* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

§ 2-4] Триоды 41 то на основании уравнений (2-33) и (2-35) полччаем, что крутизна S идеального триода из­ меняется пропорционально корню третьей сте­ пени из анодного тока. Это ж е с известным приближением справедливо и для реальных ламп, что подтверждается графиком на рис. 2-24, где дана зависимость крутизны от анодного тока при постоянном анодном н а п р я ж е н и и . В большинстве случаев практического ис­ пользования ламп желательно иметь высокий коэффициент усиления и низкое динамическое внутреннее сопротивление. Поэтому крутизна лампы может быть мерой ее усилительных ка­ честв. 2-4д. Линии нагрузки. Если последова­ тельно с электронной лампой и источником напряжения включить сопротивление на­ грузки, то путем одновременного решения уравнений, связывающих н а п р я ж е н и е н ток лампы и н а п р я ж е н и е и ток н а г р у з к и , можно определить ток и падение н а п р я ж е н и я на на­ грузке при любом значении н а п р я ж е н и я на сетке. Д л я идеального триода это можно сделать аналитически, решив следующие у р а в н е н и я : Λι = * ( ^ + μ £ / / ; U U A равно — W т а к как сумма н а п р я ж е н и й на лампе н на нагрузке равна н а п р я ж е н и ю источFIT Рис. 2 26. CxeMd триода с в н е ш н е й на­ грузкой. ника питания. Таким образом, (2-40) может быть переписано. М Я уравнение (2-41) = SW R — г/ ' или ^ i a = Su +-*, c / 2 (2-36) (2-37) (2-38) где U z H = ZJ ; A = W C T +U A =E . SL *а = — Д/ ; а и = а W Я A = Гораздо проще графический метод решения представленных уравнений, тем более, что для реальных ламп уравнение (2-36) действительно только с некоторым приближением. Решение ведется по семейству анодных характеристик, которое я в л я е т с я графическим изображением уравнения (2-36). Метод построения линий на­ грузки для однотактных усилителей подробно рассматривается в § 3-3 и 3-4; линии нагрузки для двухтактных усилителей рассматриваются в § 4-2а и 4-26; построение линий нагрузки для диодного детектора приводится в § 7-7а. 2-4е. Эквивалентные схемы электронных ламп. Если изменения н а п р я ж е н и я н тока в электронной лампе достаточно малы,-так что в области использования характеристики S, V и μ можно считать постоянными, то лампу можно заменить эквивалентной схемой, содер­ жащей линейные элементы. Д л я любой рабочей точки на анодных х а р а к т е р и с т и к а х малое из­ менение анодного тока лампы можно предста­ вить как i Направление тока 1 (рис. 2-27) соответствует направлению тока в анодной цепи. Уравнение (2-41) можно привести к виду: —^u c = 1 (п +Z^y й (2-42) ^ = Ж Ш С ^ Ш 1 (2-39) Используя уравнения (2-32) н (2-34), получим M A = SW AC W A (2-40) При включении лампы в схему, к а к показано на рис. 2-26, падение н а п р я ж е н и я на н а г р у з к е Z будет равно / Z Если изменить н а п р я ж е ­ ние на сетке по отношению к катоду на вели­ чину W так, чтобы анодный ток увеличился на величину Д / , то падение н а п р я ж е н и я на нагрузке увеличится на W . Соответствующее изменение анодного н а п р я ж е н и я AfZ будет h A H C а H a Постоянные напряжения и токи сетки и анода не входят непосредственно в уравнение (2-42), соответствующее работе лампы при малых сиг­ налах. Однако величины μ , Г/ и S в рабочей точке зави­ сят от выбранного режима по постоянному току. На ос­ новании уравнения (2-42) (-/iu ) можно начертить эквивалент­ ную схему лампы с нагруз­ кой, как показано на рис. Рис "2-27. Экви­ 2-27. Лампа заменена экви­ валентная схема с валентным генератором на­ г е н е р а т о р о м неиз­ пряжения с э. д. с. — μα и с менной э. д . с. д л я рис 2-26. внутренним сопротивлением, равным г и Сдвиг по фазе на 180° между напряжением сигнала на сетке и на аноде учтен в полярности эквивалентного гене­ ратора и принятого направления тока. Следует помнить, что — μ Η ς является только эквива­ лентным генератором напряжения и в дейст­ вительности не существует. В действительности в анодной цепи действуют только напряжения м и W Они равны по величине и противо­ положны по фазе. Переменный ток I в а н о д ­ ной цепи появляется благодаря управляющему действию сетки, и генератор — μ α является способом эквивалентного выражения этого управляющего действия. Схема, изображенная на р и с , 2-27, из­ вестна к а к эквивалентная схема анодной цепн с генератором неизменной э.д.с. (т. е. н е з а в и ­ сящей от остальных элементов схемы), т а к к а к c ζ а W A ζ