* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

232 ГЛАВА IX поверхности твердого вещества, то энергия отдачи, которую получает атом инертного газа, может оказаться достаточной для выбрасывания этого атома из твердого вещества; 2) если атому инертного газа не удается выделиться из твердого ве­ щества в результате отдачи, он все же может покинуть твердое тело путем диффузии, прежде чем произойдет его радиоактивный распад. Теория процессов отдачи и диффузии, разработанная Флюгге и Цименсом [F19], будет изложена в разд. 1а. Если твердое вещество представляет собой агрегат из многих твердых частиц (например, порошка), каким обычно является изучаемый образец, то атом инертного газа, который выделился из какой-либо частицы, может распасться, прежде чем он успеет продиффундировать к поверхности порошка. Такие атомы не оказывают влияния на величину измеряемой эманирующей способности образца, поскольку их излучение нельзя отличить от излучения атомов инертного газа, распадающихся внутри частиц. Существует несколько возможных механизмов выделения атомов инертного газа путем медленной диффузии из порошкообраз­ ных веществ. Во-первых, атом инертного газа, обладающий энергией отдачи и вылетающий из одной частицы, может проникнуть в другую частицу, из кото­ рой он может в дальнейшем либо выделиться путем диффузии, либо остаться вплоть до распада. Во-вторых, если атом инертного газа попал в пространство между частицами, то, прежде чем выйти на поверхность образца, он должен продиффундировать сквозь поры порошка. Обычно диффузия из пор, наполнен­ ных газом, протекает быстро, однако адсорбция инертного газа на поверхности частиц может препятствовать диффузии и привести к уменьшению эманирующейспособности образца, Диффузия из пор, наполненных жидкостью, идет значи­ тельно медленнее; так, например, значительная часть атомов торона (Rn ), с пе­ риодом полураспада 54,5 сек., и актинона ( R n ) , с периодом полураспада 3,92 сек., может распасться, прежде чем онй успеют продиффундировать сквозь такие поры. Эти явления, затрудняющие количественное истолкование результа­ тов определения эманирующей способности, будут рассмотрены в разд. 16). 2a0 318 а) Эманирующая способность отдельной частицы В данном разделе изложены основы теории Флюгге и Цименса [F19J. Пред­ полагается, что частица является гомогенной и изотропной во всех отношениях, и в частности в отношении распределения материнского вещества, из которого образуется радиоактивный инертный газ. Предполагается также, что возраст частицы достаточно большой, так что скорость образования радиоактивного инертного газа равна сумме скорости его распада внутри частицы и скорости его выделения из частицы. Э м а н и р у ю щ а я с п о с о б н о с т ь , о б у с л о в л е н н а я отдачей ( Е ) . Атом отдачи может пройти сквозь поверхность частицы лишь а том случае, если материнский атом находится на таком расстоянии от поверхности, которое не превышает пробега отдачи R. В случае большой частицы, у которой величина поверхности близ углов и граней очень мала по сравнению с общей поверхностью, доля атомов инертного газа, образующихся из материнских атомов, расположенных в пределах расстояния R от поверхности, равна 0 _ величина поверхности величина объема Лишь некоторая часть этих атомов выбрасывается из частицы в результате про­ цесса отдачи. Из частицы вылетает только половина всех атомов инертного газа, образующихся в непосредственной близости от поверхности, и вовсе не вылетают атомы, которые возникли на расстоянии R от поверхности. Доля ;