* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

МАГНЕТИЗМ И ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ- 333 Произведение потока Ф и числа вит­ ков W обозначаемое ф, называется потокосцешеынем,—и приведенное выше уравнение принимает более сжатый общий вид: t dt ' В частном случае, когда в равномер­ ном магнитном поле, перпендикулярно к направлению е г о перемещается про­ водник, закон электромагнитной индук­ ции выражается в преобразованном виде формулой е Blv в, 2 где В — магнитная индукция в в-сек/м ' I — длина проводника в м; v — скорость перемещения проводника в MfceK. З а к о н Л е н ц а (принцип Л е н ц а ) описы­ вает свойства наведенного тока. Наве­ денная э. д. с. создает в замкнутом проводящем контуре ток такого напра­ вления, что его магнитное поле препят­ ствует изменению наводящего магнитного потока. Если, например, ток в контуре возникает в результате уменьшения на­ водящего потока, пронизывающего кон­ тур, то магнитный поток наведенного тока будет пронизывать площадь кон­ тура в том же направлении, что и наво­ дящий поток. Наоборот, если ток возни­ кает в результате увеличения наводящего потока, магнитный поток наведенного тока будет пронизывать площадь кон­ тура в направлении, противоположном наводящему потоку. П р а в и л о п р а в о й р у к н (фиг. 11) слу­ жит для определения направления наве­ денной э* д. с. в про­ воднике, движущемся в магнитном поле. Если ладонь правой руки повернуть на­ встречу и перпенди­ кулярно к магнитному потоку, а вытянутый Фиг. 11. большой палец отста­ вить по направлению движения провод­ ника, то концы остальных четырех паль­ цев укажут направление наведенной э. д. с. , С а м о и н д у к ц и я — явление возникно­ вения в проводнике, обтекаемом изме­ няющимся по величине током, индукти­ рованной э. д. с , обусловленной магнит­ ным потоком того же тока. Величина э. д. с. самоиндукции Здесь L — индуктивность цепи. Она выражается в ом-сек или гн и предста­ вляет собой индуктивность такой цепи, в которой при равномерном изменении тока на 1 а в секунду возникает э. д. с. самоиндукции, равная 1 е. Если создаваемое проводником с т о к о м магнитное поле расположено в нефер­ ромагнитной среде, то индуктивность в этом случае является величиной постоян­ ной для данной цепи. В других случаях индуктивность не является постоянной величиной. В з а и м о и н д у к ц и я . Если два провод­ ника расположены поблизости один от другого и в одном из них протекает из­ меняющийся по величине ток, то в дру­ гом проводнике появится индуктиро­ ванная э. д. с , носящая название э. д. с. взаимоиндукции: В е л и ч и н а э . д . с. в з а и м о и н д у к ц и и e * = ~ M АЛ I d t a i где с>2 — э. д. с. взаимоиндукции во вто¬ ром проводнике; ния тока в первом — скорость измене­ проводнике в а в секунду; M — взаимоиндуктивность этих цепей в гн. Взаимной индуктивностью в 1 гн обла­ дают две цепи в том с л у ч а е . е с л и водной из них возникает э. д. с. в 1 в прн равномерном изменении тока в 1 а в секунду в другой цепи. Вихревые т о к и — это наведенные токи, которые возникают в металлических частях (деталях) электрических машин, аппаратов и приборов, пронизываемых изменяющимся магнитным потоком. Эти токи замыкаются в толще деталей. Вихревые токи являются причиной по­ терь энергии; для уменьшения этих по­ терь все стальные части, подвергаю­ щиеся переменным намагничиваниям, изготовляют из изолированных один от лругого.лаком или тонкой бумагой листов толщиной 0,35—1 мм. С той же целью применяют легированную сталь (с добав­ кой кремния), что увеличивает сопро­ тивление ее и ведет к снижению потерь энергии на вихревые токи. Формула для приближенного расчета потери мощности от вихревых токов *- { жАУ е а m т1кГ - где / — число полных циклов перемагничивания в секунду; B — максимальная