* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

513 где U — скорость набегающего потока; R—радиус шара; 6 — у г о л между ра­ диусом-вектором г точки и осью диполя, совпадающей с направлением набегаю­ щего потока; з M Циркуляция по замкнутому к о н т у р у ! связана с потоком вектора вихря через любую поверхность £ , ограниченную данным контуром, формулой R-Y r 1 2*1Г s Радиальная V и окружная V скорости в меридиональной плоскости определя­ ются выражениями: -1 ^-Я n QndS t где dl и d S — элементы соответственно контура L и поверхности £ ; v\ — про­ екция вектора скорости на касательную к контуру L; Q — проекция вектора вихря на нормаль к поверхности £ . Для бесконечно малого плоского кон­ тура имеем Давления р на поверхности шара Г = 2 о, п где о — площадь, охватываемая нечно малым контуром. Расхождение вектора вихря Коэффициент давления 2(р- ) Роо беско­ 9 div Q s l n " W ' " T дх + £2. dü z ду = 0. dz 4 ) О б т е к а н и е п о л у т е л а (фиг. 16). Складывая течение от источника с по- Поток вектора вихря через любую замкнутую поверхность £ равен нулю, т. е. Q„dS = 0. Фнг. 16. током, параллельным оси Ox получим обтекание бесконечного полутела. Потенциал скоростей t Ux--^ где г = 9 4кг * 2 V х* + У H- г'К Диаметр полутела Часть жидкости, заключенная внутри элементарной вихревой трубки, назы­ вается вихревой нитью. Интенсив­ ностью или напряжением вихревой трубки называется произведение вели­ чины вихря на площадь сечения трубки. Интенсивность вихревой трубки равна циркуляции по л ю б о м у замкнутому кон­ туру, охватывающему трубку, и во всех сечениях одинакова. Т е о р е м а Т о м с о н а . Если массовые силы, под действием которых дви­ жется,жидкость, имеют потенциал U, и плотность жидкости есть функция только давления, то циркуляция ско­ рости по любому замкнутому контуру, проведенному через одни и те же ча­ стицы жидкости, есть величина по­ стоянная во все время движения жидкости, т. е. — - = 0. dt Расстояние / источника от передней точки тела равно 0,254. Вихревое движение. Движение жидкости, при котором вихрь вектора скорости r o t с/ отличен от нуля по крайней мере в некоторой рассматри­ ваемой части, называется вихревым дви­ жением жидкости. 33 Tou 2 Теоремы о вихрях. 1) Если массовые силы имеют потен­ циал, а плотность жидкости есть функция только давления, то частицы жидкости, образующие вихревую ли­ нию в некоторый момент времени,