* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
686
Измерения
Для эквивалентной схемы типа фиг. 17,16 6
Для эквивалентной схемы фиг. 17,16 с
IV. Для катушек, используемых на высоких частотах, необходимо иногда учитывать распределенную (собственную) емкость, образуемую между витками обмотки. Для расчетов можно принимать эту распределен ную емкость в виде некоторой сосредоточенной емкости C (фиг. 17,17). Такую же схему следует применять и при учете поведения активного со противления в диапазоне очень высоких частот, где проводниковый эле мент обладает одновременно с активным сопротивлением и некоторой индуктивностью, а выводные зажимы сопротивления действуют эквива лентно параллельно подключаемой емкости C . Эквивалентная индуктивность для схед ι мы фиг. 17,17
0 0
41
1
м е ж д у вит-
7
" ~ 1 — со2£С
л
и эквивалентное сопротивление о _
» M —0) /,Сп)
2
*
Фиг. 17,17. Р а с ч е т н о е включение сосредоточенной (собственной)
2
^ ^ r ^ r ^ i S S " -
емкости, о б р а з у е м о й
Указанные выше формулы эквивалент, ДУ™°" и сопротивния. лений при повышенных частотах являются приближенными и годны к использованию лишь для частот, заметно отличающихся от критической (собственной час тоты катушки или сопротивления). При частотах, очень близких к крити ческой [резонансной частоте, для которой величина (1—a> Z,Q) прибли жается к нулю], следует пользоваться более точными формулами:
н ы х з н а Ч е Н И Й и н е й 2
L(I-V LCO)-CQR*
L
2
.
2 2 9
> — ω a R +(1 - ^ LCO)
Q
К
2
2
* ~№к
2
+
(\-V C L) '
0
2
2
Следует помнить, что при достаточно высоких частотах эквивалент ная индуктивность может сделаться даже отрицательной, т. е., иными сло вами, превратиться в конденсатор (настройка такой катушки, превратив шейся в конденсатор, будет требовать уже не емкости, а индуктивности). РАЗЛИЧНЫЕ МОСТОВЫЕ СХЕМЫ М о с т Т о м с о н а ( К е л ь в и н а ) д л я и з м е р е н и я о ч е н ь ма л ы х с о п р о т и в л е н и й (фиг. 17,18) иначе называется двойным мос том ToMtoHa местом Кельвина (двойным курбельньш мостом).
l
