* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 2-81 Газонаполненные лампы 57 тать только при скоростях первичных электро­ нов, превышающих некоторый уровень. Однако допустимые скорости электронов могут коле­ баться в весьма широких пределах, соответ­ ствуя ускоряющим потенциалам от 200 до 5 000—10 000 в в зависимости от материала сохраняться равным потенциалу собирающего анода. Это устраняет ограничение максималь­ ного потенциала э к р а н а благодаря явлению вторичной эмиссии. Слой алюминия представляет т а к ж е эффек­ тивную преграду для медленно д в и ж у щ и х с я отрицательных ионов, устраняя ионную бом­ бардировку э к р а н а . Т а к и м образом, отпадает необходимость в применении ионных ловушек. 2-8. ГАЗОНАПОЛНЕННЫЕ ЛАМПЫ Хотя в обычных электронных л а м п а х остатки газа в баллоне отрицательно сказы­ ваются на работе лампы, однако лампы, напол­ ненные газом при пониженном давлении, имеют весьма ценные свойства, позволяющие исполь­ зовать их в различной аппаратуре. 2-8а. Газонаполненные диоды с холодным катодом. Газонаполненный диод с холодным катодом состоит из двух электродов, помещен­ ных в баллоне, наполненном р а з р е ж е н н ы м га­ зом. Анод по р а з м е р а м меньше, чем катод. Д а в л е н и е газа в баллоне обычно колеблется в пределах от 0,001 до 0,1 мм рт. ст. Вольта м п е р н а я характери­ стика такой лампы представлена на рис. 2-58. По мере увели­ чения положительного н а п р я ж е н и я на аноде по отношению к като­ ду ток через лампу очень медленно возра­ стает от своего началь­ ного значения около 1 мка до точки а, к а к Р и с . 2-58. Вольт-ампер на я показано на рис. 2-58. характеристика газона­ Этот начальный ток полненного диода с холод­ называется темноным катодом. в ы м т о к о м (иначе тихий разряд),так как при этом нет видимого свечения г а з а . Когда напряжение достигает величины, называемой н а п р я ж е н и е м з а ж и г а н и я или п р о б и в н ы м н а п р я ж е н и е м , что со­ ответствует точке а проводимость ионизиро­ ванного газа внутри баллона сильно возра­ стает, и если предположить, что последова­ тельно с лампой включено сопротивление, огра­ ничивающее величину тока, то потенциал анода по отношению к катоду резко упадет до значе­ ния, з а в и с я щ е г о от рода газа в баллоне и от материала катода. От точки б до точки в на­ пряжение на л а м п е остается почти постоян­ ным, в то время к а к ток через л а м п у возра­ стает. Л а м п а начинает светиться. Эта область называется областью т л е ю щ е г о раз­ р я д а и я в л я е т с я нормальным рабочим уча­ стком газонаполненного диода с холодным катодом. Тлеющий р а з р я д характеризуется относительно высоким н а п р я ж е н и е м (75—150 в) и малым током (1—40 ма). Максимальный ток через лампу в этой об­ ласти определяется площадью катода. Н а ч и н а я от точки β и до точки г, ток через лампу увели­ чивается только при значительном увеличении подводимого к лампе н а п р я ж е н и я . Эта область называется областью аномального тлеющего р а з р я д а . При некотором достаточно б о л ь ш о м у W W пос/гесбечених, сек Рис. 2-57. Кривые послесвечения д л я р а з л и ч н ы х люми­ нофоров, применяемых в э л е к т р о н н о - л у ч е в ы х т р у б к а х . I — управляющий электрод; 2 — катод; 3 — подогре­ ватель; 4 — электронный луч; 5 — ионный л у ч ; 6 — первый а н о д ; 7 — в т о р о й а н о д ; 8 — п л о с к о с т и поперечного с е ч е н и я п у ш к и ; $ — в и д с в е р х у . 3 2 экрана. В области, где коэффициент вторичной эмиссии больше единицы, э к р а н з а р я ж а е т с я положительно по отношению к собирающему аноду до тех пор, пока количество возвращаю­ щихся на э к р а н вторичных электронов не уве­ личится настолько, что отношение числа вто­ ричных электронов к первичным не станет в точ­ ности равным единице. Вторичные электроны, не возвращающиеся на э к р а н , притягиваются собирающим анодом, который представляет собой проводящее покрытие (обычно аквадаг), нанесенное на внутреннюю поверхность бал­ лона трубки вблизи э к р а н а . Примерно половина света излучается с вну­ тренней поверхности э к р а н а и по существу не используется. Кроме того, свет, излучаемый внутренней поверхностью э к р а н а , отражается от стенок трубки и падает на э к р а н . При этом обычно темные поверхности становятся темносерыми и контрастность уменьшается. Д л я устранения этих явлений, а т а к ж е д л я исключения влияния предельного потенциала экрана, существующего благодаря вторичной эмиссии электронов с э к р а н а , на внутреннюю поверхность флуоресцирующего э к р а н а нано­ сят очень тонкий слой а л ю м и н и я . Электроны, движущиеся с большими скоростями, имеют достаточную энергию, чтобы пройти сквозь слой алюминия и вызвать свечение э к р а н а . Свет, излучаемый внутренней поверхностью экрана, отражается от слоя алюминия, увели­ чивая светоотдачу наружной поверхности и сильно уменьшая ослабляющие отражения от внутренних поверхностей трубки. Скорость электронов должна быть достаточно высокой, чтобы электронный луч прошел сквозь слой алюминия. Д л я этого требуется минимальный ускоряющий потенциал порядка 5 000 в. Про­ водящая поверхность, образуемая слоем алюыиния, препятствует н а к а п л и в а н и ю какоголибо заряда на экране и, т а к и м образом, по­ тенциал внутренней поверхности экрана будет