* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Эти соотношения являются достаточ­ ными условиями механического подобия двух течений жидкости, если, конечно, граничные условия также будут по­ добны. Пусть / — характерный для данного движения размер, v — характерная ско­ рость, например скорость набегающего потока. Положим, что внешней массовой силой является сила тяжести, и движение установившееся. Рассмотрим два числа: R e = * (число Рейнольдса) тельно определено, считая, что поверх­ ность тела обтекается потенциальным потоком. Граничные условия для написанных выше уравнений: VУ 0 при у — 0; U при у = о. где Ь — толщина пограничного слоя; U — скорость набегающего потока. Напряжение силы трения C на стенке, толщина пограничного слоя Ъ и коэффиa 0 Fr — -г- (число Фруда). Фиг. 21. Два течения вязкой несжимаемой жидкости, находящейся под действием с н ш тяжести, обладающие одинаковыми числами Рейнольдса и Фруда, являются подобными, если граничные условия в обоих течениях также подобны. П о г р а н и ч н ы й е д о й . Часть общего аэродинамического сопротивления ( с о ­ противление трения) вычисляется по методам теории, пограничного слоя. Для вычисления сопротивления трения достаточно учесть вязкость лишь в тон­ ком слое, прилегающем к поверхности обтекаемого тела, где скорость частиц жидкости быстро меняется от нуля до скорости внешнего потока. Этот тонкий слой называется пограничным слоем. Пограничный слой может быть лами­ нарным и турбулентным. В ламинарном пограничном слое те­ чение имеет слоистый характер, без перемешивания. Наоборот, для течения в турбулентном пограничном сдое ха­ рактерно наличие перемешивания частиц ЖИДКОСТИ. Уравнения установившегося движе­ ния ЖИДКОСТИ В ламинарном погра­ ничном слое пластинки и слабо искри­ вленных поверхностей можно записать (фиг. 2 1 ) : dv * öx x циент сопротивления трения пластинки C находятся по формулам: xx х - 1,328 0 V^lP-)=\ V X 2Х "Хл с U2S FplP где Re — Ul число Рейнольдса; /— длина пластинки; X—полная сила со­ противления; F— площадь пластинки. Приведенный коэффициент C хорошо xx согласуется с опытом, если Re не пре­ восходит 3 - I O . При числах Re, превосходящих 3-10*, пограничный слой становится турбулент5 /!аминарный слои , dv dv, * dy dv + y 1 p dp дх dp dy + v . dty дуг Турбулентный слои Фиг. 22. x ; я x ~ЛГ ~dy~ 0. ным. Для турбулентного пограничного слоя C вычисляют по приближенной xx формуле 0,455 (IgRe) 2,58 * О с ь Ox направлена вдоль пластинки, ось Oy — по нормали к пластинке. Для решения уравнений вограничного слоя давление должно быть предвари­ Если же пограничный слой смешанный (фиг. 2 2 ) , то, принимая!, что переход