* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

302 РАСЧЕТЫ ЗА П Р Е Д Е Л А М И УПРУГОСТИ Численное интегрирование выражении г лС позволяет определить функцию|лС(*г. г. Окружное и радиальное напряжения во втором приближении определяются по формулам ( 4 1 ) и ( 4 2 ) . Д л я получе­ ния напряжений в третьем приближении по формуле (45) вновь подсчитывается функция а на основе полученных вели­ чин напряжений во втором приближении, п о с л е ч е г о расчет ведется по схеме, изложенной для второго приближения. Диск без отверстия В круге малого радиуса г окружное и радиальное напряжения предполагают­ ся постоянными и равными между собой. В расчетах принимается г — 0,1г . R первом приближении: лля 0 < г < г л х 2 2 Функция С определяется по формулам ( 4 3 ) - ( 4 5 ) . Порядок расчета такой же, как и для диска с отверстием. Радиаль­ ные перемещения определяются по фор­ муле (46). Пример. Определить величины напряжений и зависимость радиального перемещения точек на наружном радиусе от времени для диска, изобра женного на фиг. 38. а. Диск равномерно нагрет до температуры Ь = 450° С и вращается с п ос то ян ным числом оборотов л = 12 О О в минуту. Давле­ О ние на внутренней поверхности равно нулю, а на наружной поверхности диск нагружен равномерно распределенной растягивающей нагрузкой интен­ сивностью p =• 914 кПсн*. Материал диска — хромоникельмолибденовая сталь, график функции 2 (г) для которой при температуре 450° С пред ставлен на фнг. 39, показатель степени л = 2,41 (см. табл. 4), а модуль продольной упругости при ассматриваемой температуре E= 1,66-10 кПсм*. ее единицы объема материала диска т = = 0.008 KriCM . Расчет диска произведен по схеме, изложенной выше. Результаты сведены в табл. В—10. Эпюры окружных и радиальных напряжений в первом, втором и третьем приближениях представлены на фиг. 38. о. Как следует из этих эпюр, при подсчете напряжений можно ограничиться тремя приближениями. Третье приближение уже незна чителыю отличается от второго. Для определения зависимости радиального пе­ ремещения, возникающего в результате ползу­ чести диска на наружном радиусе от времени, находим иэ табл. 10 величины напряжений на на ружном контуре диска в третьем приближении. Они равны о •= 1640 KFfcM : 7<*>г V . л- = г , - = Л — FlcM . t : Б 5 t P Tsft + 2 2 7 -t-jj-J TH 1 t\ F г 2 + 1 лля г, < г < 1г e г i Vl M P+rti F (/•]) — 0 и J (ri) '^+^ «= 0; для g J (г) I ? 9 1 4 ti 1 • 2.45 причем Подставляя эти величины в формулу (46), учитывая, что S г, •= 15,5 см. получаем « и , , - * - M H - И И » М. Во втором приближении: для 0 < г Расчет неравномерно нагретого вра­ щающегося диска переменной толщины без использования предположения уста­ новившейся ползучести см. [ 1 4 ] . Расчет диска на п о л з у ч е с т ь по мето­ ду Р. С. Кинасошвили сводится к опи­ санному выше расчету диска с учетом