* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

166 Проволока и сопротивления d — диаметр отдельной жилки в мм\ γ — удельная проводимость (для меди при комнатной температуре γ = 60); N — число жил в канатике; К—пространственный коэфициент, т. е. отношение площади сече­ ния меди к общей площади сечения канатика. Для очень коротких волн приблизительный расчет можно производить, считая, что ток распространяется в проводнике по наружному его слою, проникая на глубину δ, равную S = 0,5 / Т где δ —глубина проникновения тока в проводник (мм) соответствует глу­ бине, на которой плотность тока в ε раз меньше (до 37%) максимальной плотности у поверхности проводника; ρ — удельное сопротивление материала проводника, ом - мм )м\ μ — магнитлая проницаемость материала проводника; / — частота тока, мггц. Так, например, для медного проводника глубина проникновения тока определится величиной 2 Ьмеди = (ММ). Эта величина позволяет определить высокочастотное сопротивление R круглого медного провода: VT R=i2d (OMfM) t где R — действующее сопротивление 1 м круглого медного провода, ом\ / — частота, мггц. d — диаметр медного круглого провода, мм. Следует указать, что при замене одного немагнитного материала другим высокочастотное сопротивление проводника (при неизменной его форме) изменяется пропорционально корню квадратному из отношения удельных сопротивлений этих материалов. Так, например, при замене медного про­ водника на алюминиевый той же формы и того же размера, высокочастотное сопротивление проводника увеличится в " | / в 1,3 раза (добротность Q этой цепи уменьшится, следовательно, до 0,78 от первоначального значения Qjiiedu). НАГРУЗКИ ДЛЯ ОБМОТОК ИЗ МЕДНОГО ИЗОЛИРОВАННОГО ПРОВОДА Величина допустимого тока нагрузки определяется в большинстве слу­ чаев допустимым повышением температуры прибора (трансформатора, ка­ тушки, мотора и пр.) над окружающей температурой или вообще опреде­ ленной наивысшей допустимой температурой. Для приборов, рассчитанных /i - а А Ю * t и л и приблизительно ?меди