* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Фидерные линии 537 Таким образом отрезок линии длиной в четверть длины волны мо­ жет быть использован для трансформации сопротивлений на резонансной волне λ = 4/. Различные случаи нагруженной линии Линия Hai ружена чисто активным сопротивлением R Q k 0) R P+J k z (р — R\) sin ml · cos ml „ 2 , , • » 2 O = P ρ cos ml -\-R\-sin* 2 ml - · Линия нагружена реактивным сопротивлением Jx 1о k =;' *+г^ 9 х r т£ г (1б) Линия нагружена комплексным сопротивлением Z = k R -\-jx k c o s m l k Z = p 0 RkP-\-J [*kp c o s ^ ml + (ρ — R\ — \) ъ 2 k k 2 x s i n m l ' \ . ( 17) [p cos ml — x sin ml\ -|- R sin ml Коэфициент полезного действия линии Для режима чистой бегущей волны по линии, т. е. когда Z = р, к. п. д. η определяется по формуле k 2 η= £ = 0 β - » \ (18) где P - м о щ н о с т ь , подводимая к линии; P —полезная мощность в сопротивлении нагрузки. Обычно на практике 2$l <^ 1, поэтому η = 1 _ 2? Λ 2 k (19) Для общего случая нагрузки при Z φ ρ к. п. д. для чистой активной нагрузки определяется формулой Tl = T т\ • (20 > где k= L . Потери в линии Потери энергии в линии обусловлены наличием омического сопро­ тивления проводов и утечки между проводами. Кроме этого в линии существуют потери на излучение энергии и потери в диэлектрике изоля­ торов. Так как потери в диэлектрике эквивалентны некоторой дополни­ тельной утечке в линии, а потери па излучение в фидерах практически малы, то величина потерь в линии характеризуется коэфициентом затуха­ ния β, который определяется формулой