* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
Рассмотрим, случаи, когда возмущающая по периодическому закону: S = Hslnbt
9
сила 5 меняется (23)
где: θ — частота возмущающей силы; H — постоянная амплитуда силы. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний: f + 2пу' + ω*0 = ~ sinB/. (24)
В случае малого сопротивления, когда я < о > , общее реше» вне уравнения (24) будет: у = Ae- SiniY
at
tù* — n*t + φ) + A sin (Ы + λ).
a
(25)
Первое слагаемое в правой части представляет собой зату хающие свободные колебания, которые с течением времени исчезают и их часто при расчетах не учитывают. Второе сла гаемое — вынужденные колебания с частотой Θ, равной частоте возмущающей силы. Амплитуда вынужденных колебаний: А = ^ —= & _ f 261
где у —статическая деформация системы от наибольшей личины возмущающей силы S « Я.
и maj
ве
Отметим, что амплитуда вынужденных колебаний не зави сит от начальных условий. Отношение
А
> -
1
, = р
(27)
Ун
называется к о э ф ф и ц и е н т о м н а р а с т а н и я
колебаний.
БОЗ
