* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

950 ИЗМЕРЕНИЯ Расчёты производят, исходя иэ известного соотношения для постоянной передачи четы­ рёхполюсника g: th g = t h (b + j a ) = 1 / * £ïi£ Ζ = Te J*, (134) χ . χ b—затухание четырёхполюсника и а —фазовая постоянная четырёхполюс­ ника. Вычисление величин b m а производят по формулам: 2Т cos ψ t h 2Ь = (135) 1+ F ' a где tg2a= 27* sin ψ » 1 м Г И1Э6) воз­ /, то и а зна­ Если четырёхполюсником является д у ш н а я или кабельная линия длиной иэ результатов вычисления величин b нетрудно определить и километрические чения коэфициентов β и а: Q 0 магазина затуханий МЗ с известным пере­ менным затуханием Е> ), высокоомный индика­ тор И, к л ю ч К (для подключения индикатора попеременно то к выходу измеряемого четы­ рёхполюсника, то к выходу магазина зату­ ханий) и два нагрузочных сопротивления Z и R. Измерение производят путём изменения величины затухания Ь магазина затуханий до тех п о р , пока не будет установлено ра­ венство н а п р я ж е н и й U и U, что фикси­ руется равными отклонениями стрелки инди­ катора Я . П р и этом (140) ьг = ьл. Условие (140) справедливо для симметрич­ ных четырёхполюсников. В случае измерения несимметричного че­ тырёхполюсника, имеющего различные ха­ рактеристические сопротивления Z (по схеме слева) и Z (справа), его затухание опреде­ ляют по формуле: 0 0 2 2 1 2 & , = &„ — ^ l n ( f j ) . (137) (Hl) (138) а т а к ж е и постоянную распространения γ = - β + /а. В свою очередь, зная величины Z и γ , по известным иэ теории передачи формулам мож­ но определить и все первичные параметры линии — /?, L С и G (при условии однород­ ности линии). Использование формул (135) и (136) даёт удовлетворительные результаты, если четырёх­ полюсник имеет затухание в пределах 0,2 -т¬ — \_неп т . е. когда разница величин Z и Ζ ие слишком мала (при больших за­ т у х а н и я х ) и не слишком велика (при малых затуханиях). При з а т у х а н и и более 1 неп для вычисле­ ния b можно пользоваться приближённой формулой: 9 9 x x κ > 3 Магазины з а т у х а н и я (МЗ), применяемые при измерениях з а т у х а н и я четырехполюсни­ ков, представляют собой так называемые неискажающие искусственные л и н и и . Каждый магазин состоит из комплекта звеньев, обычно Т-образного (фиг. 69, а) или H-образного (фиг. 69, б) типов. δ) Hluullb^Wlllri ί Фиг. 69. Схема магазинов затухания; а—Т-образная; б— Н-образная 1* G = -J In 2 1 'χ. χ (139) Метод сравнения. В нормальной схеме для измерения собственного затухания четырёх­ полюсника по методу сравнения (фиг. 68): Фиг. 68. Схема измерения собственного затухания четырехполюсников по методу сравнения Г — источник переменного тока, питающий через симметрирующий трансформатор CT две параллельные цепи (цепь измеряемого четырёхполюсника с затуханием Ь и цепь х Магазины затуханий чаще всего выполняют по декадному принципу. На п р а к т и к е большей частью находят при­ менение магазины з а т у х а н и й с характеристи­ ческими сопротивлениями R — 600 и 1 400 ом* Компенсационный метод. В отличие от схемы ф и г . 68, применяемой при измерении собственного з а т у х а н и я методом сравнения, в схеме фиг. 70 для измерения компенсацион­ ным методом выходы измеряемого четырёх­ полюсника ИЧ и магазина затуханий МЗ замыкают между собой, включая в один из соединительных проводов нулевой индика­ тор И. После включения генератора Г на выходе четырёхполюсника появятся отличающиеся по модулю и фазе н а п р я ж е н и я U и U ; это вызовет появление в соединительных прово­ дах уравнительных т о к о в , которые н будут зафиксированы индикатором И. Уравнительные токи исчезнут только тог­ да, когда н а п р я ж е н и я U и U уравняются к а к по модулю, так и по ф а з е . Т а к к а к магазин з а т у х а н и й , состоящий из беэреактивных сопротивлений, не обладает возможностью менять фазу н а п р я ж е н и я U 2 2 2 2 2