* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

СТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ 63 пройденному пути. Обратимость этого явления есть признак магнитного пре­ вращения, к о т о р о е в интервале темпе­ ратур между комнатной и точкой Кюри не с о п р о в о ж д а е т с я изменениями в кристаллической решетке. Термомагнитный метод состоит в ис­ следовании зависимости магнитной вос­ приимчивости от изменения температуры. Температурная зависимость намагни­ ченности железа п о к а з а н а на фиг. 2 4 , а. Фнг. 24. Кривые температурной зависимости на­ магниченности: а — для одной н б— для двух фер­ ромагнитных фаз. действует в р а щ а ю щ и й момент, стремя­ щийся повернуть о б р а з е ц вдоль н а ­ правления магнитного поля. Величина в р а щ а ю щ е г о момента зависит от коли­ чества ферромагнитной фазы в о б р а з ц е . О б его изменении в ходе процесса распада твердого р а с т в о р а м о ж н о судить по изменению угла поворота о б р а з ц а как функции магнитной восприимчиво­ сти. О б р а з е ц нагревается в электриче­ ской печи, помещенной между полюсами электромагнита. Схема анизометра и связанные с ним дополнительные п р и ­ способления при­ водятся на фиг. 2 5 . Н а и б о л е е часто т е р м о м а гн итный метод применяется для изучения прев­ ращения п а р а м а г ­ нитного аустенита в ферромагнитную Точка К ю р и железа равна 770° С . П р и наличии в структуре стали двух фер­ ромагнитных ф а з к р и в а я J — 0 при­ нимает ф о р м у к р и в о й , и з о б р а ж е н н о й на фиг. 2 4 , б. П у н к т и р н а я кривая показы­ вает результат, который мог бы быть по­ лучен, если бы вторая ф а з а отсутствовала. Если эти кривые продолжить до а б с о ­ лютного нуля ( — 2 7 3 ° С ) , то по отно­ шению этих интенсивностей намагничен­ ности к полной м о ж н о определить и относительные количества ф а з . Термо­ магнитные исследования могут приво­ диться по двум методам. Один из них заключается в определении кривых на­ магниченности при различных темпера­ турах. Этот метод трудоемок и имеет тот недостаток, что состояние структуры образца может подвергаться изменениям во время длительных выдержек при повышенных температурах. Д р у г о й ме­ тод состоит в определении зависимости намагниченности от изменения темпе­ ратуры в присутствии намагничиваю­ щего п о л я . Этот метол используется в большинстве исследований. М а г н и т н ы й а н и з о м е т р применяется для изучения кинетики фазовых п р е в р а щ е н и й . Действие ани­ зометр а о с н о в а н о на влиянии постоян­ ного магнитного поля на испытуемый цилиндрический о б р а з е ц (3 X 30 мм), подвешенный на упругих стальных п р у ж и н а х под небольшим начальным углом а ( ^ 1 0 ° ) к направлению поля. С о стороны магнитного поля на о б р а з е ц Фиг. 25. Схема анизометра Акулова. ферритно-карбидную смесь или ф е р р о ­ магнитный мартенсит. Магнитный анализ неферромагнит­ ных материалов. П о пара- и диамагнит­ ным свойствам определяют изменения ф а з о в о г о состояния аустенитных сталей и сплавов при высоких температурах П а р а м а г н и т н а я восприимчивость о п р е деляется по силе, с которой тело втя гивается в неоднородное магнитное поле Т а к о е поле м о ж н о получить, если изго товить электромагнит с о скошенными по люсами. Тело с магнитным моментом М, помещенное в поле в вакууме, неодно­ родность которого в электромагните dH измеряется затягивается величиной градиента силой F = M -г—• дх •^-»