетки и а н о д а , а р а с с м а т р и в а ю т т о л ь к о о т к л о н е н и я о т э т о й величины.