* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

626 Модуляция и демодуляция Если в этой цепи действуют два напряжения, близкие по частоте друг к другу, то на выходе возникнут биения, т. е. среднее значение выпрямленного тока будет изменяться по величине так медленно, что в приборе нагрузочной цепи (положим, телефоне) будут наблюдаться ко­ лебания с частотой тока биений. В этом случае действующая э. д. с. имеет вид е = Αχ sin -f~ A sin (ω + 2) 2 t, а приращение постоянной составляющей выпрямленного тока составит Δ/ = + J ^ψ. [cos Ш — cos (2ω + β) t] t. Среднее значение для косинусоидальных подинтегральных членов равно нулю, однако коэфициент, стоящий перед косинусом частоты бие­ ний (cosSîr) будет изменяться столь медленно, что в телефоне (приборе) будет обнаруживаться ток биений, равный по величине 0 !биений = ^ ™* 1 Практическим выводом из этой формулы является следующее: при неизменной амплитуде местного гетеродина (A ) интенсивность тока бие­ ний прямо пропорциональна амплитуде (A ) напряжения сигнала и кри­ визне характеристики детекторного элемента схемы. По сравнению со схемой детектирования сигнала непосредственно по выпрямленному току при квадратичной характеристике детектора схема приема на биениях даст большую чувствительность при слабых сигналах. Для анодного детектора (триод с нагрузкой в анодной цепи при по­ даче модулируемого напряжения на сетку) действительны аналогичные формулы x 2 где Δ / — приращение постоянной составляющей анодного тока; А — амплитуда высокочастотного колебания; α T = — I — кривизна характеристики I = f (U ). a d^i dU a d d При подаче двух близких по частоте колебаний к анодному детектору интенсивность тока биений будет пропорциональна A T (где A — ампли­ туда напряжения сигнала, величина A — амплитуда напряжения местного гетеродина подразумевается неизменной). Р а с ч е т д и о д н о г о (идеального линейного) д е т е к т о р а произ­ водят, исходя из идеализированной детекторной характеристики, изобра­ женной на фиг. 15,9. Для отрицательных напряжений U ток через такой диод равен нулю, для положительных же напряжений сила тока через диод пропорциональна падению напряжения на самом диоде, т. е. явление аналогично прохождению тока через обычные проводники. Статическое сопротивление детектора R для этого участка характеристики опреде­ лится (фиг. 15,9) как тангенс угла а. I . Р е ж и м к о р о т к о г о з а м ы к а н и я (сопротивление нагрузки jR = Q\ случай, имеющий место в радиоизмерениях при работе диода на низкоомные обмотки) при синусоидальной форме приложенного напря­ жения. 2 a 2 x a d H