* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

630 Модуляция и демодуляция Угол отсечки, выраженный временем половинной длительности токового импульса, будет составлять — , где ω = 2π/ ( / — частота в гц). Угол отсечки θ зависит только от величины отношения между сопро­ тивлением нагрузки R и сопротивлением детектора R d π R ""^О-вУравнение для Ô не решается аналитически, и поэтому для определе­ ния величины угла отсечки θ (необходимого для дальнейших расчетов) приходится пользоваться графиком. Эта графическая зависимость и дана на фиг. 15,13 и 15,14 (последний — график дает более точные значения для значений Ô, близких к нулю, — случай достаточно часто встречаю­ щийся в практике). Косинус угла отсечки является для синусоидального сигнала внешним коэфициентом детектирования, т. е. равняется отноше­ нию выпрямленного напряжения к амплитуде приложенного высокочаd R _ IoR стотного напряжения ω А = — == cos 0. ω Входное сопротивление детекторной цепи (представляемое детектор­ ной цепью для источника высокой частоты) Rii3 также зависит от угла отсечки ô R d 0 — sin Ocos θ* ω Связь между входным сопротивлением детектора /? нием нагрузки R выражается формулой P и сопротивле­ - п t g Q — Q ^ω — D — Sin ÖCOS 0 ' Значениятакже R даны в графиках фиг. 15,13 и 15,14 для тех же значений угла отсечки 0. При малом угле отсечки сопротивление R R стремится к — для схемы фиг. 15,15 и -^- для схемы фиг. 15,16. Z R ili о Для квадратичного диодного детектора эти основные соотношения между R , R и /? уже не могут быть определены приведенными графиками. Для квадратичного диодного детектора существуют следующие зависимости: d ω * ( — - £ ) R d ^ с 7 [ ( 1 + 2со52 0) 0 — 3 cos OsinO] ш R R iii π d υ ω [Ι si" ( ° s О + 2) — 20 cos 0 j ô c 2 При подаче на детектор амплитудно-модулированных колебаний фор­ мы υ = ΰ ( \ + /neos Qt) sin at величина емкости С конденсатора, пропу­ скающего высокую частоту (фиг. 15,11-A или фиг. 15,11-5) не должна ω