* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

302 Колебательный контур. Связанные цепи ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫЙ РЕЗОНАНС ОДИНОЧНОГО КОНТУРА В цепи, содержащей индуктивности и емкости, ток может при опре­ деленных условиях совпадать по фазе с действующей э. д. с. В этих ус­ ловиях реактивная составляющая сопротивления всей цепи равна нулю и для этих частот цепь находится в резонансе. Для последовательной цепи (фиг. 7,1) Полное сопротивление цепи в комплексной форме или в форме более удобной для расчетов: Фиг. 7,1. Простейший последовательный колебаZ=f{d+Jy), / L 1 , , тельный контур. где ρ = у = = ω ί, 0 (волновое сопро­ тивление или иначе характеристика контура); у = — — ^ (двойная относительная расстройка); D ι = -rxr (затухание контура или величина обратной ности контура). Для малых расстроек контура Т d~— доброт¬ 2Aco _ 2 А / ω 0 0 0 - /о ' где Αω = ω — (о и Δ/ = / — / (абсолютная расстройка). F E При резонансе ω = ω ; у = 0 и ток в цепи / = -~ = — · Q. ρα ρ При всякой другой частоте напряжение на индуктивности 0 0 ρ Vd*+ у* и на емкости Vd* +у* ο ω Величину Z удобно также определять, пользуясь выражением 0 Фазный угол f = arctg Q — JL^ == arctg Qy.