* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
ОКЩИЕ УРАВНЕНИЯ Д Л Я ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ 46-« ОБЩИЕ УРАВНЕНИЯ Д Л Я ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ Установившееся движение. При установившемся движении жидкости ско рость и давление в каждой точке потока не меняются со временем. Уравнение неразрывности (расхода): Q = F 1 a tss 1 и для каналов (открытые р у с л а ) а А ) 1,1. Значения а при ламинарном ре жиме см. ниже. Уравнение ( 1 5 ) выражает закон сохра нения энергии при установившемся дви жении жидкости. Трехчлен И = z + — + + д.запас удельной, т. е. отнесен- V = Fn-V1 = 1 ... (14) = F-V = const. ^E где F — площадь живого сечения (нор мального в каждой своей точке напра влению движения частиц) H Ü — средняя скорость в данном сечении. Уравнение выражает постоянство вдоль потока рас хода Q — объема жидкости, проходящего в единицу времени через каждое сече ние. Единицы измерения Q—м^сек, Уравнение Бериулли, записанное для двух сечений потока (первое сечение — начальное): ной к единице весового расхода, меха нической энергии потока в данном сече нии (напор). Слагаемые напора гУ— гео метрический напор Z пьезометрический t P - V* # л/сек, м^/час и др. Весовой расход: G = Q - 7 кГ\сек. Z + 1 - + а, — = z + —+ 2 напор Y и скоростной напор (на зываются также высотами) — предста вляют соответственно удельную потен циальную энергию положения, удельную работу сил давления и удельную кине тическую энергию потока. Потерянный напор Л„ — уменьшение удельной энер гии потока ( е е необратимый переход в т е п л о ) на участке между выбранными сечениями, выраженное в метрах столба жидкости. Применимость уравнения ( 1 5 ) огра ничена теми сечениями, где поток удовлетворяет условиям плавной изме няемости (кривизна траекторий и углы расхождения между ними весьма малы; живое сечение практически плоское). В промежутке между этими сечениями плавная изменяемость потока может от сутствовать. При турбулентном режиме движения, который характеризуется пульсациями местных скоростей, опери руют осредненными во времени параме трами потока (осредненные местные скорости и д р . ) . Потери напора ft„ делятся на потери словливаемые тормозящим действием стенок на поток и непрерывно распре деленные вдоль проходимого потоком пути) и местные потери hnM ( о б у с л о вливаемые изменениями величины и направления скоростей частиц в так называемых местных сопротивле ниях). График уравнения Бернулли (фиг. 32) изображает распределение напоров вдолг потока. Изменение геометрического на пора Z дается положением осевой линю потока, изменение статического напора H c (15) где Z— высота расположения центра тяжести сечения над произвольно вы бранной горизонтальной плоскостью (плоскостью сравнения); р—давление (абсолютное или избыточное) в центре тяжести сечения; v — средняя скорость: V = ; а — коэффициент кинетической энергии потока, безразмерная величина, представляющая отношение действитель ной кинетической энергии потока (вы числяемой по значениям местных скоро стей v в сечении) к кинетической энер гии, вычисленной по средней скорости v: M трения или потери по длине h nm (обу \(v -v)-'dF M v'i-F Величина а зависит от закона распре деления скоростей v П О сечению. При равномерном турбулентном движении а = 1 , 0 2 - г * 1,1 в зависимости от числа Рейнольдса и шероховатости стенок; в расчетах обычно принимают для труб M = Z+ — пьезометрической линие.1 и полного напора И—линией напора