* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ САМОДИФФУЗИИ 61 Если вместо сцинтилляциоиного экрана или счетчика, которые подсчитывают отдельные а-частицы, применять ионизационную камеру, суммирующую ионизацию, вызываемую а-частицами, попадающими в камеру, то описанный выше метод расчета должен быть несколько изменен, так как не все а-частицы, попадающие в камеру, вызывают одинаковую ионизацию. Попадающие из глубины кристалла а-частицы по сравнению с а-частицами, испускаемыми с самой поверхности, обладают меньшей энергией, и пробег их в камере меньше. Поэтому они создают в камере меньшую ионизацию. В связи с этим в уравнение (9) необходимо ввести некоторый поправочный коэффициент J, представляющий собой отношение средней ионизации, создаваемой в камере а-частицами, испускаемыми из слоя, находящегося на расстоянии х от поверхности, к средней ионизации, создаваемой а-частицами, испускаемыми с самой поверхности кристалла. Если между поверх­ ностью кристалла и ионизационной камерой имеется слой воздуха, то уравне­ ние (9) принимает следующий вид: в-ь А=А °/ утк-фл''*'** *- 4 (13) Интеграл, входящий в это уравнение, вычисляется графически. Значения J могут быть определены из величины площади под кривой Брэгга при условии, что а-частицам, испускаемым не нормально к поверхности кристалла и поэтому проходящим более толстый слой вещества на пути до камеры по сравнению с а-частицами, испускаемыми нормально к поверхности, приписывается соответ­ ствующий статистический вес. Метод измерения по а т о м а м отдачи. Для измерения коэффициентов диф­ фузии при более низких температурах, имеющих меньшую величину, чем коэф­ фициенты диффузии при высоких температурах, Хевеши и Зейтц [Н851 исполь­ зовали метод ядер отдачи. Ряд распада, начинающийся с ThB, можно изобразить следующим образом: ThB(10,6 час.) ThC(60,5 мин.) 0(0.337)/ / Г ( 0 ' 6 6 3 ) - > ThC'(3 • Ю f « / / - 1 сек.) ThC"(3,1 мин.) ThD (устойчив). Если ThC испускает а-частицы, то ядро продукта распада ThC" испытывает отдачу. Поскольку ThC" ^-активен и испускаемые им электроны легко обна­ руживаются, то выход ядер отдачи можно определить по р-активности собранных частиц отдачи. Очень малая длина пробега ядер отдачи делает этот метод значительно более чувствительным, чем метод измерения по а-активности, Хевеши и Зейтц собирали атомы отдачи ThC" на медном электроде, заря­ женном до —200 а. Измеряя выход ядер отдачи до и после диффузии, они определяли коэффициенты диффузии вплоть до столь малых значений, как 10 см • сек . Метод интерпретации результатов измерения выхода ядер отдачи идентичен с методом, применявшимся при подсчете по сцинтилляциям, вызываемым «-частицами. Уравнения (10) и (11) могут быть использованы непосредственно, если вместо значения R подставить максимальную длину пробега ядер отдачи ThC" в кристалле. Длина пробега ядер отдачи в кристалле хлори­ стого свинца может быть определена по поглощающей способности свинца и хлора по отношению к а-частицам, принимая, что отношение пробега а-частицы к пробегу ядра отдачи в хлориде свинца такое же, как и измеряемое в воздухе. Длина пробега ядер отдачи ThC" в хлориде свинца была найдена равной 7,5 • 10 см. 2 -1