* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

32 Электронные лампы и транзисторы \гл 2 смесью карбонатов бария и стронция. После активирования такой эмиттер имеет работу выхода только 0,5—1,5 se, что позволяет полу­ чить высокий ток эмиссии при рабочих темпе­ ратурах 1 ООО—1 150° К. Процесс активиро­ вания заключается в нагревании эмиттера в вакууме до температуры примерно 1 500° К. При этом карбонаты переходят в оксиды с вы­ делением углекислого газа который должен быть удален. Углекислый г а з можно удалить путем откачки, но чаще применяют испарение внутри баллона металлического «геттера», ко­ торый химически соединяется с углекислым газом. Затем эмиттер прогревается при тем­ пературе примерно 1 150 К. Одновременно через высокое сопротивление на анод подается н а п р я ж е н и е около 100 в. При этих условиях образуются атомы чистого бария и стронция, которые диффундируют на поверхность. По­ степенно электронная эмиссия доходит до устойчивого значения. Хотя точный механизм эмиссии недостаточно изучен, однако считают, что эмиссионный ток создается непосредственно свободным металлом, который диффундировал на поверхность, или действием полупроводни­ кового слоя, который образовался благодаря присутствию свободного металла на поверх­ ности катода. Оксидные эмиттеры обычно ра­ ботают при температурах 1 000—J 100 К. Оксидные эмиттеры широко используются, так как они дают более высокий ток эмиссии на 1 вт мощности, затраченной на накал. С дру­ гой стороны, бомбардировка положительными ионами сильно разрушает поверхность эмит­ тера, и поэтому, за исключением специальных случаев, оксидные эмиттеры применяются только в л а м п а х , работающих при анодных н а п р я ж е н и я х менее 1 000 в *. г е е водятся сравнительные данные трех типов термоэлектронных эмиттеров. Высказанное справедливо т о л ь к о в слу­ чае, если все эмиттируемые электроны попа­ дают на другой электрод с достаточно высоким положительным н а п р я ж е н и е м , чтобы воспре­ пятствовать образованию пространственного за­ ряда внутри лампы (см. пп. 2-За и 2-36). 2-2 г. Катоды электронных ламп. Эмиттер в электронной лампе называется катодом. Ка­ тоды, применяемые в электронных л а м п а х , могут быть двух типов: катоды прямого н а к а л а и катоды косвенного н а к а л а . Типичные кон­ струкции катодов прямого н а к а л а показаны на рис. 2-5, а. Н и т ь нагревается путем пропуска­ ния через нее электрического тока. Катоды из вольфрама и торированного вольфрама всегда прямого н а к а л а , оксидные катоды тоже могут быть прямого н а к а л а . Однако большей частью оксидные катоды изготовляются косвенного н а к а л а . Несколько типов конструкций катодов косвенного н а к а л а приведено на рис. 2-5, 6". Катод состоит из металлического ц и л и н д р а , обычно никелевого, который покрывается оксид­ ным слоем, как описано в § 2-2в, Внутри ци­ линдра находится нить н а к а л а , которая элек­ трически изолирована от цилиндра. Недостатком катода п р я м о г о н а к а л а яв­ ляется то, что прн нагревании его переменным током результирующее электрическое поле и переменное падение н а п р я ж е н и я на нити при­ водят к п у л ь с а ц и я м анодного тока л а м п ы . Кроме того, при использовании в схеме не­ скольких ламп все лампы должны работать прн одинаковом потенциале катода, в против­ ном случае н у ж н о применять отдельные источ­ ники н а к а л а . В л а м п а х с катодами косвенного накала катод имеет эквипотенциальную поТаблица 2-2 Сравнительные данные наиболее распространенных эмиттеров Эмитгеры Нормальная рабо­ чая т е м п е р а т у р а , e K Эффективность э м и т т е р а , Mafem П л о т н о с т ь тока э м и с с и и , afcM** Вольфрамовая нить . Торированный катод . . . . Оксидный катод прямого н а к а л а Оксидный катод косвенного накала . . . . 2 400—2 600 ) 900 ] 000 - ] 100 1 000—1 100 2—10 50—100 200—J 000 10—200 0,1-1 0,7-3 0,4—3 1—3 * Д а н н ы е приведены д л я р е ж и м а п о с т о я н н о г о тока ( с р е д н е г о тока э м и с с и и ) . (Прим. р е д . ) Оксидные катоды способны давать очень большую эмиссию в течение нескольких микро­ секунд. Поэтому оксидные катоды применяются в мощных импульсных магнетронах, в которых при среднем токе 10 ма пиковое значение тока может достигать 10—20 а **. В табл. 2-2 при* В н а с т о я щ е е в р е м я о к с и д н ы е эмиттеры доста­ т о ч н о часто и с п о л ь з у ю т с я п р и а н о д н ы х н а п р я ж е н и я х свыше 1 000 в. Это д о с т и г а е т с я п у т е м совершенствова ния оксидных эмиттеров, повышения п а к у у м а , введе иии ионных л о в у ш е к и д р у г и х с р е д с т в , о с л а б л я ю щ и х в р е д н у ю р о л ь б о м б а р д и р о в к и п о в е р х н о с т и эмиттера положительными ионами. * * В современных и м п у л ь с н ы х м а г н е т р о н а х и д р у г и х п р и б о р а х с в е р х в ы с о к и х частот применяются не т о л ь к о о н с н д н ы е натоды, но т а к ж е торнрованные, натриевые, L-катоды и д р . , способные отдавать средний ток, исчисляемый сотнями м и л л и а м п е р и тысячами ампер в импульсе. (Прим. р е д . ) верхность, а поля, создаваемые подогревате­ лем, экранированы металлическим цилиндром. Большинство катодов косвенного н а к а л а имеет достаточно хорошую электрическую изоляцию между цилиндром катода и подогревателем, что допускает разность потенциалов между ними 100 β и более. Этого достаточно в боль­ шинстве случаев для того, чтобы все лампы в схеме работали от общего источника накала. Преимуществами катода прямого н а к а л а является малое время прогрева (для миниа­ тюрных приемных ламп примерно 1—2 сек по сравнению с 10 сек для ламп с катодами косвенного н а к а л а ' ) и более высокая эффективПриведенные данные являются неточными, некоторые типы ламп п р я м о г о накала имеют в р е м я прогрева катода д о л и с е к у н д , в т о в р е м я как приемно1