* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

164 Проволока и сопротивления В лабораторно-измерительной практике иногда бывает необходимо построить сопротивление, величина которого при высокой частоте очень мало отличалась бы от величины его при токах низкой частоты. Для этой цели очень удобно пользоваться таблицей, составленной Американским бюро стандартов. Таблица 4,25 дает наибольший допустимый диаметр про­ вода из определенного материала, с тем чтобы отношение ^ - не пре¬ восходило 1,01, т. е. увеличение сопротивления при заданной частоте не превышало бы 10/ от сопротивления провода при постоянном токе. Если допускаемое увеличение действующего сопротивления провода не должно превышать 1С% этого сопротивления постоянному току, т. е. 2 1 0 если - г г = - ^ 1,1, то для получения наибольшего допустимого диаметра про¬ вода значения таблицы надо умножить на 1,78. Если же допустимое уве­ личение действующего сопротивления не должно быть больше 0,1%, т. е. --=-5=1,001, то табличные значения надлежит умножить на 0,55. Все приведенные выше формулы и таблицы могут быть применены лишь в том случае, если провод не находится близко к другому проводу, имеющему относительно первого заметный коэфициент взаимной индукции. В против­ ном случае влияние скин-эффекта возрастает на величину, не поддающуюся учету. Равным образом весьма трудно определить действующее сопротив¬ ление провода, намотанного в катушку. Отношение при катушечной намотке увеличивается (по сравнению с прямо натянутым проводом в усло­ виях переменного тока той же частоты), но точно определить это увели­ чение сопротивления довольно трудно. О подсчете действующего сопро­ тивления обмоток катушек будет сказано в главе о катушках. При расчете допустимой плотности тока для провода при высокой частоте приходится принимать во внимание не сечение (как при постоян­ ном токе), а периметр окружности этого сечения. Необходимый диаметр круглого провода можно определить из сле­ дующей формулы: 14·/ d Vx где d — диаметр провода в мм\ I — ток в а\ λ — волна в м. Для очень коротких волн данная формула непригодна. Для некоторой области частот выгодно применять вместо цельного провода многожильный канатик (литцендрат) с изолированными жилами. Следует, однако, иметь в виду, что, начиная с некоторого значения частоты, сопротивление такого канатика по мере увеличения частоты становится больше, чем сопротивление цельного провода того же сечения. В случае прямолинейно натянутого канатика он окажется менее выгод­ ным, начиная с частоты / где Z — 2 5 0 0 tceii — критическая частота к кщ\