* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ПРОЦЕССЫ, СОПРОВОЖДАЮЩИЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ 213 методу Марша. При исходном количестве какодилата натрия, равном 1,1 кг, к радиоактивному мышьяку было примешано менее 0,1 мг стабильного мышьяка. Согласно данным Штарке, фактор концентрирования превышал 10 ; однако он не сообщает об эффективности этого процесса. Баркас, Карлсон, Гендерсон и Мур [В13] осуществили выделение атомов отдачи брома, образующихся из бромистого этила по реакции (у, п). Эти иссле­ дователи применяли ^-излучение, возникающее при облучении лития протонами. Энергия отдачи атомов брома, образующихся в результате этой реакции, может быть приближенно вычислена иэ уравнения 7, в котором не учитывается импульс, передаваемый атому f-квантом *: 1 Если принять, что энергия исходного f-кванта £ ? = 1 7 Мэв [Р36], энер­ гия ядерной реакции Q = — 8 Мэв, масса нейтрона т = 1 и масса атома отдачи брома М = 80 (в действительности присутствуют как атомы Вг , так и Вг ), то вычисленное значение энергии отдачи Ем равняется 0,11 Мэв. Конечно, это значение намного превышает энергию, необходимую для разрыва связи углерод — бром. Баркас и другие исследователи извлекали активные атомы отдачи брома из облученного бромистого этила путем экстракции водными растворами. т £0 18 2. ХИМИЯ АТОМОВ, ОБРАЗУЮЩИХСЯ В РЕЗУЛЬТАТЕ ИНДУЦИРОВАННЫХ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ, ПРОДУКТЫ КОТОРЫХ НЕ ЯВЛЯЮТСЯ ИЗОТОПАМИ ВЕЩЕСТВА МИШЕНИ Ядерным реакциям, продукты которых неизотопны с элементом мишени, было посвящено гораздо меньше химических исследований, чем ядерным реак­ циям, при которых образуются изотопы элемента мишени. Повидимому, это обстоятельство обусловлено отчасти тем, что для выделения неизотопных атомов могут быть использованы более или менее стандартные химические операции, а отчасти трудностями, связанными с химическим исследованием мишеней, физи­ ческие свойства которых определяются природой применяемого вида излучения. Так, например, в случае облучения дейтронами и протонами обычно необходимо пользоваться тугоплавкими твердыми мишенями. В работе Либби [L23] вкратце рассмотрены факторы, которые могут влиять на химическое поведение атомов, образующихся при облучении таких мишеней. а) Энергия отдачи при з а х в а т е и испускании т я ж е л ы х ч а с т и ц При большинстве индуцированных ядерных реакций, продукты которых н е являются изотопами элемента мишени, происходит испускание одной или несколь­ ких тяжелых частиц (протон, нейтрон или а-частица) составным ядром. Если составное ядро испускает одну частицу с массой т, то средняя энергия отдачи Ем * Точное уравнение для энергии отдачи атома, образующегося при реакции {f, л), было выведено Либби [L23]: ME* т , El\ El V i E- Mm cos В i (Щ + Q) 2 (M + m) — t ~~ 2c (M + m)* { т Mm f ' ( 8 ) где Ем — энергия отдачи атома, M — масса атома, £ — энергия f-кванта, т — масса ней¬ трона, Q — энергия ядерной реакции, с — скорость света, 6 — угол между направлениями испускаемого нейтрона и падающего фотона.