* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

58 Электронные лампы и транзисторы [гл. 2 значении тока, например, соответствующем точке г, поверхность катода настолько нагре­ вается под действием ионной бомбардировки, что катод начинает эмиттировать электроны и аномальный тлеющий р а з р я д переходит в дуговой р а з р я д . Дуговой р а з р я д характеризуется низким н а п р я ж е н и е м и боль­ ш и м током. Н а п р я ж е н и е на лампе резко падает до точки д. З а точкой д увеличение тока через лампу приводит к медленному уменьшению н а п р я ж е н и я на лампе. Если при работе в диа­ пазоне от точки 6 до точки в уменьшить на­ п р я ж е н и е , то ток резко упадет до значения, соответствующего темновому току. Н а п р я ж е ­ ние в точке б называется н а п р я ж е н и е м п о г а с а н и я . В баллоне газонаполненного диода всегда имеется некоторое количество ионизированных молекул газа благодаря действию внешнего источника света. При подаче на диод н а п р я ж е ­ ния положительные ионы начинают двигаться к катоду и создадут темновой т о к . Н а п р я ж е н и е з а ж и г а н и я наступает при достаточно сильном электрическом поле в л а м п е , когда в резуль­ тате бомбардировки положительными ионами катод начинает эмиттировать вторичные элек­ троны. Под действием существующего в лампе градиента потенциала вторичные электроны с ускорением двигаются к аноду и, с т а л к и в а я с ь на своем пути с молекулами газа, образуют новые положительные ноны и электроны. Этот процесс является р е г е н е р а т и в н ы м . Ток в лампе Рабочая точка Р и с . 2-59. О п р е д е л е н и е рабочей т о ч к и г а з о н а п о л н е н н о г о диода. быстро увеличивается, пока либо падение н а п р я ж е н и я на внешнем последовательном со­ противлении не стабилизирует его, либо пока область работы лампы не сместится в область между точками в и г , где ток увеличивается только при увеличении приложенного напря­ жения . Рабочий ток газонаполненного дио­ да можно определить по вольт-амперной ха­ рактеристике и пара­ метрам внешней цепи, Нйтод Paccmgmie как показано на рис. 2-59. Рис. 2-60. Р а с п р е д е л е н и е потенциала между пло­ Распределение по­ скими параллельными тенциала в диоде пред­ э л е к т р о д а м и при тлеющем разряде. ставлено на рис* 2-60. Почти все падение по­ тенциала происходит в непосредственной бли­ зости от катода. На этом участке положитель1 ι Д л я более подробного ознакомления с механиз­ мом з а ж и г а н и я г а з о н а п о л н е н н ы х д и о д о в см. G e p р е г t D. V . , Basic electron tubes, p. 231—246, McGrawH i l l Book Company, I n c . , New Y o r k , 1951. ные ионы получают большое ускорение, и их кинетическая энергия становится достаточной, чтобы вызвать вторичную эмиссию электронов с поверхности катода. В области почти постоян­ ного потенциала число положительных ионов и электронов приблизительно одинаково* Вы­ равнивание пространственного з а р я д а приво­ дит к очень низкому градиенту потенциала и, следовательно, к низким скоростям положи­ тельных ионов. Положительные ионы в этой области образуются в результате столкновения электронов, получивших ускорение благодаря высокому градиенту потенциала вблизи ка­ тода, с молекулами газа. Эта область х а р а к ­ теризуется свечением газа и называется п л а з ­ м о й . Высокий потенциал вблизи катода объ­ ясняется значительной концентрацией положи­ тельных ионов на границе плазмы Слой газа вблизи поверхности катода, подвергаемой ион­ ной бомбардировке, т а к ж е светится. Это т а к называемое катодное свечение. По мере увели­ чения тока через лампу от точки 6 на р и с . 2-58 площадь катодного свечения увеличивается, пока в точке в оно не охватит всю поверхность катода. При этом плотность тока в области катодного свечения остается постоянной. Плот­ ность тока зависит от рода газа, материала ка­ тода и давления газа. Д л я дальнейшего повы­ шения тока после точки β необходимо увели­ чение плотности тока у поверхности катода и, следовательно, увеличение потенциала анода. Газонаполненные диоды с холодным като­ дом применяются в основном к а к стабилизаторы н а п р я ж е н и я и как индикаторы н а п р я ж е н и я . В области нормальной работы напряжение на диоде почти не зависит от величины тока. Это дает возможность использовать газонаполнен­ ный диод д л я стабилизации выходного напря­ жения источников питания к а к в случае изме­ нения самого питающего н а п р я ж е н и я , т а к и в случае изменения тока через нагрузку. Более подробные сведения о стабилизаторах напря­ жения даны в § 15-7. Основные данные наиболее распространенных газонаполненных диодов с холодным катодом приведены в табл. 2-4. 2-86. Триоды с холодным катодом. Н а п р я ­ жением з а ж и г а н и я или пробивным н а п р я ж е ­ нием газонаполненной лампы можно у п р а в л я т ь с помощью сетки, расположенной между ка­ тодом и анодом. Это основано на том, что на­ пряжение з а ж и г а н и я газонаполненной лампы обратно пропорционально расстоянию между электродами. При близко расположенных элек­ тродах требуется более высокий потенциал з а ж и г а н и я , так к а к малая длина пробега не­ многих свободных электронов, существующих в газе до момента з а ж и г а н и я , делает весьма малой вероятность столкновения этих электро­ нов с молекулами газа и ионизацию и х . Чтобы произошло з а ж и г а н и е , вероятность ионизации молекул газа должна быть р а в н а или должна превосходить отношение числа положительных ионов, ударяющихся о катод, к числу вторичных электронов, эмиттируемых катодом. Если это условие не удовлетворяется, з а ж и г а н и я не произойдет. Т а к и м образом, если вблизи анода находится сетка, то зажигание в пространстве сетка — анод сможет произойти только тогда, когда наиряжение между сет­ кой и анодом будет много больше н а п р я ж е н и я