* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

352 Раздел первый. Технология стекломассы вых потоков при любом тепловом изменении среды или материала тела или при их совместном изменении. Метод дает возможность оп­ ределить распределение температуры в теле, направление и вели­ чину теплового потока в различные отрезки времени. Приведенные ниже формулы пригодны для расчета одномерно­ го теплового потока в плоских телах. Однослойная стена. Стена общей толщиной δ м делится на Af расчетных слоев толщиной Δ χ м каждый. Увеличение количества расчетных слоев и уменьшение их размера приводит к большей точ­ ности расчета. Расчетных слоев при расчете не должно быть мень­ ше четырех. При коэффициенте температуропроводности ам /ч материала стены расчетный отрезок времени Δ Z равен: 2 4 (Δ х) Л ' - ^ г , . 2 (104) с газовой Температуру поверхности стены, соприкасающейся средой через (m-f-1) Δ гч, определяют по формуле λ α tnbx ( m - f l ) Δζ = 'в ( '(π—1) Их, тпИг ~ * ) ~^ в = — + Δ* u α Δ *' Β + λ ' ( π - 1 ) Δ χ , тИг αΔχ+λ (105) Температуру внутренней поверхности стены печи определяют по формуле (105) или задают в соответствии с графиком работы печи. Температура на поверхности «Δ χ внутреннего элементарного слоя через отрезок времени ( m + 1 ) Δί равен: Un—l) ^x. mAz + * ( п + 1 ) Их. тпИг W(m+l)-z = 2 · ( 1 0 6 ) Многослойная стена. При расчете тепловых потоков в много­ слойной стене один из слоев, обычно с наибольшим λ, принимают за основнойХа остальные слои заменяют эквивалентными. Общая толщина эквивалентного слоя для каждого материала, за исключе­ нием основного, равна: Ъ = Ъ п - ± м . (107) Толщина расчетного эквивалентного слоя Λ ^=^ΤΓ,|/ число расчетных слоев в слое 1 f A W ÏÏT ( 1 0 8 ) - (109)