* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

572 Ламповый генератор и передатчик малой мощности Отрицательное смещение на сетке E g = go - ißmg - DE ) ß mal COS Θ. Е х. то ( 13) Проверяем, соблюдается ли условие недонапряженного режима: Eg ~Ь E g < E m a Наконец, определяем сопротивление анодного контура Z = ^ h . (14) 'mal На этом расчет режима заканчивается. Электрический расчет деталей схемы будет дан ниже. Если одна лампа не развивает необходимой P а более мощную лампу применить нельзя по тем или иным причинам, то обычно прибегают к па­ раллельному или последовательному (двухтактному) включению двух (реже большего числа) ламп. Если соединить пар ллельно η одинаковых ламп с параметрами I E P макс, A S R , то их можно считать эквивалент­ ными одной лампе с параметрами nl , E пРамакс, D, ^ —. Поэтому kl si ai a 1 i n s ai t расчет можно вести прежним путем, взяв эти эквивалентные параметры. Можно поступить и иначе, а именно: вести расчет для одной лампы и за­ тем увеличить в η раз P , P , Р, J I , уменьшить в η раз Z , а осталь­ ные параметры режима оставить без изменения. Следует заметить, что применять параллельное соединение можно только в крайнем случае, так как оно обладает рядом существенных недостатков. К ним относятся: 1) возрастание паразитной емкости между электродами; 2) трудность осуществления во многих случаях контура с малым 3) вредное влияние неоднородности ламп на работу генератора. Особенно плохо работают параллельно лампы на коротких волнах, на которых не следует соединять более двух ламп. Благодаря указанным недостаткам уве­ личение мощности фактически получается при присоединении каждой сле­ дующей лампы не на 100% мощности при одной лампе, а значительно меньше. В среднем считают, что на длинных волнах каждая следующая парал­ лельно включаемая лампа дает прирост мощности на 70—90°/ , а на корот­ ких волнах включение второй лампы увеличивает P лишь на 40—-6¾%. Поэтому следует всегда стремиться к увеличению мощности применением более мощной лампы или двухтактным включением. k a mab a k 0 k ДВУХТАКТНАЯ СХЕМА Двухтактное включение (фиг. 13,4) особенно выгодно для коротких волн, так как при нем междуэлектродные емкости соединяются последо­ вательно, отчего их общая величина и влияние на работу схемы умень­ шаются. В проводах питания отсутствуют все нечетные гармоники, в том числе и первая, что улучшает стабильность частоты и режима. Кроме того в контуре отсутствуют четные гармоники и, следовательно, передатчик из­ лучает меньше паразитных мешающих волн. Основной недостаток двух­ тактной схемы — это необходимость однородности ламп и симметрии схе­ мы (неодинаковость ламп можно несколько «исправить» нарушением сим­ метрии). Расчет двухтактного усилительного каскада ведется точно так же, как и однотактной схемы. Для случая заданной P нужно сделать расk